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本文讨论了新发现的重粒子γ(9.5)是SU(4)×S3a层子模型方案中介子的色激发态的可能性.指出在γ能区,应存在三个色激发基态,并且表现为质量约差0.5 GeV的两个峰.讨论了γ的轻子衰变、强衰变、辐射衰变、二级电磁强子型衰变的行为和γ的产生行为.还给出伴随γ在9.5 GeV能区还应存在许多介子色激发态,其中至少存在四个弱衰变粒子. 相似文献
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本文提出一种SU(4)⊙SU(2)⊙SU(1)统一模型. 在此模型中, 层子和轻子放于同一个多重态中, 所以它们有耦合, 但这种耦合不会导致质子衰变, 只对高能散射有效应. 此模型预言了有两种中性中间玻色子, 还算得了sin2θw=0.25, 并可使中微子有合理的质量. 相似文献
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本文构造了一个SU(23)大统一模型,并以中间统一标度MA为输入计算了大统一标度MG的一些可能的值.在本模型中,重子数B在规范场和Higgs部分均守恒,因此并无质子衰变发生.我们还对能量在MA处的规范玻色子按规范群SU(3)c×SU(3)L×U(1)Y进行了分类. 相似文献
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本文内容包括:(ⅰ)进一步给出SU(2)×U(1)×S3模型的结果S2≈S3≈(ms2)/(mb2);sin δ≤(mumd)/(mcms),并预言b夸克的主要衰变道是b→u+W,b夸克的寿命可能长到10-9秒.(ⅱ)给出类K0-K0系统混合时的精确表达式ρ=错号事例数/对号事例数=(1/2)(|p/q|2+|q/p|2)([Γ2+(Δm)2]2-(γ1γ2)2)/([Γ2+(Δm)2]2+(γ1γ2)2);并给出CP破坏的精确表达式:A=(1-ρ')/(1+ρ')=(IM12Γ12*)/(|M12|2+1/4|Γ12|2),这里ρ′=(负电错号事例数)/(正电错号事例数)。 相似文献
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利用维数正规化方法, 通过到单圈的明显计算, 证明了包含重轻子的无Adler-Bell-Jackiw(ABJ)反常的SU(2)L×U(1)Y模型中的轴矢Ward恒等式的成立性是与γ5的两个在n维中的定义无关的. 它的一个自然的推论是维数正规化方法适用于我们的有轴矢耦合费米子的模型. 当把AVV三角形嵌入到轴矢费米子顶角中时, 发现在n→4的物理极限下它并不会引起任何新的有限的反常, 从而至少到两圈的水平证明了Frampton有关存在新的与质量相关的反常的猜测在我们的非Abel情况下同样是不成立的. 相似文献
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将SU(2)L×SU(2)R手征对称的σ模型推广到带电磁场情况下的手征σ模型,采用研究自恰性方程的方法研究了同时具有动力学破缺和真空自发破缺的手征SU(2)L×SU(2)R×U(1)σ模型,得到了考虑动力学自发破缺、真空自发破缺和电磁相互作用后,σ、π介子和核子都出现了不同的质量修正,并得到此模型中σ,π和核子以不同方式依赖于动力学破缺的具体表示. 相似文献
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本文对8×8, 9×9和10×10三种二维随机格点阵的SU(2)×SU(2)手征模型进行了Monte-Carlo(M-C)模拟, 得到了链作用形式的内能和比热结果. 计算结果表明: 当β≥1.0以后, 系统进入过渡区, 但无明显的连续相变迹象; 其统计涨落则由于有限体积引起的边界效应而致. 结果与四维随机格点的SU(2)理论这Monte Carlo计算基本一致[5,6]. 从而我们相信, 在新的随机格点形式下, 亦可能存在4维SU(N)规范理论和2维SU(N)×SU(N)自旋系统的一致性. 相似文献
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本文提出了一个对称性破缺前不仅左、右对称, 而且中微子(或反中微子)与荷电轻子、反轻子的弱作用也相同的SU(3)×U(1)模型. 这一模型无三角反常; 导出了sin2θw≤1/4; 在低能范围内与标准模型一致. 我们反轻子数推广为轻子荷. 证明了只有轻子荷才是严格守恒的, 各代轻子数分别守恒只能近似成立. 夸克不仅带有重子数、电荷, 而且也带有轻子荷. 本模型预言有μR→eR+νeL+νμR, e-+e-→μ-+μ-等现象. 相似文献
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为了解决夸克和轻子的家族问题, 本文提出两类SU(3)sc×SU(N)复合模型(模型A和B). 基本组元preon是两种无质量自旋1/2的费米子. 应用费米原理于三个preon超色单态复合体系, 得到了符合模型要求(同一个来自SU(N)的相同表示并按水平规范群的相同表示变换)的各种SUsc×SU(N)模型包含的夸克和轻子家族数. 其中, 模型A的SU(3)sc×SU(6)和SU(3)sc×SU(5)分别预言了三代和五代轻的夸克和轻子家族. 相似文献
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本文在光锥代数的基础上,用层子模型中核子的波函数和计算方法,由vW2P的实验曲线定出参数,并计算了 vG1、v2G2的值,得到了具有一定自旋取向的价层子的分布函数 h(?)(x).其中波函数中的时空函数取类谐振子的形式.文中对具有 SU(6)对称和不具有 SU(6)对称的两种旋量结构进行了讨论.计算得到的 A1P×vW2P 的理论值与实验相符合,对 SU(6)对称情况得到6 integral from 0 to 1{vG1P-vG1n}dx=-1.16,实验支持 SU(6)对称的波函数. 相似文献
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以金属锆粉(Zr)和六方氮化硼粉(h-BN)为原料,结合高能球磨和高温高压合成技术,制备出了ZrN-ZrB2纳米复合材料。利用X射线衍射、透射电镜和拉曼光谱等测试手段,对材料的结构和合成规律进行了研究。结果表明,高能球磨过程中只合成出了ZrNx,没有出现ZrB2,从N、B原子与Zr进行固态反应的热力学和动力学方面分析了原因。利用Zr与BN粉球磨10 h后的混料,在压力为5 GPa、温度为1 300 ℃的条件下,制备出了具有高致密度的ZrN-ZrB2纳米复合材料。其维氏显微硬度(17 GPa)、热膨胀系数(7.57×10-6 ℃-1)和电阻率-温度系数(8.846×10-4 ℃-1)等材料参数的测量结果表明,ZrN-ZrB2复合材料是一种集优良的力学、热学和电学性能于一体的纳米复合材料。 相似文献
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我们试用一个简单的火球模型来解释在质子-原子核碰撞中RA≡〈NA〉/〈NN〉对原子核“厚度”(?)缓幔的增长,其中NA与NN分别为质子-原子核和质子-核子碰撞的带电多重数。赝快度分布dNA/dη也作了讨论。在这个模型中,π介子是由碰撞中产生的火球衰变出来的。当入射能量Elab(?)V/c<sup>2时,这些火球膨胀至热力学平衡的时间很长,使得衰变时,火球已完全离开了原子核。因此多重数大大减低。这个模型在没有自由参数下,很满意地拟合了实验的质子-质子碰撞带电多重数与Elab的关系,RA与(?)的关系及R乳胶与E(lab)的关系。假如引进一个角动量平衡参数,则可得出dNA/dη,除大η区外,与实验值拟合很好。 相似文献