偶偶核基带的量子群Uqp(u2)模型的理论分析

通过对锕系和稀土偶偶核基带转动谱实验数据的拟合和Mallmann图的研究,系统地分析了量子群U_qp(u₂)模型对原子核转动谱的适用性.结果表明,U_qp(u₂)模型的理论值与实验值比较接近,明显优于单参数形变量子代数SU_q(2)模型.此外,还建立了U_qp(u₂)的形变参量q、p与核软度的关系.     

具有U_（qp）（U_3）U_（qp）（U_2）U_（qp）（SO_2）对称

构造了具有Ｕｑｐ（Ｕ３）Ｕｑｐ（Ｕ２）Ｕｑｐ（ＳＯ２）对称的双参数ｑｐ－形变二维相互作用玻色子模型（ＩＢＭ），并给出了其能谱和跃迁矩阵元．结果表明，能谱和跃迁矩阵元极其敏感地依赖于第二个形变参数．     

核转动谱的量子群SUq(2)理论分析

本文系统地分析了量子群SU_q(2)理论对原子核转动谱的适用性.通过对Mallmann图、I(I+1)展开系数的关系、以及能谱的计算表明:SU_q(2)的转动谱表示式与锕系和稀土偶偶变形核的观测到的转动谱规律有明显的偏离.SU_q(2)转动谱表示式只在一定角动量范围中适用.形变参量q与核软度直接相关,明显依赖于角动量.     

化合物（Et_4N）_2［Pd_2（mp）_2（μ－mpH）_2］的NMR研究

采用１Ｈ－１ＨＣＯＳＹ，ＨＭＱＣ、ＨＭＢＣ等２ＤＮＭＲ技术对化合物（Ｅｔ４Ｎ）２［Ｐｄ２（ｍｐ）２（μ－ｍｐＨ）２］进行１Ｈ、１３ＣＮＭＲ谱数据分析与归属．表明它在ＤＭＳＯ溶液中仍保持原有固体状态的分子结构．     

原子核振动与转动模型（Ⅰ）推转玻尔─莫特逊哈密顿量和偶偶核正常转动谱分析

从推转壳模型出发，导出了转动频率未量子化的集体振动－转动哈密顿量，称为推转玻尔－莫特逊哈密顿量（ＣＢＭＨ）．引入合理的集体运动位势，由ＣＢＭＨ可以得到解析形式的转动谱公式．应用这一振动－转动模型，对偶偶变形核的正常转动能谱进行了分析，取得了满意的结果．     

极化（e,2e）碰撞电离的研究进展

传统（ｅ，２ｅ）谱学已成为研究原子和分子电子结构和电离机制的强有力工具之一，本文首先简要回顾了迄今国内外传统（ｅ，２ｅ）谱学研究的历史和现状。然后，再重点介绍近几年开展极化（ｅ，２ｅ）碰撞电离研究的进展。     

偶偶核高自旋态的微观研究（Ⅰ）理论方案

从壳模型组态及核子－核子有效相互作用出发，借助于广义的玻色子展开方法，建立了一种研究偶偶核高自旋态的微观理论方案．     

原子核振动与转动模型(Ⅰ)推转玻尔─莫特逊哈密顿量和偶偶核正常转动谱分析

从推转壳模型出发,导出了转动频率未量子化的集体振动-转动哈密顿量,称为推转玻尔-莫特逊哈密顿量(CBMH).引入合理的集体运动位势,由CBMH可以得到解析形式的转动谱公式.应用这一振动-转动模型,对偶偶变形核的正常转动能谱进行了分析,取得了满意的结果.     

“全同”超形变核转动带的量子群Uqp(u2)模型的理论分析

利用量子群U_qp(u₂)模型计算了^{191-192-193-194Hg}超形变(SD)带的γ跃迁能E_γ,运动学转动惯量J⁽¹⁾和动力学转动惯量J⁽²⁾,顺排角动量之差(i=ω(J⁽¹⁾(^{191-192-193-194}Hg)-J⁽¹⁾(¹⁹²Hg))),并与实验值进行比较得到了满意的结果,此外,还利用U_qp(u₂)模型的形变参量与核软度的关系式,计算出各SD带的核软度参数σ₁与唯象分析给出的组态结构进行了比较分析.     

~（187）Au的能级结构及单质子与偶－偶核芯的耦合特性

利用１７７Ｈｆ（１９Ｆ，９ｎ）１８７Ｔ１反应和在线同位素分离法，对１８７Ａｕ低激发态能级结构进行了γ-γ符合与γ-ｅ符合的测量分析，束流能量为１７５ＭｅＶ，发现了多条新的跃迁，测量了内转换系数，扩展了１８７Ａｕ的能级图．对１８７Ａｕ低激发态下的集体带结构、单质子与不同偶-偶核芯的耦合特性进行了讨论．     

Theoretical Analysis of an Uqp(u2) Model for Ground-State Bands in Even-Even Nuclei

The validity of an U_qp(u₂)model for the nuclear rotational spectrum is systematically analysed by investigating the Mallmann plots and fitting the experimental data for the even-even rare-earth and actinide nuclei.The results show that the theoretical values obtained from the U_qp(u₂) model are in a good accordance with the experimental findings.Thus the U_qp(u₂) model has some advantages over the SU_q(2)model as far as energy levels are concerned. Further more,a relationship between the parameters of deformations and the nuclear softness is also established.     

C(膜)/Si(SiO2)(纳米微粒)/C(膜)热处理的形态及结构分析

用直流辉光溅射＋真空镀膜法制备了一种新型结构的硅基纳米发光材料－C（膜）／Si（SiO2)(纳米微粒）／C（膜）夹层膜,并对其进行了退火处理,用TEM,SEM,XRD和XPS对其进行了形态结构分析,TEM观察表明：Si(SiO2)纳米微粒基本呈球形,粒径在30nm左右,SEM观察表明：夹层膜样品总厚度约为50um ,膜表面比较平整,致密,400度退火后,样品表面变得凹凸不平,出现孔状结构;650度退火后,样品表面最平整,致密且颗粒均匀,XRD分析表明：制备出的夹层膜主要由SiO2和Si 组成,在C原子的还原作用和氧气的化作用的共同作用下,SiO2和Si含量随加热温度的升高而呈现交替变化;400度时,C的还原作用占主导地位,SiO2几乎全部被还原成了Si,此时Si含量最高;400－650度时,氧化作用占主导地位,Si又被氧化成SiO2,Si 含量降低,SiO含量逐渐上升,在650度达到最高,XS分析表明：在加热过程中,C原子逐渐扩散进入Si(SiO2)_微粒层,在650度与Si反应生成了新的SiC。     

带三体势的IBM1的O(6)极限对偶偶Pt核的应用

通过在IBMI哈密顿中,引入一种简单的等效三体势,O(6)核能谱可得到不同程度的修正.本文具体计算了^192—198Pt偶偶同位素核的能谱和E2跃迁几率,理论计算值与实验数据符合较好.     

SU(2)Thirring模型边界算子的Boson表达式

得到了有边界的SU(2)Thirring模型的反射矩阵Rab(θ),以及相应的边界算子的Boson表达式.     

形变核中的E2和M1强度:赝-SU(3)模型的应用

通过-SU(3)壳模型对¹⁶²Dy核的描述,揭示了原子核的复杂多体行为能通过简单的几何图像来解释.     

格点变模SU（2）－Higgs模型的解析计算

在四维空间对格点ＳＵ（２）－Ｈｉｇｇｓ模型的序参量Ｅｐ＝〈ｔｒＵｐ〉〉用累积展开计算到四级近似．Ｈｉｇｇｓ场为基础表示．发展了定双变分参数的办法．得到的相图与蒙特卡罗结果有好的符合．     

电子碰撞Kr(4s2)（e, 2e）反应三重微分截面的理论研究

采用扭曲波玻恩近似,计算了共面对称条件下低能电子碰撞Kr(4s2)的(e,2e)反应三重微分截面.与实验结果比较后发现,极化效应和后碰撞相互作用在共面对称几何条件下的~Kr(4s2)低能(e,2e)反应中起着重要的作用.     

晶体Zn(antipyrine)2(NO3)2:VO2+的EPR谱及光吸收谱的理论研究

由于硝酸钒锌二安替比林晶体[Zn(antipyrine)2(NO3)2:VO2 ]中配体O2-的自旋-轨道耦合参量ζ0p≈150 cm-1与中心过渡族3d1离子V4 的ζ0d≈248 cm-1相差不太大,故配体的自旋-轨道耦合参量ζ0p对电子顺磁共振(EPR)谱和光吸收谱的贡献必须考虑.采用双自旋-轨道耦合参量模型和相关的晶体场能级公式,计算了Zn(antipyrine)2(NO3)2:VO2 晶体的EPR谱和光吸收谱,所得理论结果与实验发现很好符合;确定了该晶体的局域对称结构沿C4轴的四角畸变约为0.45 nm;计算发现,较大的κ值说明VO2 中未配对的s电子对超精细结构常数有较大的贡献.并对上述这些结果的合理性进行了讨论.     

Vibrational study of the superprotonic phase transition in the mixed crystal Rb2(HSeO4)(H2PO4)

Raman spectra (10–1200 cm⁻¹) of polycrystalline samples of Rb₂(HSeO₄)(H₂PO₄) were studied at temperatures ranging from 300 to 423 K. An assignment of most of the observed bands is proposed. The first‐order phase transition previously detected at 382 K was characterized as: This superionic‐protonic transition is believed to be governed by librations of the HSe/PO₄²⁻ ion and the A OH (A = Se, P) stretching mode. It corresponds to the weakening of  Se(P) O H˙˙˙ H O Se(P) hydrogen bonds and to the melting of the proton sublattice into a quasi‐liquid state in which the protons and the HSe/PO₄²⁻ ions contribute to the unusually high conductivity. The activation energy that was determined from the plot Δν_1/2 versus temperature for the ν (A OH) band has the same order of magnitude as that determined from conductivity measurements. Copyright © 2006 John Wiley & Sons, Ltd.