对超高能宇宙线大气簇射中μ子超出的探讨

近年来,一些大气簇射观测数据表明,超高能大气簇射中产生的μ子数比模型预测的要多,现有的理论模型都不能很好地解释此现象.研究指出了,当超高能宇宙射线与大气粒子发生碰撞时,可能会发生胶子凝聚,此时奇异夸克的产生会大大增强,从而在碎裂产物中产生更多的K介子;大气簇射的能量更多地分配到强子级联过程,有可能解释μ子超出现象.     

多原子晶体中极化子的光学声子平均数

研究多原子晶体中极化子光学声子平均数的性质．采用线性组合算符和幺正变换方法，分别导出多原子晶体中强、弱耦合极化子的光学声子平均数．结果表明：对于弱耦合得到光学声子平均数是由不同支声子与电子耦合产生的声子平均数之和的通常结果，对于强耦合存在一个由于不同支声子之间交叉项贡献的附加声子平均数。     

一种简便的μ子寿命测量实验设计

设计和研制了一种简便的宇宙线μ子寿命测量的实验装置.该装置采用大面积闪烁体探测器,利用可编程逻辑阵列(field program mable gatearray,FPGA),并通过电子学脉冲计数法,实现对宇宙线μ子的衰变寿命测量.测量结果与文献中给出μ子寿命精确值比较,误差小于3.5%.该实验原理及测量方法简单,测量条件要求不高,可用于大学物理实验教学.相关实验方法也可应用到其他一些粒子寿命及时间测量的实验中.     

高能μ子在铁和铅中的能量损失研究

研究了能量从１０ＧｅＶ到１０００ＧｅＶ的μ子在称之为ＬＡＡ的探测器装置的铅量能器和铁过滤器中的能量损失，得出了高能μ子在铅和铁中的能量损失率随μ子能量的变化．     

飞秒激光场中μ子催化聚变的轨迹分析

基于激光与稠密等离子体相互作用的机理，讨论了μ子催化核聚变反应后的混合物中μ子在飞秒激光场中的轨迹。将μ子催化核聚变反应后的混合物处理为稠密等离子体，随着线偏振激光的介入．μ子将进行有规律的漂移。结果显示，当激光的峰值强度为10^21W／cm^2时，μ子发生了较大的漂移．漂移的方向为激光的传播方向。μ子可以从混合物的表层穿透，脱离聚变产物，变成自由粒子，而这一过程所需要的时间非常短，远小于激光的一个脉冲周期。另外，相同参数激光的介入对于其他粒子的轨迹影响又非常小。在一定程度上，避免了催化剂μ子在催化核聚变反应后被Ⅱ粒子捕获而失去催化的能力，提高了催化率、     

天然状态下岩石密度的μ子测量法

地下μ子强度随岩石深度的增加减弱。利用地下μ子的强度-深度关系能够测量天然状态岩石密度。此法可测μ子望远镜上方任意方向的岩石平均密度。     

一种μ子成像触发逻辑电路的设计

在宇宙射线μ子成像系统中,触发逻辑电路是触发判选系统的重要组成部分,其作用是快速实时的对有效μ子事例进行选择,并产生触发信号.本文主要介绍了宇宙射线μ子成像系统触发信号的实现原理以及用Verilog HDL设计实现触发逻辑电路.     

多原子晶体中强耦合表面极化子的声子平均数

研究多原子晶体中强耦合表面极化子的性质．采用Tokuda改进的线性组合算符和幺正变换方法导出了表面极化子的振动频率和声子平均数，讨论了多原子晶体中强耦合表面极化子的振动频率和声子平均数与拉格朗日乘子u和电子一声子耦合参数α的关系．结果表明：表面极化子的振动频率λ和声子平均数N随耦合参数α和拉格朗日乘子u的增加而增加．     

关于(λ,μ)-广义Fuzzy子环

在(λ,μ)-广义Fuzzy环的概念的基础上,进一步讨论它们的一些代数性质,得到了环的Fuzzy子集是(λ,μ)-广义Fuzzy子环的充分条件．     

(∈,∈∨q_((λ,μ)))-模糊子半群和(∈,∈∨q_((λ,μ)))-模糊完全正则子半群

文中给出了(∈,∈∨q(λ,μ))-模糊子半群,(∈,∈∨q(λ,μ))-模糊完全正则子半群和广义模糊完全正则子半群的概念及它们之间的等价刻画.当λ=0,μ=0.5时,(∈,∈∨q(0,0.5))-模糊子半群和(∈,∈∨q(0,0.5))-模糊完全正则子半群即为(∈,∈∨q)-模糊子半群和(∈,∈∨q)-模糊完全正则子半群;当λ=0,μ=1时, (∈,∈∨q(0,1))-模糊子半群和(∈,∈∨q(0,1))-模糊完全正则子半群即为Rosenfeld意义下的模糊子半群和模糊完全正则子半群,这将通常的模糊代数与(∈,∈∨q)-模糊代数进行了统一和推广.     

一维单原子链非线性振动的孤子解和呼吸子解

运用连续极限近似，求解一维单原子链的非线性振动方程，得到了一维单原子晶格振动的孤子解．在考虑三次非简谐势的情况下，一维单原子链晶格振动具有扭结孤子解，在考虑具有四次非简谐势的情况下，得到一维单原子链晶格振动具有呼吸子解。     

能级图与原子的电子构型

在无机化学教学中,常借助能级图排布核外电子。其中Pauling近似能级图最为大家所熟悉,在国内外教材中普遍采用,教学中发挥了很大作用,但是,不少教材中实际上把近似能级图当作核外电子填充轨道能级的顺序图,此种处理是否妥当值得讨论。众所周知,核外电子排布三原理是核外电子排布的主要依据。其中最基本的是能量最低原理,必须指出,各个电子所处能级不完全由该能级轨道的能量高低来决定,而是由何种电子组态能使整个原子体系的总能量处于最低来决定,这才是对能量最低原理的正确理解。一些教材在轨道能、原子体系总能量方面     

钠原子价电子轨道贯穿几率的计算

根据玻尔理论和钠原子光谱项量子数亏损的实验数据,按照物理量的加权平均计算方法,计算出钠原子价电子的轨道贯穿几率.     

多原子晶体中体极化子的激发能量

研究多原子晶体中体极化子内部激发态的性质，采用么正变换和Huybrechts的方法计算了多原子晶体中弱耦合体极化子的激发能量．结果表明，体极化子的基态能量和激发能量表示为耦合常数a的幂级数。     

激光诱导双原子分子荧光激发谱结构的分析方法

本文从光谱基本理论出发,分析了双原子分子电子振转能级结构和电子振转光谱结构的规律,得到了分析激光诱导激发谱结构和由实验测定的光谱计算分子常数的方法.     

原子电四极矩E2光谱跃迁几率的算符形式和多电子效应研究

利用多组态Dinac-Fock广义扩展平均能级（MCDF－EAL）方法系统地计算了铍LiI3d→2s,3p→2p,碳CIII2s3d1D2→2s21so,2p21S0,钙C I功43枯1D2→4s21So,钛TiIII3d23p→323F,3d4s3D→3d23F,铜CuII 3d94s1D2→3d10 1S0,锌ZnI 4s4d1D2→4s2 1s0和铯CsI 5d→6s等电四极矩E2光谱跃迁的能级间隔,跃迁几率和振子强度,计算中考虑了重要的核的有限体积效应,Breit修正和QED修正,所得结果和最近的实验数据及其它理论计算进行了比较。     

（∈,∈∨q（（λ,μ）））-模糊子半群和（∈,∈∨q（（λ,μ）））-模糊完全正则子半群

文中给出了（∈,∈∨q（λ,μ））-模糊子半群,（∈,∈∨q（λ,μ））-模糊完全正则子半群和广义模糊完全正则子半群的概念及它们之间的等价刻画。当λ=0,μ=0.5时,（∈,∈∨q（0,0.5））-模糊子半群和（∈,∈∨q（0,0.5））-模糊完全正则子半群即为（∈,∈∨q）-模糊子半群和（∈,∈∨q）-模糊完全正则子半群;当λ=0,μ=1时,（∈,∈∨q（0,1））-模糊子半群和（∈,∈∨q（0,1））-模糊完全正则子半群即为Rosenfe ld意义下的模糊子半群和模糊完全正则子半群,这将通常的模糊代数与（∈,∈∨q）-模糊代数进行了统一和推广。     

用量子数来表示原子的磁矩

用量子数来表示原子的磁矩的方法,与相关资料上的解题方法商榷。     

多原子极性半导体中体极化子的内部激发态

研究多原子极性半导体中强耦合体极化子内部激发态的性质，采用线性组合算符和么正变换方法计算多原子极性半导体中强耦合体极化子的基态能量，第一内部激发态能量和激发能量。