配合物[Cu(IDB)_2]Cl_2·2CH_3CH_2OH·2H_2O的合成、晶体结构及其与常见金属离子的反应

报道了含三齿配体N,N-二(2-苯并咪唑甲基)亚胺(IDB)的单核铜(Ⅱ)配合物[Cu(IDB)_2]Cl_2·2CH_3CH_2OH·2H_2O的合成、晶体结构及与常见金属离子的反应.该配合物为三斜晶系,P1空间群,a=0.956 5(2)nm,b=0.986 3(2)nm,c=1.025 2(3)nm,α=81.915°,β=88.330°,γ=87.347°,V=0.956 28(40)nm~3,Z=1,F(000)=427,D_c=1.419g.cm~(-3),M_r=817.27,μ=0.764mm~(-1),最终因子R[I2σ(I)]:R_1=0.050 5,ωR_2=0.141 7;R(全部数据):R_1=0.059 1,ωR_2=0.152 5.结构分析表明,铜(Ⅱ)分别与配体中的4个苯并咪唑N原子和2个胺基N原子配位,形成一个六配位的畸变八面体.荧光光谱分析表明:在不同浓度、不同金属离子中,标题配合物的荧光强度发生变化;过渡金属、碱金属和碱土金属离子对标题配合物的荧光有猝灭作用;过渡金属离子影响作用较碱金属、碱土金属的影响作用更为明显;但铝离子对标题配合物的荧光却有增强作用.     

一类共形循环空间的特征—循环曲率空间的推广

Walker,A.G.在[1]中研究了循环曲率空间,即空间的曲率张量满足R_(hljkt)=λ_lR(hljk),λ_l≠0,(1)他求得这种空间的线素特征.Adati,T.和Miyazawa,T.推广了循环曲率空间,他们研究Ricci循环的共形循环空间,即空间的Ricci张量满足R_(tj,k)=K_kR_(tj)K_k≠0;(2)共形曲率张量     

关于海森堡和三对角矩阵的逆的两个定理

本文给出两个定理。首先我们给出一类海森堡矩阵的求逆公式,然后给出一个短阵的逆矩阵是三对角矩阵的充分必要条件。后者是W.Barrett的定理的推广。定义1 nxn矩阵R=(R_(ij))如果有R_(ij)=0.当2≤i+1相似文献   

关于一阶单纯黎曼空间

1.在研究基本粒子的规范场引力理论中,涉及到这样一类特殊的黎曼空间,即它的Ricci张量R_(αβ)满足方程:R_(αβ;γ)-R_(αγ;β)=0,(α,β,γ=1,2,…,n)~1)。(1.1)其中分“;”表示关于空间尺度张量a_(αβ)的协变微分。这就是所谓单纯空间(Pure Space);方程(1.1)叫做杨振宁引力场自由方程。显然,它是经典的爱因斯坦引力场自由方程:     

电子稳压电路的网络分析

一般的串联型电子稳压电路由图2所示的二个网络组成.在图2中,若已知那末该稳压电路的内阻 R_0 与稳定度 D 分别为式中 Y_(1k)(K=1,2)为行列式中元素 y_(1k)的代数余因子,其中特别地还得到了近似式(见推论2),指出了〔1〕、〔2〕中相应公式的错误.     

不同热处理的CANTiM形状记忆合金的精细结构

对成份为Cu-11.9Al-5Ni-1.6Mn-1Ti(质量百分比)的CANTiM形状记忆合金固溶后水淬及水淬后再经不同温度2h时效处理的试样的精细结构进行了电镜观察。其结果表明:淬火态试样中马氏体为M18R_1型。马氏体基体中分布有尺寸较大的X_L相和尺寸较小、与基体半共格的X_5相。X_L相中还弥散地分布着另一种尺寸约为20nm左右的析出相。在随后的时效过程中,以上的各X相依然存在,而马氏体则经历了从M18R_1→N18R_1→无序N9R的无序化过程。随着时效温度的升高,残余母相增多,有序畴的尺寸增大。在经623K,2h时效处理的试样中还观察到有贝氏体析出。     

一类具有脉冲策略的登革热模型的动力学分析（英文）

提出了一类具有脉冲捕杀策略和标准发生率的登革热传染病模型,通过利用比较原理、Floquet定理和一些分析技巧,得到了该控制模型的基本再生数R_0.即当R_01时,无病周期解是渐近稳定的;当R_01时,疾病是一直持续的.     

关于一阶爱因斯坦空间的一个定理

如所知,如果黎曼空间V_n的度量张量g_(ij)和利齐张量R_(ij)满足关系R_(ij)=(R/n)g_(ij) (i,j=1,…,n),(1)则V_n称为爱因斯坦空间.上式中R是数量曲率.关于一阶爱因斯坦空间E_n,Fialkow.A,曾证明:定理A 平坦空间内的正常爱因斯坦超曲面E_n(n≥4)是超球面,超平面或可展超曲面.即此E_n是常曲率的.所谓正常超曲面V_n是指行列方程|Ω_(ij)-g_(ij)|=0的初等因子是简单的.     

关于一阶半对称空间

设g_(ij),R_(hijk),R_(ij),R分别是黎曼空间V_n的度量张量,曲率张量,Ricci张量,数量曲率。记号“,”表示关于g_(ij)的共变微分。 若V_(n)的曲率张量满足方程R_(hijk,lm)-R_(hijk,ml)=O (1)则称V_n为半对称空间。 若V_n是一阶的,即V_n可安装到一个平坦空间F_(n 1)中作为后者的非平坦超曲面,则成立下面的Gauss-Codazzi方程     

对称逐次超松驰(SSOR)方法的误差界

给定N个线性方程的方程组Ax=b,(1,1)其中A为对称非奇异N×N的矩阵。解(1,1)通常采用迭代方法:X~(m+1)=Gx~(m)十g,m=0,1,….本文在H_1和H_2的假设下,给出SSOR迭代方法的误差界,即‖ε~(m)‖~2≤{(ω-1)~8‖δ~(m)‖~2-2(ω-1)~4(δ~(m),δ~(m+1)+‖δ~(m+1)‖~2}/D~2,其中D=ω~2(2-ω)~2(1-μ_1~2),ω为松弛因子,μ_1为相应的Jacobi迭代矩阵B的最大特征值,ε~(m)=x-x~(m),δ~(m)=x~(m)-x~(m-1),x为(1,1)的精确解,x~(m)为第m次SSOR迭代解。