用神经网络方法鉴别τ的强子衰变

用神经网络法鉴别τ的单叉强子衰变τ→h+nπ0+v,n=0,1,2,3.并进而测得上述各道的分支比:Br(π/Kv)=(12.18±0.26±0.42)%,Br(π/Kπ0v)=(25.20±0.35±0.50)%,Br(π/K2π0v)=(8.88±0.37±0.38)%,Br(π/K3π0v)=(1.70±0.24±0.39)%,其中第一项误差是统计误差,第二项是系统误差.     

J/ψ强子衰变过程的矩分析

本文给出了过程e⁺+e^－→J/ψ→V+X,V→P₁P₂或P₁P₂P₃和X→pp的角分布螺旋度形式,并在此基础上进行了矩分析,得到了若干关系式,有助于确定玻色共振态X的自旋J_x以及过程J/ψ→V+X的螺旋度振幅之比.     

J/φ强子衰变过程的矩分析

本文给出了过程e~++e~-→J/ψ→V+X,V→P_1P_2或P_1P_2P_3和X→PP的角分布螺旋度形式,并在此基础上进行了矩分析,得到了若干关系式,有助于确定玻色共振态X的自旋J_x以及过程J/ψ→V+X的螺旋度振幅之比.     

关于B0→π-l+～vl衰变过程分支比的计算

通过构造适当的关联函数,计算B→π跃迁形状因子f+Bπ(q2),～fBπ(q2)和标量形状因子f0(q2),从而就能研究轻子质量对B0→π-l+～vl(l=e,μ,τ)衰变过程的影响.首次分别计算B0→π-e+～ve,B0→π-μ+～vμ,B0→π-τ+～vτ衰变过程的分支比,并发现轻子质量me,mμ可以忽略,但重轻子质量mτ不能忽略,它对分支比计算有一定的贡献.把计算结果与最近的实验数据进行比较,发现理论结果与实验数据基本符合.     

J/ψ强子衰变过程的角分布螺旋度形式

本文给出了e⁺e^－→J/ψ→V+X,V→P₁P₂和e⁺e^－→J/ψ→V+X,X→P₄P₅过程的角分布螺旋度形式.为e⁺e^－实验数据分析提供了理论公式.     

J/φ强子衰变过程的角分布螺旋度形式

本文给出了e~+e~-→J/φ→V+X,V→P_1P_2和e~+e~-→J/φ→V+X,X→P_4P_5过程的角分布螺旋度形式.为e~+e~-实验数据分析提供了理论公式.     

用改进的格点哈密顿量计算2+1维QCD 0++胶球质量

用改进的格点哈密顿量和截断本征方程法计算2＋1维QCD 0^ 胶球质量,结果显示较好的标度行为。     

强子衰变过程J/ψ→V+X,X→V+V的角分布分析

本文讨论了J/ψ的强子衰变过程J/ψ→V₁+X,X→V₂+V₃,V₂,V₃→2P(或3P)(其中V_i代表矢量介子,P代表赝标介子).对于具有不同自旋-宇称J^P的中间态X,得到了相应的角分布的螺旋度形式.这些公式对于利用BEPC上得到的J/ψ事例,确定上述过程中间态X的自旋-宇称是有帮助的.     

J/ψ强子衰变和1－+奇特态

本文从推广的矩分析出发,给出了在J/ψ强子衰变过程中区分1^－+奇特态和1⁺⁺普通介子的若干关系式.     

关于B-0→K-0π0衰变过程研究

系统地计算B^0→K^0π^0衰变过程的强子矩阵元，它包括领头阶因子化部分，αs修正的硬胶子交换部分和软胶子交换部分．其中软胶子交换部分，无论在量子色动力学(QCD)因子化方法中，还是在微扰QCD中都不能进行计算．用光锥QCD求和规则系统地计算了这部分贡献．并发现在该衰变道中软胶子交换部分与领头阶因子化部分以及αs修正的硬胶子交换部分有相同的数量级，因此不能忽略．最后计算了该衰变过程的分支比，计算结果与实验结果相一致．     

关于■→■π~0衰变过程研究

系统地计算 B0 → K0 π0 衰变过程的强子矩阵元 ,它包括领头阶因子化部分 ,αs 修正的硬胶子交换部分和软胶子交换部分 .其中软胶子交换部分 ,无论在量子色动力学 (QCD)因子化方法中 ,还是在微扰QCD中都不能进行计算 .用光锥QCD求和规则系统地计算了这部分贡献 ,并发现在该衰变道中软胶子交换部分与领头阶因子化部分以及αs 修正的硬胶子交换部分有相同的数量级 ,因此不能忽略 .最后计算了该衰变过程的分支比 ,计算结果与实验结果相一致     

关于D~0→π~-1~ ν_1衰变过程的研究

用光锥QCD求和规则研究D~0→π~-1~ ν_1衰变过程,首先计算D→π跃迁形状因子,通过构造新的关联函数,消除了twist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响,从而使计算结果更加精确．计算得到的分支比与最近的实验数据相一致．     

Cabbibo压制半径子衰变过程D0→π－e+ve

计算了Cabibbo压制D0→π－e+ve衰变率.利用计算结果和测得分支比来研究形状因子|fπ +(0)|及CKM矩阵元|v cd|     

用改进的格点哈密顿量计算2+1维SU(3)胶球质量

应用改进的格点哈密顿量和保持连续极限的耦合集团展开方法计算了2+1维SU(3)0⁺和0^－胶球的质量.计算到三级近似,标度行为已经很好.与未改进的格点哈密顿量作的同样近似比较,改进的结果较快地进入标度区,而且标度性也较好.     

PH^0—1＋1—3离解能和电离能的精确ab initio计算

对ＰＨｎ，ＰＨ＾＋ｎ（ｎ＝１～３）及其一些构型反转过渡态的几何构型用ＭＰ２（ｆｕｌｌ）／６－３１Ｇ（ｄ，ｐ）解析梯度方法优化，同时在该级别上计算了分子振动频率和零点振动能，在此基础上，分别采用Ｇａｕｓｓｉａｎ－９４程序中最大的预置基组６－３１１＋＋Ｇ（３ｄｆ，３ｐｄ）和Ｄｕｎｎｉｎｇ基组ａｕｇ－ｃｃ－ｐＶＴＺ，在冻结苡电子相关能（ＦＣ）与非冻芯模型（ｆｕｌｌ）情况下，用高级别量比化学ａｂｉｎｉｔｏ     

遍举衰变过程D0→Ks0π+π–和D0→Ks0K+K–及其共振态结构的实验研究

利用北京谱仪(BES–Ⅰ)在北京正负电子对撞机(BEPC)e+e–质心系能量为4.03GeV处采集的积分亮度为22.3pb–1的数据,研究了D0→K0sπ+π–,D0→K0sK+K–的衰变及其末态的共振结构.实验测得D0→K0sπ+π–过程的分支比为(5.32±0.53±0.40)%;D0→K–π+,D0→K0ρ0和D0→K0s(π+π–)non resonance过程的分支比分别为(6.05±0.32±0.49)%,(1.17±0.17±0.13)%和(1.35±0.22±0.17)%;测得D0→K0sK+K–,D0→K0和D0→K0(K+K–)non?的分支比分别为(1.04±0.2?4±0?.16)%,(1.12±0.34±0.15)%和(0.27±0.13±0.03)%.     

用改进的格点哈密顿量计算2+1维QCD0++胶球质量

用改进的格点哈密顿量和截断本征方程法计算2+1维QCD 0⁺⁺胶球质量,结果显示较好的标度行为.