气体热膨胀演示实驗的改进

初中物理课本(1964年新编)下册第一分册中,图1的演示实验是用手握住烧瓶的方法,使瓶内空气受热膨胀,玻璃管内的小水滴因而移动。由于带有颜色的小水滴的体积小,实验时间又短,因此不够明显,可见度不大,坐在后面的一些学生几乎看不到。为此,我把实验作了如下的改进: 用一个三角烧瓶,瓶口装一个气球,开始时气球是下垂的(如图1)。然后把三角烧瓶放入     

关于氢中含氘量对负π介子吸收实验影响的讨论

一、负π介子吸收实验所提起的问题 负π介子被氢吸收,是π介子物理中的一个基本反应。这个反应有二个分枝,即辐射俘获及介子俘获。 辐射俘获: π~- p→n γ, (1) 介子浮获: →n π~0 (2)其中P和n是质子和中子。π~0介子的寿命极短,在小于10~(-15)秒之内,衰变为一对γ线。所以实验上观察到属于二个分枝的二群γ光子。反应分枝的几率比P(又称为潘诺夫斯基     

基于差分法研究热辐射强度与距离的关系

测定热辐射强度与距离关系时仪器直接暴露在空气中,空气对辐射的吸收导致热辐射测量值不准确.考虑空气对实验的影响,在理论推导过程中引入差分方法,利用最小二乘法拟合数据,获得了空气的辐射吸收因子和距离影响因子.     

引入6波段P-1辐射模型的三维空气电弧等离子体数值分析

引入了6波段P-1辐射模型,对三维空气电弧等离子体进行了仿真分析.其特点是不仅考虑了热辐射的发射问题,同时考虑了等离子体内热辐射的自吸收问题.通过计算获得了空气电弧等离子体温度和辐射能量的分布并进行了相应的分析.与净辐射系数方法相比较,P-1模型获得的温度分布较宽,其弧柱电压值更接近于实验测量值.研究表明,6波段P-1辐射模型能够更精确地求解空气电弧等离子体的辐射问题. 关键词： 热辐射 P-1模型 空气电弧等离子体 磁流体动力学     

热辐射演示实验的改进

《物理实验》1988年第5期中,曾华兴同志对热辐射演示实验的改进比教材中的好。但还不理想,不足之处有三,一是演示时,液柱容易跑出玻璃管外,二是左右试管中两段液柱很难配到相同的位置;三是若想重复实验,还要把玻璃管的水柱调到相同的位置。实验调节过程花时太多。可作如下改     

初中二年级下学期物理教材分配计划

物体的热膨胀第一课题目:物体的热膨胀。教材内容:1.联系学生已有的经验,提出物体受热后脸胀的事实引入本课。2.按图180演示气体的热膨胀,用手或酒精灯将烧瓶加热,观察玻璃管中小水滴的移动情况,使学生认识到这是瓶中空气膨胀的结果。然后观察冷却时所发生的现象。结论:一切气体,热胀冷缩。     

盖·吕萨克定律演示投影器的制作

盖·吕萨克定律的演示实验,用装有刻度的水平玻璃管的圆形烧瓶(图1)做实验,不易得到准确的实验结果,因为瓶的体积大,只要温度略有升高(几度到10多度),水平玻璃管中的水银柱很快就被膨胀的气体逐出玻璃管,使实验无法进行。为此,我们设计一个用幻灯投影的演示实     

2-甲基-1,3-顺丁二烯在Rh(Ⅰ)催化下与苯甲醛反应机理的研究北大核心CSCD

采用密度泛函方法(DFT)研究了2-甲基-1,3-顺丁二烯在Rh(Ⅰ)催化下与苯甲醛反应生成高烯丙基醇的反应机理.在B3LYP/6-31+G*水平上优化了反应过程中所有反应物、过渡态、中间体以及产物的几何构型,通过能量和振动分析确认了过渡态的真实性.并且在相同基组水平上应用自然键轨道(NBO)、前线轨道理论和分子中的原子(AIM)理论分析了这些化合物的成键特征和轨道间的相互作用.报道了可能的反应通道IA:Re→IMA1→TSA1→IMA2→IMA3→TSA2→IMA4→IMA5→TSA3→IMA6→PA;IB:Re→IMB1→TSB1→IMB2→IMB3→TSB2→IMB4→IMB5→TSB3→IMB6→PB,根据相对能量分析确定反应通道IB具有相对较低的活化能,是反应的主通道,与实验结果一致.     

2-甲基-1,3-顺丁二烯在Rh(Ⅰ)催化下与苯甲醛反应机理的研究

采用密度泛函方法(DFT)研究了2-甲基-1,3-顺丁二烯在Rh(Ⅰ)催化下与苯甲醛反应生成高烯丙基醇的反应机理.在B3LYP/6-31+G*水平上优化了反应过程中所有反应物、过渡态、中间体以及产物的几何构型,通过能量和振动分析确认了过渡态的真实性.并且在相同基组水平上应用自然键轨道(NBO)、前线轨道理论和分子中的原子(AIM)理论分析了这些化合物的成键特征和轨道间的相互作用.报道了可能的反应通道IA:Re→ IMA1→TSA1→IMA2→ IMA3→ TSA2→IMA4→IMA5→ TSA3→IMA6→PA;IB:Re→IMB1→TSB1→IMB2→IMB3→TSB2→ IMB4→ IMB5→TSB3→ IMB6→ PB,根据相对能量分析确定反应通道IB具有相对较低的活化能,是反应的主通道,与实验结果一致.     

演示空气浮力的简便方法

空气中的一切物体,都要受到空气浮力的作用,浮力的大小等于物体排开空气的重量。为了使学生相信这一事实,下面介绍一种演示空气浮力的简便方法。一、实验器材托盘天平(附砝码),排球胆,玻璃管,金属夹子,气球,打气球。二、演示步骤 1.先用打气球向排球胆内打足空气,然后用金属夹子夹住管口,防止漏气,这时球内便贮存了一定质量的压缩空气。 2.将一个未充气的气球套在玻璃管上,用细线扎牢,不使漏气,再把玻璃管的另一端与球胆上橡胶管套紧。     

物体吸收辐射热实验的改进

初中物理第二册第二章第七节中,研究不同颜色的物体吸收辐射热本领不同的演示实验的不足在于实验两次,比较先后观察到的玻璃管里小水柱移动情况,分析得出结论。这就必须做到两点:(1)分别照射黑白两侧时太阳光(或其它热源)强度必须相同。(2)两次光照的时间必须相等。     

空气柱共鸣的演示

高级中学课本《物理》甲种本第一册319页及中师《物理学》第一册309页空气柱共鸣演示装置具有如下缺点: 1.所需的高而粗的盛水玻璃容器和两端开口的长玻璃管不易得到。 2.如用短玻璃管代替长玻璃管,演示时仅能听到一次共鸣声,只能说明空气柱的     

液体比热容比较演示仪

利用装入蓝色墨水的U型管、橡胶管、玻璃管、塑料瓶连接和烧瓶,制成了空气比较温度计、对烧瓶内的水和煤油用电热丝加热,观察U型管内的墨水的运动情况,验证水的比热容大于煤油的比热容.实验现象较明显,克服了温度计读数无法远距离观察的缺点,便于学生的观察实验现象.     

D+DBr反应的态-态动力学研究

在0—2.0 eV的碰撞能范围内采用含时量子波包方法和二阶分裂算符传播子对初始量子态为(v_0=0,j_0=0)的D+DBr反应进行了态分辨理论水平上的动力学计算.计算了抽取反应通道D+DBr→Br+D_2和置换反应通道D'+DBr→D+D'Br的反应概率、积分截面、微分截面、产物的振动和转动分布以及速率常数等动力学性质,并与相应的理论和实验结果进行了比较.结果表明:计算的速率常数与实验结果十分符合.微分截面的结果表明:对于抽取反应,前向的剥离反应机制在反应过程中占据主导地位;对于置换反应,头碰头的反弹机制占据主导地位.     

低温热辐射实验设计及教学方法

随着低温热辐射(红外辐射)应用的发展和普及,作为(可见光区)高温热辐射教学实验的补充,有必要将热辐射教学实验拓展到低温区.重新设计了热辐射教学实验及其实验系统,该系统包括直立导轨、热辐射单元、安装在导轨上的热辐射传感器和数字多用表及程控电源等通用仪器.在教学中引入热电堆型热辐射传感器,向学生呈现出从辐射源的热辐射到探测...     

气体的体积绝热变化演示实验的改进

通常演示气体绝热膨胀的实验是按图1所示进行的。先用打气筒将空气压进盛有少量乙醚的密封玻璃瓶里,稍等片刻,打开活栓K,使瓶里被压缩的气体迅速膨胀,随之瓶里的剩余气体温度下降,致使乙醚蒸汽凝固成雾,借此显示气体的体积作绝热膨胀时温度下降的现象。用此实验装置时,存在着下面几个缺点:1.现象的发生太快,难以使学生观察到全部过程;2.重复实验时,操作过繁;3.不能演示绝热压缩过程;4.每打开一次活栓,不可避免地要损失一些乙醚。     

材料裂纹缺陷的光热辐射检测

采用光热辐射技术检测了V型槽和矩形槽的人工裂纹模型样品.实验结果表明:当槽深超过1倍热扩散长度时,光热辐射相位信号基本不随槽深的变化而改变,热扩散长度界定了裂纹深度检测的范围;当泵浦光照射在槽外时,同源检测得到的光热辐射相位信号基本不随槽宽的改变而变化;薄样品背面的光热辐射相位信号对槽深和槽宽的改变都有明显反应.     

低能电子在玻璃管中的稳定传输

分别对裸的直玻璃管和外壁与出入口两端面涂导电银胶的直玻璃管进行了低能电子穿透实验.穿透电子的倾角分布显示,穿透电子强度随倾角增大而减少,并且穿透倾角不会超过玻璃管的几何张角.还测量了玻璃管在倾角为-0.2°时的充电过程.对于裸玻璃管,在充电过程中,穿透率和角分布有显著的振荡现象.整体来看,穿透率随时间先下降后上升,最后在某个平均值附近振荡;角分布随穿透率变化同步变化,先向正角度移动再向负角度移动,最后在玻璃管的倾角附近振荡.对于涂导电胶的玻璃管,在充电过程中,穿透率和角分布稳定变化.穿透率随时间先下降后上升最后平稳,角分布随时间先向负角度移动再向正角度移动,最后在玻璃管倾角附近稳定.通过模拟电子与SiO₂材料的碰撞过程,提出了电子在裸玻璃管和涂导电胶玻璃管中的充电过程的物理图像.该物理图像能很好地解释电子在裸玻璃管和涂导电胶的玻璃管中充电过程的实验结果.最后,依据实验结果和物理图像给出了低能电子在玻璃毛细管中稳定输运的条件.     

托里拆利实验的改进装置二则(二)

将两根玻璃管分别插入橡皮塞的两个小孔内 ,长玻璃管的另一端套上一段大小适度的橡皮管 ,用细线扎紧不漏气 ,如图 2 .在瓶内倒入适量的水银 ,塞紧橡皮塞 .将广口瓶向着长玻璃管的方向慢慢倾斜 ,同时将长玻璃管上的橡皮管管口向上 ,使之高于广口瓶内的水银面 ,这时长玻璃管灌满了水银 ,橡皮管内也有少量的水银 .此时 ,玻璃管内的空气被全部排出 ,然后用夹子在玻璃管附近有水银的橡皮管处夹住 ,再把橡皮管折过来用夹子夹紧 ,防止漏气 .慢慢将广口瓶、玻璃管竖直放置 ,玻璃管的上方将出现真空 .当水银柱稳定后 ,用刻度尺测量出玻璃管内水银面与…     

锶原子多普勒冷却温度的测量

在实现基于碱土金属锶原子(5s2)1S0→(5s5p)1P1的多普勒冷却实验基础上,分别采用短程飞行时间法和原子吸收膨胀法,测量了锶原子同位素88Sr(玻色子)冷原子团温度约为9 mK,87Sr(费米子)冷原子团的温度在2 mK左右,并结合多普勒冷却极限温度理论对实验结果进行了分析.为下一步1S0→3P1的窄线宽冷却提供了良好的基础.