巧用乒乓球五例

巧用乒乓球五例董文承（山东省文登师范学校２６４４００）用乒乓球验证流体的流速大压强小这一原理，取材方便、方法简单、效果明显、富有趣味，深受学生欢迎．现介绍五例．１．两球相吸在较光滑的水平桌面上放置两只乒乓球，两球间隔１厘米．用一细管向两球之间用力吹气...     

He,Ne,Ar与N2分子碰撞转动激发截面理论计算

利用ＩｎｆｉｎｉｔｅＯｒｄｅｒＳｕｄｄｅｎＡｐｐｒｏｘｉｍａｔｉｏｎ（ＩＯＳ）［１］计算了Ｈｅ、Ｎｅ、Ａｒ与Ｎ２分子碰撞的总微分散射截面、弹性微分散射截面和积分散射截面。当入射能量Ｅ＝０．０２７３ｅＶ时，计算Ｈｅ－Ｎ２的碰撞总微分散射截面结果与ＣｌｏｓｅＣｏｕｐｌｉｎｇ（ＣＣ）［２］计算结果符合很好，说明ＩＯＳ对所研究的Ｈｅ、Ｎｅ、Ａｒ－Ｎ２碰撞体系是一种简捷可用的方法。     

存在缓冲气体的Na—Cs混合蒸汽中的三体碰撞

Ｎａ－Ｃｓ混合蒸汽中的碰撞能量合并已在［２］中研究过。当在池中充入缓冲气体后，碰撞过程出现新的特点，缓冲气体增大了Ｎａ（３Ｐ）和Ｃｓ（６Ｓ）间的能量转移，这可从测量由Ｎａ（３Ｐ）／Ｃｓ（６Ｐ）和Ｃｓ（６Ｐ）／Ｃｓ（５Ｄ）碰撞而被布居的高能级所发射的荧光得到证实。得到三体碰撞速率系数ｋ３＝５．９×１０－２７ｃｍ６ｓ－１。     

共面双对称几何中Li^＋（1s^2）（e,2e）反应的理论研究

利用Ｂｅｒａｋｄａｒ理论,考虑了入射道的库仑相互作用,在共面双对称碰撞几何中,计算了能量为２５１ｅＶ入射电子碰撞Ｌｉ＋（１ｓ２）（ｅ,２ｅ）反应的三重微分截面（ＴＤＣＳ）,讨论了不同散射振幅对截面的贡献,分析了干涉效应及入射道库仑场对截面的影响．结果表明,它们对决定ＴＤＣＳ的角度分布和大小起着重要作用．     

弗兰克－赫兹实验中电子与汞原子的碰撞机理

Ｈｇ原子６￣１Ｓ＿０→６￣３Ｐ＿０．１．２的电子碰撞激发，不仅仅是简单的非弹性碰撞过程的能量转移，还包含电子交换以及Ｈｇ原子俘获电子形成极短寿命（≤１Ｏ￣１３Ｓ）的Ｈｇ￣－离子态（６ｓ６ｐ￣２）而共振这样两种强烈影响激发截面的重要机制，电子与Ｈｇ原子的弹性碰撞存在量子效应，弹性散射截面σ＿０与电子初动能大小有关。     

第三章 牛顿运动定律

第三章牛顿运动定律练习一牛顿第一定律牛顿第二定律一、判断题１．物体不受外力或所受外力的合力为零时，物体才具有惯性。（）２．飞驰的摩托车不能很快停下来，是因为它的速度很大，因而惯性也很大的缘故。（）３．乒乓球可以被快速抽杀，是因为兵乓球的惯性小。（）４...     

He—H2非弹性碰撞截面理论研究

当Ｈｅ原子入射能量Ｅ＝０．０５ｅＶ时，计算了Ｈｅ－Ｈ２碰撞弹性散射（００－００）和第一激发态（００－０２）的角分布（微分散射截面）。最多计算５０个分波，使弹性散射和碰撞激发的散射截面收敛。     

用能带理论计算清洁Ag（111）,Ag（110）和Ag（001）表面的弛豫

用一维能带理论计算了清洁Ａｇ（１１１），Ａｇ（１１０）和Ａｇ（００１）表面的弛豫。计算结果显示出，当ｄ１＝２．６４０（膨胀４．２％）和ｄ２＝２．９２０（膨胀２３．８％）〔对ｎｇ（１１１）〕；ｄ１＝１．３７５±０．００８（收缩４．８％±０．００８）［对Ａｇ（１１０）」；ｄ１＝２．０４８±０．００５（膨胀０．２４％±０．００５）［对Ａｇ（００１）〕时，理论计算的ＬＥＥＤ谱与实验非常一致。     

北京同步辐射装置3B1B光束线和生物光谱实验站

３Ｂ１Ｂ光束线是北京同步辐射装置（ＢＳＲＦ）３Ｂ１光刻束线的一条分支束线，其光路和布局如图１所示．从北京正负电子对撞（ＢＥＰＣ）储存环３Ｂ１弯转磁铁处引出的同步辐射水平线偏振光，光源水平方向发散角为±３．７５ｍｒａｄ，竖直方向发散角为±０．２ｍｒａｄ，在距源１３．５ｍ处由一块柱面准直扫描镜Ｍ１反射后，水平方向的汇聚角为±１．２５ｍｒａｄ，竖直方向发散角不变．在距源２４ｍ处，有一块可升降的旋转抛物面反射镜Ｍ２．它降下时，光通过供其他实验站使用；升起时，将光反射聚焦于上方０．６ｍ处生物光学实验站光栅…     

莫塞莱公式与屏蔽常数

本文分析了莫塞莱公式ｖ＝Ｒ（Ｚ－１）２（１／１～２－１／２～２）的近似性质，指出它只对Ｚ＝１７—２８区间的原子才是比较准确的．本文论证了公式中（Ｚ－１）里的数字１不是真正的屏蔽常数σ，从而认为不能把Ｒ（Ｚ－１）２／１～２和Ｒ（Ｚ－１）２／２～２理解成Ｋ与Ｌ光谱项．最后，计算出了Ｋ、Ｌ壳层的屏蔽常数σ、σ．     

在非相对论能量下介质中的核子－核子碰撞截面

在非相对论能量下，采用Ｓｋｙｒｍｅ有效相互作用，计算了在核介质中的核子－核子（Ｎ－Ｎ）碰撞截面，研究了它与能量及密度的依赖关系，以及不同Ｓｋｙｒｍｅ参数对所计算截面的影响．发现在低密度时，介质中的核子－核子碰撞截面大于经Ｐａｕｌｉ修正后的自由核子一核子碰撞截面．而当高密度时，总会在高于某一能量以后，介质中的Ｎ－Ｎ碰撞截面大于经Ｐａｕｌｉ修正后的自由Ｎ－Ｎ碰撞截面．     

两体对心碰撞内力作功的分析

本文认为在两体对心碰撞过程中，内力的功是两体之间的相互作用力ｆ１与ｆ２（作用于界面上的接触力），以及两个相互碰撞的物体在自身的形变（压缩与恢复）过程中各自内部的弹性力和耗散力的功．而在压缩与恢复两个过程中耗散力总是作负功的．     

O（^1D）＋H2非绝热碰撞动力学的Ehrenfest模型研究

本采用Ｈ２Ｏ的二个＾１Ａ１态的双值多体项展式（ＤＭＢＥ）势能函数，用Ｅｈｒｅｎｆｅｓｔ模型方法研究了反应（１）Ｏ（＾１Ｄ）＋Ｈ２→ＯＨ和（２）Ｏ（＾１Ｄ）＋Ｈ２→ＯＨ（Ａ＾２∑＾＋）＋Ｈ的非绝热碰撞动力学过程。讨论了电子非绝热跃迁对反应（１）的影响及Ｈ２振动能对反应（２）的促进作用。并求得反应（１）的室温速度常数为０．９４４×１０＾－＾１＾０ｃｍ＾３．ｍｏｌｅｃｕｌｅ＾－＾１．ｓ＾－＾１。     

Auq+(q=47,55)离子的电子碰撞强度与速率系数

用准相对论扭曲波方法计算了Au^q+（q=47,55）离子的组态重心能级之间的电子碰撞激发强度和速率系数（简称激发参数）．着重分析了高能区光学允许跃迁的碰撞强度的行为，探讨了平面波近似的适用范围．与其他完全相对论数据比较，表明剩余的相对论效应是不大的．阐述了由约化量的5点样条值内插可得任意能量的碰撞强度和任意温度的速率系数．演示了碰撞强度随能量的变化，有效碰撞强度和速率系数随温度的变化．结果表明在类镍金两侧各延伸的4种不同荷电离子，其单电子激发参数变化小于10%，这对于使用平均原子模型     

简立方格子上界面的自旋S（1）反铁磁Ising模型研究

本文依据文献［１］用自旋Ｓ（１）Ｉｓｉｎｇ模型研究了具有近邻（Ｊ１）和次近邻（ＲＪ１）相互作用的简立方格子的（１００）、（１１０）和（１１１）界面性质．在体内为反铁磁相互作用下，分析了界面的基态，并用Ｍ－Ｃ方法计算了界面的低温性质，给出了ＳＣ格子的三类Ｔ－Ｒ界面相图，由此讨论了二类界面相变（宏观刻面和粗化）及其在氯化钠晶体界面上的应用．     

一则举例的异议和改进

中专工科类通用《物理》上册（陕西物理教材编写组修订，高教出版社１９９０年４月第三版）第四章“碰撞”一节，对完全弹性碰撞教材讨论了几种特殊情况，其中一种为：“ｍ２〉〉ｍ１，且ｖ２０＝０，碰后ｖ１≈－ｖ１０，ｖ２≈０．这表明碰撞后质量很小的物体将以与原来...     

直接键连原子间的NMR偶合常数的自然杂化轨道研究

首次报道了直接计算偶合常数￣１Ｊ＿（ＣＮ）和￣１Ｊ＿（ＣＦ）的线性关系式，结果表明，￣１Ｊ（ＣＮ）和￣１Ｊ＿（ＣＦ）主要由成键原子的轨道杂化作用和键极性这两种结构因素所决定，且偶合相互作用中的Ｆｅｒｍｉ接触项仍是最主要的．为从简单价键理论角度解释并计算Ｊ＿（ＣＮ）和Ｊ＿（ＣＦ）的值提供了简便直观的方法．     

Cs原子D_1线在低压惰性气体中的压力增宽

使用频率可扫描的窄线宽半导体激光，通过共振吸收方法获得强磁场下Ｃｓ（６Ｓ_１／２→６Ｐ_１／２）在不同种类和不同压力的惰性气体中的吸收线型。利用Ｖｏｉｇｔ线型公式对不同的实验线型进行拟合，从而求得压力增宽系数。实验表明，在低于１．３３×１０￣４Ｐａ范围内，碰撞增宽与压力成线性关系。     

Sr（5p^1P1）的P轨道角动量的碰撞跃迁

用线偏振的脉冲激光泵浦的Ｓｒ（５ｐ＾１Ｐ１，Ｍ＝０）原子，在束气条件下，与Ａｒ原子碰撞而发生Ｐ轨道角动量的跃迁。在不同的氢气压力下，通过检测Ｓｒ原子荧光在水平和垂直方向上的偏振分量随时间的变化，确定了去偏振速率常数ｋｐ＝２．５±０．５×１０＾－９ｃｍ＾３ｍｏｌ＾－１ｓ＾－１。由此推导出角动量碰撞跃迁的截面为σＴ＝２ｎｍ＾２２，如此之大的跃迁截面归结为Ｓｒ（５ｐ＾１Ｐ１）和Ａｒ之间的长程相互作用。     

刚体角动量定理的应用中一个容易被疏忽的问题

刚体角动量定理的应用中一个容易被疏忽的问题游佩林（武汉工业大学数理系，武汉４３００７０）一个小球自由下落与绕固定水平轴转动的细棒碰撞，是个有趣的力学问题．很多工科物理教材都将它作为刚体角动量定理的典型例题，作了详细计算并求出了小球的回跳速度［１］［２...