非晶态快离子导体电导特性的低频弛豫理论

结合快离子导体玻璃的结构特点和倪嘉陵(Ngai) 的低能激发、弛豫、耗散统一理论, 依据非Markov 方程探讨了快离子的输运特点, 导出了非晶态快离子导体电导的频率一温度依赖关系. 理论方法与现有快离子导体电导理论不同, 结果表明与实验数据符合较好, 理论能较好地描述低温下电导的色散现象. 色散的程度与表征物质内部结构差异的参数— 红外发散指数n有关. 关键词：     

非晶态快离子导体

快离子导体是一门新兴学科．它涉及基础理论问题,还直接与能源有关,所以愈来愈受到人们的重视．过去,人们主要研究晶态快离子导体．近年来,也注意到对非晶态快离子导体的研究,并且逐渐认识到它所特有的性质：１．非晶态结构本身具有大量缺陷,有充分多的空位,这对离子迁移有利;２．非晶态的成分可连续改变,从而能在更宽的组分范围内探索离子导电材料;３．非晶态的宏观性质是各向同性的、均匀的,这对应用非常?...     

快离子导体的低频交流特性分析

快离子导体在低频(f<10⁹Hz)下具有非Debye型的介电行为。本文考虑到快离子导体的特点,依据Ngai的红外发散理论,从快离子导体的传输特点出发,解释了这种非Debye型介电行为的起因。在较高频率时,理论正确预言了材料的导纳图为一斜率小于1的直线。在较低频率时,理论与实验的偏差起因于没有考虑材料的界面效应。 关键词：     

快离子导体的低频介电特性

本文综述了快离子导体低频介电特性的实验规律,介绍和讨论了近年来提出的几个关于快离子导体介电特性的理论模型,并将实验结果与经验公式、理论模型进行了比较。     

快离子导体的低频介电特性

本文综述了快离子导体低频介电特性的实验规律,介绍和讨论了近年来提出的几个关于快离子导体介电特性的理论模型,并将实验结果与经验公式、理论模型进行了比较。     

快离子导体玻璃滞弹性弛豫的红外发散响应

本文依据Ngai(倪嘉陵)的低频激发、弛豫、耗散理论和非晶态快离子导体的特点,提出了非晶态快离子导体的滞弹性弛豫理论。认为快离子导体玻璃中的超声吸收主要来源于与玻璃网络呈微弱联系的快离子的热激活弛豫及伴之而来的低能激发的损耗。理论成功地描述了超声吸收的频率、温度依赖关系,解释了弛豫时间分布理论所不能解释的快离子导体玻璃的实验特征。     

非晶态离子导体的阻抗谱

本文对P₂O₅-Li₂O-LiCl-Al₂O₃,P₂O₅-Cul-CuCl,GeO₂-Ta₂O₅-Li₂O各系统非晶态离子导体的阻抗谱进行了研究,给出了非晶态样品测量盒系统的等效电路,并给出了界面阻抗的色散关系。在一定条件下,本文给出的界面阻抗过渡到恒相角阻抗。 关键词：     

LiF-LiCl-B_2O_3系统非晶态快离子导体结构的研究

本文通过对~(11)B核磁共振(~(11)B-NMR)、红外光谱等实验方法,研究了LiF-LiCl-B_2O_3三元系统玻璃的结构和离子导电性,着重于F~-离子在玻璃网络中所起的作用,以及 F~-,Cl~-和Li~ 离子对导电率的影响。 LiF-LiCl-B_2O_3三元系统玻璃,随LiF含量的增加,B由三角体向四面体变化,从而F~-离子进入网络,使玻璃结构由[B_2O_3]三角体层状结构向三维空间延展,形成了含有[BO_3F]基团的三维空间网络,Cl~-离子以游离的离子存在于网络中,起着松散网络的作用,对提高电导率有利,而Li~ 离子作为传导离子,对电导率的贡献是主要的。本系统玻璃的电导率是随LiF,LiCl含量的增加而增大,在300℃时测得电导率σ= 6.12×10~(-4)Ω~(-1)·cm~(-1)。     

快离子导体会议预告

中国第二届快离子导体学术讨论会决定于1983年4月召开.讨论会由中国科学院化学学部组织,中国科学院上海硅酸盐研突所负责筹备工作,中国科学院物理研究所与中国科学技术大学参加筹备工作.欢迎从事快离子导体材料、基础、测试及应用研究的工作者勇跃投稿,截稿日期1983年1月31日.可向中国科学院上海硅酸盐研究所索取征文通知.来信请寄上海长宁路中国科学院上海硅酸盐研究所李世椿.快离子导体会议预告!会议筹备组     

快离子导体的核磁共振研究

近几年来,快离子导体的基础和应用研究都发展很快．这主要有两方面的原因：一方面因为快离子导体是一种具有液一固二象性的异常物态,通过对它的研究,有可能揭示出一些新的物理现象,所以凝聚态物理学家对它很感兴趣;另一方面,快离子导体可以作为各种电池的固体电解质,它是解决能源问题的一个重要途径．同时还可以用它做成一些离子器件或电化学器件,这引起其它领域的科学家对它的注意．随着研究工作的进展,可望形成凝聚?...     

纳米晶Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9晶间非晶相结构弛豫与模量的振荡变化

采用X射线衍射(XRD),杨氏模量测量方法研究了非晶态Fe73.5Cu1Nb3Si13.5B9合金500℃等温晶化时,纳米α-Fe(Si)晶相的平均晶粒尺寸(d),晶化体积分数(Vc),杨氏模量(E)随保温时间(t)的变化.d-t关系具有阶梯式长大特征,而E-t关系则呈现相应的周期性变化.分别计算了纳米α-Fe(Si)晶生长前沿非晶区的化学成分以及晶间非晶区平衡化学成分.由Fick扩散方程计算晶间非晶区成分均匀化的时间,与纳米α-Fe(Si)阶梯式长大周期相当.E-t关系的振荡性变化可能是由扩散控制的纳米α-Fe(Si)晶相的阶梯式长大与晶间非晶区周期性弛豫引起的.     

铁基非晶稀土合金的结构转变和结构弛豫

通过对铁基非晶稀土合金结构转变和结构弛豫过程特征的研究，讨论了该材料的稳定性；认为稀土成份是影响合金品质和应用前景的关键因素。     

强偶合体系弛豫方程组的计算及J偶合对弛豫的影响

根据WBR理论,采用"改进的矩阵计算方法",计算出了强偶合体系较为完整、准确的弛豫方程组,并根据此方程组分析研究了J偶合对横向弛豫、纵向弛豫和交叉弛豫的影响,获得了一些相应的结论。     

基于粗糙度曲线统计特征的接触热阻模型

本文在对粗糙度曲线统计特征分析的基础上,提出了一种接触热阻的计算模型。分别采用四种接触峰的评定标准,对实际机械加工表面的接触热阻进行了计算。研究结果表明,评定标准的选取直接影响接触热阻的计算结果;在同一接触峰评定标准下,两块平均粗糙度值相差较大的表面,其接触热阻计算值的离散区域也有可能重叠。所以,在计算接触热阻时,仅仅使用一两个平均化的粗糙度统计参数来表征整个表面的形貌特征是不够的。     

沸腾核化的异相扰动与叠加模型

本文提出沸腾核化的异相扰动与叠加模型,讨论各种扰动特性及对核化的作用。应用新的模型,可定性分析解释不同非均匀核化的物理过程与机制,进一步充实对微小尺度液体提出“汽化空间”与“拟沸腾”两个新概念的内涵并给出更明确的物理含意。     

气体热扩散理论的弛豫近似

应用弛豫近似法求解二元系的玻耳磁兹曼方程，确定了二元气体的非平衡分布函数，从而导出热扩散过程的线性唯象关系。所得到的结果满足Ｏｎｓａｇｅｒ倒易关系。     

时间和空间无序对玻璃超声弛豫的影响——红外发散响应理论的推广

本文采用时间连续无规行走(CTRW)的分形理论(Fractal),讨论玻璃超声弛豫过程中时间和空间无序对缺陷态激发寿命几率分布和特征弛豫时间的影响,并由此修正红外发散响应(IDR)理论,使其可能解释金属玻璃态超声弛豫现象。 关键词：     

非晶半导体中杂质和缺陷态的电子统计理论

本文应用统计物理的方法,讨论了非晶半导体的掺杂效应,特别是在低温下的特性。在荷电的悬挂键模型下,计算了各种情况下的费密能级和电子浓度。并对两类不同的非晶半导体作了详细的讨论。 关键词：     

论弹性体力学与受范性体力学中的一般变分原理

In this paper, some general variational principles in the theory of elasticity and the theory of plasticity are established. Consider an elastic body in equilibrium with small displacement. By regarding u, v, w, e_x, e_y, e_z, y_yz, y_xz, y_xy, σ_{x,σy, σz,τyz,τxz,τxy as fifteen independent functions, and letting their variations be free from any restriction, we establish two variational principles, called the principle of generalized complementary energy and the principle of generalized potential energy. Each principle is equivalent to the four sets o?fundamental equations of the theory of elasticity, namely, the equations of equilibrium, the stress strain relations, the strain displacement relations and the appropriate boundary conditions. Special cases of these principles are examined. These principles are next expressed in other forms, where u, v, w, σx,σy, σz,τyz,τxz,τxy are regarded as nine independent functions with their variations free from any restrictions. Next we consider the bending of a thin elastic plate with supported edges under large deflection. By regarding Mx, My, Mxy, Nx, Ny, Nxy, u, v, w as nine independent functions with the restriction that w should vanish along the contour of the plate, we establish a variational principle, called the principle of generalized potential energy, which is equivalent to the three sets of fundamental equations in the theory of bending of thin plate, namely, the equations of equilibrium, the displacement stress relations (strain stress relations) and the appropriate boundary conditions. This principle is next expressed in another form which is more convenient for application. As an illustration, von Kármán's equations for the large deflection of thin plate are derived from this principle. In von Kármán's equations, one unknown is the deflection and the other unknown is the membrane stress function. Therefore it is impossible to derive von Karman's equations either from the principle of minimum potential energy or from the principle of complementary energy. Finally we consider the equilibrium of a plastic body with small displacement. In the case of the deformation type of stress strain relations, we establish two variational principles, each of which is equivalent to the equations of equilibrium, a certain type of stress strain relations and the appropriate boundary conditions. In these variational principles, u, v, w and their variations are free from any restriction, and σx,σy, σz,τyz,τxz,τxy and their variations satisfy a certain yield condition. In the case of the flow type of stress strain relations, we get two similar variational principles, in which u, v, w and their variations are free from any restriction, σx,σy, σz, τyz,τxz,τxy and their variations satisfy a certain yield condition and σx,σy, σz, τyz,τxz,τxy have no variations.}