侧向耦合量子点的量子线的自旋输运

提出了理想量子线通过量子点与铁磁导线侧向耦合系统，可实现电子自旋极化输运．并通过格林函数法计算表明：量子线上的电导产生自旋极化；电导极化率在反共振区有2个峰值，且与非共振区的极化方向相反；调整量子点和铁磁导线的耦合强度参数可使电导极化率达到极值．     

利用能级交叉和二聚化算符表征海森堡反铁磁系统的量子相变

用逆迭代计算阻挫自旋1/2海森堡反铁磁J₁-J₂方格子的基态和低激发态及相应的本征能量。在总自旋量子数的子空间中利用精确对角化和正交化波算符方法,得到哈密顿量H、总自旋量子数S、总自旋z分量量子数S_T^z的共同本征态。利用能级交叉和二聚化算符,分析了中间相量子相变点,讨论了自旋液态存在的区域。计算结果表明,按照无量纲参数g=J₂/J₁,无序相分布在g=0.41～0.71,其两侧g=0.00～0.40和g=0.72～0.99分别为Neel相和条纹相。低激发自旋单态S=0和自旋三重态S=1的能级交叉将中间相分隔成g=0.41～0.49和g=0.50～0.71两个区域。在g=0.50～0.52的区域显示有低激发态二度简并的自旋单态存在,通过二聚化算符分析其自旋液态特征。     

具有空位缺陷的碳纳米管的铁磁性

利用Hubbard模型,采用数值计算的方法研究了空化缺陷附近的碳原子问的跳跃移{分(l2)和在位库仑相互作用(U)对碳纳米管的铁磁基态的影响.当l2><0.5时,系统基态具有亚铁磁性,并且单佗缺陷的自旋S=1/2,体系磁件主要来源于缺陷附近和纳米管两端格点自旋.随着l2增大到临界值l2后,体系的亚铁磁基态变得不稳定,并t2c的大小依赖于在位的库仑相互作用U.白旋密度计算表明:t2能抑制自旋关联并使体系的亚铁磁性基态不稳定.     

一维准周期罗盘模型的量子相变

通过约旦-维格纳变换方法,研究了一维斐波那契链下罗盘模型的量子相变行为.根据计算结果分析,精确地确定了相变点的位置、能隙以及自旋关联函数,同时确认为第二级量子相变.     

相对论性二维电子的量子运动

根据超对称量子力学及其与(1+2)维时空中费米子与规范场相互作用的 Dirac 方程的等价性求出了在强磁场中作相对论性运动的二维电子的能级和能量本征函数.所得结果将有助于量子Hall 效应的理论研究.     

用B样条方法计算球冠状量子点内的电子结构

在有效质量理论的框架内,使用B样条方法,分别计算得到了球冠状InAs自组织量子点的高度和底面半径对电子能级的影响关系,且与实验结果和其他理论方法计算的结果进行了比较.结果表明：当量子点高度增大时（从1 nm到10 nm）,其能级降低,能级间距减小.与底面半径对电子能级的影响相比,量子点高度是影响电子能级的关键因素,尤其是对基态能级几乎有决定性作用.同时,计算过程及结果也证明B样条方法在计算球冠状量子点电子能级方面是行之有效的.     

中心回线瞬变电磁测深全区视纵向电导解释方法

从“薄板理论”出发，利用良导薄板上磁偶极子源激发的瞬变电磁场电场分量的表达式和互换原理推导出了中心回线瞬变电磁测深法的感应电动势与纵向电导和深度的关系表达式。通过利用感应电动势及其一阶导数表达式作简单数学推导，给出了全区视纵向电导与视深度的反演算法。所求取的视纵向电导曲线不受过渡区影响和其本身固有的特点：曲线斜率大小与电导率成正比；斜率发生变化的位置对应于电性界面；对比一条剖面上相邻的曲线形态，可以连续追踪同一地层界线，形成地电断面。利用这些特征，可获得较高质量的中心回线瞬变电磁测深电性剖面。为了验证视纵向电导解释法的有效性，采用了典型的3层H型和4层HK型地电模型的正演数据方法进行检验。试验结果表明，全区视纵向电导曲线能较好地划分电性层，并能指示电性变化关系。最后，给出视纵向电导解释方法的应用实例，通过全区视纵向电导反演计算，绘制的视纵向电导剖面具有良好的分层性，与同一剖面的反演电阻率剖面有较好的一致性，说明全区视纵向电导解释方法简单易行且有效。