基于协变张量方法的ψ衰变到γBB的分波分析

最近BESⅡ合作组在pp不变质量谱阈值附近观测到一个增强. 利用协变张量方法, 给出了ψ辐射衰变道ψ→γpp, γΛΛ, γ∑∑,γΞΞ,分波分析的理论公式.通过蒙特卡罗模拟, 还给出了ψ→γpp,中光子和质子的角分布,它们可以作为将来对这些道分波分析的有用参考.     

基于协变张量方法的ψ衰变到γB(-B)的分波分析

最近BESⅡ合作组在p(-p)不变质量谱阈值附近观测到一个增强.利用协变张量方法,给出了ψ辐射衰变道ψ→γp(-p),γ∧(-∧),γ∑(-∑),γΞ(-Ξ)分波分析的理论公式.通过蒙特卡罗模拟,还给出了J/ψ→γp(-p)中光子和质子的角分布,它们可以作为将来对这些道分波分析的有用参考.     

J/ψ→pω过程的协变张量分析方法

在相对论协变张量分析的理论框架下 ,给出了衰变道J ψ→p pω对应各种可能的中间共振态N 的衰变振幅 ,通过Monte Carlo模拟 ,得到该衰变道中p( p)角分布、pω( pω)不变质量分布及Dalitz图等 .     

J/ψ→ppω过程的协变张量分析方法

在相对论协变张量分析的理论框架下,给出了衰变道J/ψ→ppω对应各种可能的中间共振态N*的衰变振幅,通过Monte-Carlo模拟,得到该衰变道中p(p)角分布、pω(pω)不变质量分布及Dalitz图等.     

ψ辐射衰变的角分布

J/ψ和ψ′粒子辐射衰变到介子的过程是寻找胶球,混杂态,抽取gg-qq耦合的极佳场所.北京正负电子对撞机(BEPC)已经积累了大量的J/ψ和ψ′事例,即将改进升级的BEPC及美国的CLEO-c还将获取更多的事例.这里首先利用协变张量方法提供了该类过程的角分布公式,然后利用螺旋度方法给出了ψ辐射衰变到两个赝标介子的角分布公式,以此为例讨论了螺旋度方法和协变张量方法的关系.     

ψ′→J/ψ π+π－衰变振幅的分波分析

从ψ′→J/ψ π⁺π^－衰变振幅的普遍表达式和过程的运动学出发,给出了ππ不变质量谱,角关联谱和不变质量–角关联双变量谱;进行了分波分析,使得从实验上检测D波跃迁成为可能.文中还对来自J/ψ反冲的D波跃迁作了讨论.     

J/ψ辐射衰变过程中产生的ξ(2230)的研究

用推广的矩分析方法研究了过程e⁺e^－→J/ψ→γ+X, X→pp, 得到了该过程的矩的表达式, 并用于确定衰变到pp的共振态X的自旋; 还给出了用矩关系式表示的过程的螺旋度振幅比.     

J/ψ辐射衰变中θ(1720)宽共振峰的矩分析

本文用矩分析法对J/ψ辐射衰变产生的θ(1720)宽共振峰的结构进行了研究.由于f'₂(1525)和θ(1720)二共振峰有重迭,为此我们讨论了2⁺⁺(f'₂(1525))+0⁺⁺+0⁺⁺和2⁺⁺(f'₂(1525))+0⁺⁺+2⁺⁺二种三态耦合结构模式,这对于弄清θ(1720)这个宽共振峰的结构,确定可能包含在其中的二个共振态,例如G(1590)和f₂(1720)的质量、宽度、自旋以及其它重要性质,进一步认识这二个令人关注的共振态是有帮助的.     

Covariant Helicity Amplitude Analysis for J／ψ→γPP

Covariant helicity amplitude analysis for the process of J/ψ→γPP is discussed starting from the Smatrix elements of decay process,we deduce the formulae of helicity coupling amplitudes for two-body decay process,These formulae are used to analyze intermediate resonance states in the process of J/ψ decay to γππ,γKK,γηη′     

J/ψ三级二体强衰变过程的自旋-宇称分析

本文给出了级联衰变过程e⁺+e^－→J/ψ→V+X,X→P₁+Y,Y→P₂+P₃(V代表矢量介子,P_i代表赝标介子)的角分布螺旋度形式,为通过J/ψ三级二体强衰变过程对中间态X粒子进行自旋-宇称分析提供理论公式.     

双辐射衰变J/ψ→γγV的角分布和推广的矩分析

本文讨论了J/ψ双辐射衰过程J/ψ→γ+X,X→γ+V,V→2P(或3P).对于具有不同自旋-宇称J^P的中间态X,给出了相应的角分布螺旋度形式以及由推广的矩分析方法得到的各种矩的表达式.这些公式对于确定中间态X的自旋是有帮助的.     

在J/ψ衰变过程J/ψ→ρρπ中寻找1~(-+)奇特态

利用推广的矩分析和双态耦合处理方法,给出了双态耦合情况下J／ψ衰变过程J／ψ→ρρπ的矩表达式,为在J／ψ衰变过程中寻找并确定1-+奇特态的性质提供了一种可能的途径．     

J/ψ辐射衰变产物自旋宇称分析的实验方法

利用蒙特卡罗数据研究、讨论了J/ψ辐射衰变产生物自旋宇称的测定方法.作为一个例子,引用了J/ψ→γθ(1720),θ(1720)→K⁺K^－过程的计算结果,并对该方法的适用范围进行了探讨.     

J/ψ强子衰变产生的θ(1720)宽共振峰的研究

用推广的矩分析法对J/ψ强子衰变产生的θ(1720)宽共振峰的结构进行了研究.对于J/ψ→ωθ(1720)过程,由于f'₂(1525)的产生率极低,可不必考虑f'₂(1525)的混入.而对于J/ψ→φθ(1720)过程,由于f'₂(1525)有相当的产生率,所以要考虑f'₂(1525)的影响.对这两种过程,加上J/ψ辐射衰变产生θ(1720)过程的研究,将会对θ(1720)共振峰的结构有更好的了解.     

通过J/ψ→ppω衰变研究N*的理论公式

给出了利用J/ψ→ppω研究N*分波分析理论公式. 结合BES的58MJ/ψ事例,将对可能存在的低激发态N*进行研究.     

通过J/ψ→ppω 衰变研究N的理论公式

给出了利用J/ψ→ppω研究N^*分波分析理论公式. 结合BES的58M J/ψ事例，将对可能存在的低激发态N^*进行研究.     

J/ψ衰变过程的矩分析和两种坐标系的比较

讨论了实验室坐标系和螺旋度坐标系中不极化电子-正电子对撞产生J/ψ粒子的密度矩阵,指出,产生的J/ψ粒子只有螺旋度±1的分量对过程有贡献的结论是有条件的,且仅适用于实验室坐标系;在两种坐标系中应用矩分析方法时,将得到相同数目的矩,而且矩的表达式之间存在一个十分简单的关系式.     

J/ψ→γγV(ρ,φ)衰变的实验研究

利用北京谱仪(BES)收集的7.8×10⁶ J/ψ事例,对J/ψ→γγV(ρ,φ)衰变道中的η(1430)共振态进行了分析.从J/ψ→γγρ衰变模式得到其质量及衰变宽度分别为1431±17MeV和88±28MeV,衰变分支比Br(J/ψ→γη(1430))Br(η(1430)→γρ)=(1.1±0.5±0.3)×10^－4;而从J/ψ→γγφ衰变模式得到其质量及衰变宽度分别为1424±15MeV和73±58MeV,衰变分支比Br(J/ψ→γη(1430))Br(η(1430)→γφ)=(2.0±1.0±0.6)×10^－4.     

J/ψ→f_JФ→ππK~+K~- 反应的各种一维角分布是否足以鉴别f_0和f_2?(英文)

基于螺旋度分波分析公式 ,我们探讨在J ψ→fJ(θ1,1)、fJ→ππ(θ2 ,2 )、→K+ K-(θ3 ,3 )级联衰变过程中是否可以通过各种一维角分布投影鉴别出f0 和f2 共振态 .结果表明 ,f0 和f2 可以同时给出完全相同的 (θ1,1,θ2 ,2 )一维投影 ,但不能同时给出完全相同的 (θ1,1,θ2 ,2 ,3 )一维投影 .因此 ,要想保证从角分布的一维投影鉴别出f0 和f2 ,必须同时考虑所有三个衰变顶角的角分布信息 .     

从ψ’→J/ψπ~+π~-衰变中抽取ππ相移(英文)

ψ’→J/ψπ+π-提供了一个抽取低于0.59GeV的ππS波相移的新途径.基于在树图衰变振幅中忽略D波的近似,给出了从ψ’→J/ψπ+π-的ππ不变质量谱中得到ππS波相移的公式.