188Pb形状共存的研究

用角动量投影壳模型研究了188Pb核素的形状共存.实验数据经过计算结果的分析,指出188Pb的低位激发态中存在着对应于不同内部粒子组态的球形基态、扁椭球和长椭球3种形状的共存;预言了质子h9/2两粒子-两空穴扁椭球带;指出长椭球带是两种多粒子-空穴组态的混合,推导出了混合系数.根据这些系数,说明中子i13/2对破裂引起的顺排对长椭球带的影响是一个渐进过程,指出了长椭球带2+态的能量范围为804～880keV.     

J混合对稀土离子f→f跃迁强度的影响

在Judd三参量公式中,引入近似描述谱项间J混合程度的系数——J混合系数,推得了计入J混合的谱项间电偶极跃迁的线强度公式。并给出了求J混合系数的简单方法。应用于EuP₅O₁₄的发射光谱和Y₂O₃:Er³⁺的吸收光谱,以Ω₂,Ω₄和Ω₆为参数,很好地拟合了Eu³⁺的⁵D_o的分支比的实验数据和Er³⁺的由基态向各个激发态跃迁的振子强度的实验数据。     

“全同”超形变核带的唯象分析与微观结构

对超形变(SD)带可靠的唯象分析表明,所谓“全同”SD带的带首转动惯量J₀一般相差较大(δJ₀/J₀>10^-2)由于动力学转动惯量J²随角频率ω的变化比运动学转动惯量J¹快得多,而不同带的转动惯量随ω变化的快慢也不同,因此在适当条件下,在一定的ω范围内表现为“全同”的两个SD带的J²(因而Er)几乎相等(δEr/Er=|δJ²/J²|～10^-3,而顺排角动量之差近似是量子化的,但在此ω范围之外则否.此唯象分析与强耦合模型的微观理论给出的组态结构定性上是协调的.在此方案中毋需引进赝自旋对称性。     

激光晶体MgF2:Co2+的MS-Xα计算——Ⅱ.激光晶体的Xα研究

本文报道了具有D_2h格位对称性的过渡金属络离子(CoF₆)^4-的自旋非限制MS-X_α计算结果。给出了单电子本征值和本征函数。讨论了激光晶体MgF₂:Co²⁺的电子结构。用Slater过渡态方法计算了晶场分裂参数10D_q及电荷转移跃迁能量,结果与光谱及XPS实验值符合得很好,并且优于组态相互作用从头计算结果。由Case-Karplus电荷分配法得到了Co²⁺的自旋-轨道耦合常数λ。最后对两种调谐激光晶体MgF₂:Co²⁺和MgF₂:Ni²⁺的电子结构进行了比较。     

AB嵌段共聚物和共混物体系相分离的Monte Carlo模拟

本文采用键长涨落模型和空穴扩散Monte Carlo 新算法对AB嵌段共聚物和共混体系的本体相分离进行了模拟.结果表明:(1)即使在无热条件下混合也并非无规,因此平均场理论的无规混合是一种十分粗糙的假定;(2)Florg-Huggins常数X只是一个唯象参数,并首次证明即使在相同的分子相互作用参数ε^*时,共聚物体系的X值高于相应的共混物的X值;(3)在AB组成比相同,各段的分子量也相同的情况下,共混体系较相应的嵌段共聚物体系更易分相,当A和B的链长分别为L_A=10,L_B=11时,它们相应的临界X值为X_c^blend=0.1,X_c^block=0.41.     

金属材料的有效应力集中系数预测

本文从理论上导出了高缺口敏感和低缺口敏感的金属材料的有效应力集中系数K_f为K_t^1/(1+n)和K_t^2/(3+n).通过对大量K_f数据的综合分析得到了K_f-K_t的关系图,并指出了上面两种K_f关系的适用范围;对钢和铝合金的计算结果表明:理论值与测量结果非常接近,绝大部分数据的相对误差在±10％之内.最后讨论了光滑试样疲劳极限(σ_R)的理论表达式:σ_R=(K/Eⁿ)^1/(1-n),并分析了该式的意义和适用范围,结果表明σ_n=σ_cy(循环屈服强度).     

Oppenheim不等式推广的简单证明

设Ｅｕｃｌｉｄ空间ｎ＋１元点集Ａ，Ｂ及其度量和Ｃ所构成的单形的体积、外接球半径分别为Ｖ_１，Ｖ₂，Ｖ和Ｒ_１，Ｒ₂，Ｒ．本文给出不等式V^2/n≥V₁^2/n+V₂^2/n,R²≤R₁²+R₂²一种简单的证法．该     

Tl-1223超导体及其复Ag带

研究了用部分熔化法制备T1-1223超导体的工艺,样品的名义组成为(Tl_0.5Pb_0.5)(Sr_0.8Ba_0.2)₂Ca₂Cu₃O_y,调整样品中Ba的含量,出现了织构的迹象,经烧结一部分熔化—退火的样品,其磁化电流在77K和1T下大于2×10⁴A/cm²,用这样的样品作原料所制备的Tl-1223复Ag带短样,在77K和0T下,J_c达2.1×10⁴A/cm²,超导带横断面的SEM显微观察表明,在1223相中夹杂了BaPbO₃和Sr-Ca-Cu-O相.     

阶梯量子阱子带跃迁二次谐波产生的研究

本文理论上利用二能级近似下的传递矩阵法,给出了GaAs/Al_xGa_1-xAs二阶非线性光学系数X_2ω⁽²⁾的解析表达式,通过数值计算,设计了具有较大X_2ω⁽²⁾的阶梯多量子阱(SMQW)结构,其特点是单共振泵浦,实验上验证了该结构确实具有比体材料大3个量级的X_2ω⁽²⁾值,为了提高二次谐波(SHG)的转换效率,我们分别设计了两种新型的实验方案,分别使SHG转换效率较Brewster角入射下大10倍和100倍。     

58Co核拉长态性质的实验研究

利用△E-E望远镜及北京Q3D磁谱仪系统.在HI-13串列加速器提供的35MeVα离子轰击下,测量了⁵⁶Fe(аd)⁵⁸Co核反应的精细能谱和微分截面角分布.借助全微观DEBA理论分析,相应于核反应俘获的p-n核子对具有(lg_9/2)²组态,观测到迄今所能看到的最高拉长态(lg_9/2,lg_9/2)_9.还对6.4 MeV高激发能级核反应截面的反常增强,而p-n核子对耦合成最小角动量的实验证据进行了讨论,并且确认了6.4MeV能级为非自然宇称态,自旋字称值J^л=1⁺.     

悬浮固粒和密度界面上粒子覆盖层对湍流扩散的影响

本文实验研究了两层流体之间的密度界面上的粒子覆盖层和上层湍流混合层中的悬浮粒子对湍流扩散的影响。实验结果表明,其影响是显著的。湍流扩散距离D以时间t的k次幂变化:D=Bt^k,其中k与覆盖层的相对厚度(?)_p有关即(?)=0.200—0.130(?)_p;对于上层有悬浮粒子和纯两层流体,(?)_p为零,k为0.200,两者D的变化规律一样,只是有悬浮粒子的k值较纯两层流体的小。湍流的无量纲扩散速率可归结为E=KR_il^-n,这里n=1.5+0.93(?)_p,(?)_p越大E值下降越快。这说明覆盖层改变了扩散速率的指数变化律,对湍流扩散有较大的阻碍作用。悬浮粒子的作用只是减小K值,其E的变化规律同纯两层流体的一样。本文还对湍流混合和扩散机制作了讨论。     

云南宇宙射线站奇特事例的再分析

1972年云南宇宙射线站观测到的奇特事例有可能是1个高能重粒子和核子碰撞,产生3个带电粒子,其中有1个带单位正电荷的长寿命重粒子C⁺,如果碰撞后没有未被记录到的中性粒子,则C⁺的性质为:质量M₊>43GeV;寿命i>0.406×10^-9s.如果它不稳定,则应可以通过弱相互作用衰变到一个比它略轻的重中粒子C⁰和1对轻子,C⁺和C⁰的质量差小于0.270GeV.这个奇特事例可能来自冷暗物质宇宙线粒子和核子的碰撞.     

相对化概率算法类与非确定算法类的强分离

本文提出并讨论了多项式时间概率型算法复杂度语言类与指数时间非确定型算法复杂度语言类的强分离(即带禁集证据的分离)问题,获得并证明了存在一个递归Oracle集A使得在多项式时间有界错误概率复杂度语言类BPP^A中存在NEXT_k^A禁集,这里NEXT_k^A=∪NTIME^A(2^_cnk)表示计算时间限界于O(2^_nk)的指数时间非确定型算法所接受的语言类;我们指出,Oracle集A可以一致地对k构成并列举熟知的语言类P,NP,U,R,BPP,PP,∑₂^p,∏₂^p,Δ₂^p以及交互式证明系统语言类MA,AM,IP等之间的30余种强分离关系作为本文结果的直接推论.     

在J／Ψ粒子辐射衰变中寻找JPC等于偶++胶球

对于质量介于 1 .2和 2 .9GeV之间的I =0 ,J^PC等于偶⁺⁺ 无味强子 ,基于粒子衰变到两个赝标介子的衰变宽度和各衰变道的分支比的普遍分析 ,给出判别这粒子是介子还是胶球的两组判别式 .判断已知的I=0 ,J^PC=2 ⁺⁺,f₂ (1 5 2 5 )是一个典型的介子 .讨论了判断新的I=0 ,J^PC等于偶⁺⁺ 无味强子的方法     

一类具多重特征的无解算子

本文给出一类型如P(x,D)=D₁⁴+x₁⁴D₂⁴-(i^1/2+(-i)^1/2)D₁²D₂+4x₁D₁D₂²-i(i^1/2-(-i)^1/2)x₁²D₂³+(1+2i)D₂²+C 或更一般地p(x,D)=L^tL(x,D)+C(L为无解算子)的多重特征算子。指出包括零阶项在内的低阶项对局部可解性能具有决定性影响。具体地说,在原点邻域上面所给算子p(x,D)的主部D₁⁴+x₁⁴D₂⁴为可解算子,当C=0时P(x,D)为不可解算子。但当C>0时又变为局部可解算子。类似地讨论了算子附加零阶项的一些情况。文章最后证明了当自由项f具形|x₁|ψ＇(x₂)(ψ为实函数)时,在原点邻域有古典解的充要条件为ψ(x₂)解析。     

静电电子迴旋脉塞

本文提出并研究一类新的不稳定性的概念,即静电电子迥旋脉塞不稳定性。文中求解了静电离心系统中电子的相对论运动方程,在此基础上,求得了静电电子迴旋脉塞的色散方程,并进行了详细的讨论。文中指出,在静电电子迥旋脉塞系统中,存在有两种不稳定性机理:一种是以Q=ω-k_∥v_∥一-mω₀=0为基础的不稳定性,它类似于静磁电子遇旋脉塞不稳定性。另一种是以Q₁²=(2-β_⊥0²)ω₀²-Q²=0为基础的,不稳定性,是本文首次提出的。     

Bi2Sr2Ca1-xYxCu2O8+y的晶体结构、电子结构和超导电性

本文研究了Y替代Ca对Bi₂Sr₂Ca_1-xY_xCu₂O_8+y,超导体晶体结构和电子状态的影响,发现:Y替代Ca后至少使得Bi-O双层中所夹的一层额外的氧原子发生了变化,沿b轴方向的无公度超格子的调制周期从4.7b连续减小到大约为4.0b;并发现当Y完全替代Ca时,则同时存在大约为4b和8b的调制周期.用XPS进一步研究其电子状态变化的结果表明,超导电性的变化不是由于晶体结构的微小变化引起的,而主要是由CuO₂层中O2p轨道空穴的逐步填充所致.结果明确表明,对于该替代体系依然是当Cu离子3d轨道存在一个空穴时(3d⁹态)对应于强关联的反铁磁绝缘体,而当CuO₂层中氧离子2p轨道存在额外的空穴时(即3d⁹L态)对应于超导体.     

混合刚度有限元法——直接表述和数学基础

本文陈述了混合刚度法的两种等价的概念。作为许可函数集,引进分片H¹(Ω₁)一空间H_p¹(Ω)和分片H(div;Ω_i^*)_—空间H_p(div;Ω),并且装置两个新型的依赖网格范数,以有助于实现统一的有限元分析。     

半参数回归模型的参数估计的Bootstrap逼近

设有半参数回归模型Y=Xβ+g(T)+e.对利用核光滑方法得到的参数分量β和误差方差σ²的估计量β_n和σ_n²,本文通过对原样本进行重抽样的方法,构造了β_n和σ_n²的Bootstrap 统计量β_n*和σ_n^*2.证明了在给定原样本的条件下,n^1/2(β_n*-β_n)和n^1/2(σ_n^*2-σ_n²)分别与n^1/2(β_n-β)和n^1/2(σ_n²-σ²)有相同的渐近分布.     

C2*d3Πg态的布居反转和弛豫动力学

本文给出了在5—43乇五种不同氩气压力和0.07—1乇钠蒸气压下利用Na+CCl_4反应得到的C₂^*d³Π_g到a³П_u态跃迁的△v=0带序的化学发光光谱。假定C₂^*d³Π_g v=6为优先生成,并然后经碰撞逐渐弛豫到低振动能级,这样就可以计算出C₂^*d³Π_g态的总的脱活速率和振动弛豫速率。计算结果是:在温度为 340℃时,在氩气中其总脱活速率为4.1×10⁶乇^-1秒^-1,振动弛豫速率为2.2×10~6乇^-1秒^-1。在氮气中这两个传能速率则要略高一些。C₂^*d³Π_g态被钠原子猝灭的速率约为10⁷乇^-1秒^-1,约比气动碰撞速率高一个数量级。这是由于发生电荷传递形成了Na⁺C₂^*-中间络合物所引起。