Xα交换参数对钠原子激发态能级的影响

在自由电子气近似下,可得到多种不同的交换参数的理论算法.这些理论方法的优劣不能从理论上确定.本文采用SIC-Xα的过渡态算法,利用不同的Xα交换参数理论模型计算了钠原子主线系4p~15p的激发态能级,并与实验结果进行了比较.比较结果表明,在这个体系下,基于Virial定理的理论参数模型明显优于其它理论方法.由此我们找到了一种能给出较为精确的高激发态波函数的简便计算方法,而且能够为研究高激发态原子的外场效应和Rydberg原子结构的精确计算等提供基矢波函数.     

钐原子高激发态能级位置和同位素位移测量

本文首次用共振增强消多普勒双光子光谱技术对钐原子四个高激发态偶宇称能级进行了实验研究,得到了这些能级的位置和相应跃迁的同位素位移数据.     

类钠离子激发态能级的计算

本文采用HFS法计算了Na、Mg~ 、Al~( )的ls~(2-)2P~6nl(n≤14.l≤7)所有激发态的能级。发现能级的计算值和实验值的相对误差先是随n的增大而迅速减小,然后缓慢变化并趋于一个相当小的“稳定值”。根据这一规律可以更准确地预言未知的较高能级值。     

电子的交换作用对激发态能量的影响

根据作者提出的物理模型和简洁有效的计算方法,考虑电子交换应对于激发态的影响,计算了激发态Ｌｉ原子（１ｓ＾２４ｓ）＾２Ｓ１／２的能量。计算结果表明：电子的交换能对低激发态的贡献较大,而对较高激发态（５ｓ、６ｓ…以上）在计算过程中可以忽略不计。     

铝一价离子AlⅡ高激发态能级的研究

利用多通道量子数亏损理论（ＭＱＤＴ）对ＡｌⅡ离子的两个ＭＱＤＴ模型进行了计算，预言了３ｓｎｓ＾３Ｓ１（ｎ〈４０），３ｓｎｄ＾３Ｓ１（ｎ〈４０），３ｓｎｆ＾３Ｆ３（ｎ〈８０）三个序列的未知能级，讨论了双激发态对主序列以及主序列之间的干扰情况。     

用共振电离质谱测定铀原子奇宇称高激发态能级

对铀原子单色和双色多光子共振电离光谱开展了深入的研究。报道了用双色三步共振光电离技术测量位于３３００３￣３４２６４ｃｍ＾－１范围内的奇宇称高激发态能级的位置。利用总角动量选择定则指定了这些能级的总角动量Ｊ值。     

氦原子低激发态的精细结构

利用变分法得到的氦原子低激发态1s2p能级的波函数，在考虑在氦原子自旋轨道相互作用的情况下，计算出1s2p能级的精细结构，与实验值比较，较为接近。     

离化态原子的激发态结构

本文根据相对论性自洽场理论,计算了原子序数从2到95的各种离化态原子激发态能级,从而总结了s,p,d,f和g通道的量子数亏损。阐明了量子数亏损随着原子序、电离度(或电子占有数)和电子轨道能量变化的规律。在此基础上可以建立离化态原子激发态量子数亏损数据库。 关键词：     

铥原子激发能级超精细结构常数的测定

用铥空心阴极灯,采用光电流光谱技术测得铥原子21条一级跃迁谱线,确定了相应跃迁上能级的超精细结构常数,其中7个能级的参数为首次发表,运用同一空心阴极灯,采用双色双光子级联共振技术,由荧光法首次测得4个第二激发能级的超精细结构常数.     

Sr原子高激发态光谱的研究

采用三台染料激光器分步激发Ｓｒ原子，利用自电离过程产生离子或电子。当固定第一和第三步激光发光之波长而扫描第二步激发光之波长时，便可获得Ｓｒ原子５ｓｎｓ＾１Ｓ０和５ｓｎｄ１，３Ｄ２系列的光谱。用多通道量子数亏损理论分析和描述实验光谱，不仅成功地证实了预测了已测和未测实验能级及其波函数，而且能够给出这些高激发态的自发辐射寿命。     

Yb原子高激发态的斯塔克光谱

采用ππ偏振激光，通过两步激发和光电离方法，在０－１５４Ｖ／ｃｍ电场范围内，测定了Ｙｂ原子ｎ－１８附近ｍ＝０的斯塔克光谱，首次把包含斯塔克效应的能量矩阵对角化方法推广到Ｙｂ原子，所获得的理论斯塔克图与实验结果基本符合，观察到低场中斯塔克簇随电场增加呈现线性结构以及＾１Ｐ１态与斯塔克簇在抗交叉过程中振子强度发生转移的现象，讨论了结构与量子亏损的关系。     

环境辐射对原子高激发能级Stark态寿命的影响

在外电场中用激光两步激发使Na原子在待测Stark态（n=17，m=0）上实现布居．用延迟脉冲场电离方法测量了部分Stark态的寿命及环境黑体辐射对其实际寿命的影响，并与理论计算值作了比较．实验和计算表明：对n=17的Stark簇各能态，室温下环境黑体辐射引起的受激跃迁对其寿命的影响与自发辐射跃迁已达同一数量级．寿命越长的Stark态，黑体辐射的影响程度越大，这一因素连同Stark混合效应均使同一Stark簇内各能态实际寿命的差异变小． 关键词：     

锂原子低激发态能量的精细结构

利用变分原理，计算出锂原子(类锂离子)第一激发态能量，再用所得到的原子态波函数计算出LS耦合的第一激发态能级的精细结构，将计算结果与实验值比较，误差很小。     

类铍Ar^14＋和类镁Ar^6＋离子双激发态能级的计算

用相态相互作用方法计算了类铍Ａｒ＾１４＋离子双激发态１ｓ＾２３ｌ３ｌ＇和类镁Ａｒ＾６＋离子双激发态１ｓ＾２２ｓ＾２２ｐ＾６４ｌ４ｌ＇的能级。两个外层电子与内层原子实１ｓ＾２或１ｓ＾２２ｓ＾２２ｐ＾６电子的作用用模型势表不。Ａｒ＾１４＋的双激发态可用量子数Ｋ，Ｔ和Ａ标记，而Ａｒ＾６＋的某些组态却不能用上述量子数表示。     

超精细能级中133CS激发态(｜62D3/2F>)原子与理想金属表面间范德瓦尔斯作用系数C3的估算

利用碱金属原子与理想金属表面间范德瓦尔斯(vdW)作用势和不可约张量方法,首次计算了133CS激发态62D3/2 (F=2,3,4,5)原子超精细结构的C3系数.数值分别对应为:17.9956 、18.0796 、18.0857 及18.1756 .为了说明其结果的准确性,还与其他作者的理论数据和相关实验数据进行了比较,结果表明本文所得到的133CS激发态62D3/2 (F=2,3,4,5)原子的C3数值是可靠的.     

碰撞对钠分子梯形能级系统高位能级布居的影响

以氩气为缓冲气体,在实验上研究了碰撞过程对钠分子梯形能级系统高位能级两种布居过程的影响。对于双光子激发过程,由于消相碰撞,无多普勒加宽的洛伦兹尖峰随缓冲气体压力的增大而很快消失,加入少量缓冲气体时,碰撞激发过程对以多普勒宽度为特征的信号有一定的增强作用,但加入过量缓冲气体会由于消布居作用使信号减弱,对于主要通过碰撞实现高位能级布居的过程,加入缓冲气体对高位能级布居起关键作用,在速率方程近似下解释了上述结果。     

碰撞对钠分子菱形能级系统中高位能级布居的影响

在实验室上研究了碰撞过程对钠分子菱形能级系统高位能级布居的影响。无多普勒加宽的洛仑兹尖峰随缓冲气体压力的增大很快消失；加入少量缓冲气体，碰撞激发过程对以多普勒宽度为特征的信号有一定的增强作用，但加入过量缓冲气体会由于消布居作用使信号减弱。上述结果在速率方程近似下加以解释。     

铂原子高激发态能级自然辐射寿命测量研究

运用时间分辨激光诱导荧光技术和激光诱导等离子体方法测量了铂原子的15条奇宇称高激发态能级的自然辐射寿命.测量结果处于6.1到116 ns之间,且误差低于10%.经比较,与前人结果在误差范围内符合很好.据文献调研所知,结果中有5条高度接近60000 cm~(-1)的高激发态能级的寿命值是未见报道的.     

铂原子高激发态能级自然辐射寿命测量研究

运用时间分辨激光诱导荧光技术和激光诱导等离子体方法测量了铂原子的15条奇宇称高激发态能级的自然辐射寿命．测量结果处于6.1到116 ns之间,且误差低于10%．经比较,与前人结果在误差范围内符合很好．据文献调研所知,结果中有5条高度接近60000 cm−1的高激发态能级的寿命值是未见报道的．