核类似铜酸盐超导模型的sus(1,1)⊕sud(1,1)代数结构

由Iachello提出的核类似铜酸盐超导模型具有su(3)代数结构,其平均场近似下的Hamilton量可以写成su(3)生成元的线性组合.通过代数生成元的实现,该模型约化的Hamilton量具有su_s(1,1)⊕su_d(1,1)代数结构,利用相干算子U(θ,φ)的幺正变换,可得到系统约化Hamilton量的能隙方程及本征值,发现应用不同代数结构求解会得到不同侧重点的分析结果.     

时间有关的广义谐振子与外场的相互作用 SU(1,1)(?)h(3)线性非自治量子系统的严格解

利用代数动力学方法得到了SU(1,1)(?)h(3)线性非自治量子系统的精确解及其Cartan不变算子,并发现了量子解与经典解之间的新的间接对应关系.结果还表明代数动力学方法对于这种具有非半单李代数结构的线性动力系统仍然适用. 关键词：     

SU(1,1)群的非齐次逆微分实现

利用玻色振子的逆算符构造了SU(1,1)群的生成元和不可约表示的相干态,导出了SU(1,1)群的非齐次逆微分实现.     

推广的一类Lie代数及其相关的一族可积系统

对已知的Lie代数An-1作直接推广得到一类新的Lie代数gl(n,C).为应用方便，本文只考虑Lie代数gl(3,C)情形.构造了gl(3,C)的一个子代数，通过对阶数的规定，得到了一类新的loop代数.作为其应用，设计了一个新的等谱问题，得到了一个新的Lax对.利用屠格式获得了一族新的可积系统，具有双Hamilton结构,且是Liouville可积系.作为该方程族的约化情形，得到了新的耦合广义Schrdinger方程. 关键词： Lie代数 可积系 Hamilton结构     

超对称自对偶杨─Mills模型的Hamilton约化

本文研究了4维超对称自对偶杨-Mills模型的Hamilton约化.在左右对称的常约束下导出了4维超对称非阿贝尔Toda模型、相应的作用量以及线性系统.在主阶化下的1阶约束条件下,得到了4维超对称Toda模型.本文的约化对任意李超代数都成立,并不特别要求李超代数具有纯奇素根系.     

部分U(6)■SU(3)的约化标量因子的代数表达式

利用不可约张量基方法和相互作用玻色子模型的解析波函数,计算得到了U(6)(?)SU(3)简单的约化标量因子.通过应用递推关系,得到了U(6)(?)SU(3)的[N_π]×[N_(?)](?)[N_1N_2]的部分约化标量因子的代数表达式.     

S_fS_(f-1)约化系数的解析表式

利用线性方程方法和解析延拓得到了导出置换群Sf Sf- 1约化系数解析表达式的一种简单的代数计算方法 .着重讨论了无重复度时Sf Sf- 1约化系数解析表达式的推导方法 .作为例子 ,给出了关于置换群内积 [f- 1,1]·[f- 1,1]和 [f - 1,1]·[f - 2 ,1,1]有关的所有Sf Sf- 1约化系数的解析表达式 .     

部分U(6) SU(3)的约化标量因子的代数表达式

利用不可约张量基方法和相互作用玻色子模型的解析波函数,计算得到了U(6) SU(3)简单的约化标量因子.通过应用递推关系,得到了U(6) SU(3)的[N_π×[N_p][N₁N₂]的部分约化标量因子的代数表达式.     

Yangian代数在混合介子态的纠缠和衰变中的应用

Yangian代数是超出李代数更大的无穷维代数,是研究非线性量子完全可积系统的新对称特性的有力数学工具.基于介子态中夸克-味su(3)对称性和Yangian代数生成元的跃迁特性,本文研究了Yangian代数Y(su(3))生成元在三种正反介子态(π~±,K~±,K~0和K~0)各自组成的三种混合介子态(π,K和K_i~0)衰变中的作用.将Y(su(3))代数的八个生成元(I~±,U~±,V~±,I~3和I~8)作为跃迁算子,作用在混合介子态上,研究其可能的衰变道,以及衰变前后纠缠度的变化.结果表明:1)在李代数范围内的生成元I~3和I~8作用下,三种混合介子态衰变后组成成分没有发生变化,其中混合介子态π在I~8作用下衰变前后纠缠无变化,其他衰变纠缠度发生了变化;2)在其他的六个(I~±,U~±和V~±)超出李代数的生成元的作用下,三种混合介子态衰变前后组成成分发生了变化,其中两个衰变后变成单态,纠缠度为零;两个衰变不存在;剩余两个衰变后纠缠度发生了变化,此外在带电(K)和中性(K_I~0)两类K型混合介子态的六种可能的衰变中,两种类型的末态的纠缠度两两相同;3)三种混合介子态之间可以通过I~±,U~±和V~±算子循环转化,具有明显的对称性.本文从具有的对称性上提供了一种探索混合介子态可能衰变的方法,并且可以用此方法去预测可能的未知衰变粒子和解释己测得的衰变问题.     

SU(1,1)线性非自治量子系统的代数动力学求解

利用代数动力学方法得到了SU(1,1)线性非自治量子系统的精确解及其Cartan不变算子,并建立和澄清了量子解与经典解之间的对应关系.另外还讨论了周期系统的非绝热和绝热Berry相因子. 关键词：     

双参数变形量子代数SU(1,1)_(q,s)的Nodvik实现和Holstein—Primakoff实现

给出了双参数变形量子代数SU(1,1)_q,s的Nodvik实现和Holstein-Primakoff实现,并给出了SU(1,1)_q,s,和双参数变形振子的变形映射.     

Elliott SU(3)模型的连续变量表示

本文运用生成坐标方法给出了Elliott SU(3)模型的连续变量表示, 并据此对其作出几何解释. 指出Elliott SU(3)动力学群集体运动态的荷载子空间由β,γ振动和转动态生成. 以SU(3)模型为例, 分析了原子核集体运动的运动学和动力学方面, 并指出集体运动的类型或模式由动力学群的代数结构决定, 而集体运动的动力学特征(能谱和惯性参量)则由哈密顿量的具体形式决定.     

叠加的奇偶SU(1,1)相干态的统计性质

研究了将两个SU(1,1)相干态｜ζ,k〉和｜ζ,k〉叠加起来得到的新的量子态的统计性质．偶SU(1,1)相干态｜ζ,1/4〉和奇SU(1,1)相干态｜ζ,3/4〉分别对应于压缩真空态和压缩单光子数态．适当选取SU(1,1)态的相位角和叠加时的相对相位,得到的新的量子态比单个SU(1,1)相干态表现出大大增强的正交分量压缩和光子反群聚效应．也说明了怎样准备这样的叠加态． 关键词：     

SU(1,1)李代数玻色算符正规和反正规乘积的简单实现

通过指数算符的分解,给出了SU(1,1)李代数玻色指数算符的正规和反正规乘积.     

Sf（）Sf-1约化系数的解析表式

利用线性方程方法和解析延拓得到了导出置换群Sf()Sf-1约化系数解析表达式的一种简单的代数计算方法. 着重讨论了无重复度时Sf()Sf-1约化系数解析表达式的推导方法. 作为例子,给出了关于置换群内积[f-1,1]·[f-1,1]和[f-1,1]·[f-2,1,1]有关的所有Sf()Sf-1约化系数的解析表达式.     

量子代数SLq(3)的不可约表示和Wigner系数

本文给出了确定量子代数SL_q(3)的不可约表示和Wigner系数的方法.文中引入满足Serre类关系的两辅助元素,指出它们以及另两个元素是SL_q(2)的1/2阶张量算符,它们的约化矩阵元可由一组"递推公式"算出.从这些公式也可导出SL_q(3)的同位旋标量因子的递推公式.这也意味着对于SL_q(3),Racah因子分解定理也适用.     

利用量子代数SU(1,1)q,s的 Holstein-Primakoff实现讨论双参数变形Jaynes-Cummings模型

本文利用量子代数 SU(1,1)_q,s的 Holstein-Primakoff 实现讨论了双参数变形Jaynes-Cummings 模型,并给出了布居数反转的时间演化表达式.     

静轴对称自对偶Yang-Mills场的隐对称及其代数结构

本文给出了静轴对称自对偶Yang-Mills(SDYM)场的新的变换,并证明它们是对称变换;对于李群SL(N,R)/SO(N)的李代数生成元θ所取两种形式,给出了相应的对称变换形式;利用Yang-Baxter等式及括号,得到了基本场对称变换的Loop(或Kac-Moody)和共形(或Virasoro)的代数结构.本文中得到的结论可以推广到其它模型.     

李超代数B(0,1)的超相干态表示

本文反相干态的概念推广到李超代数的情形.我们具体地构造了李超代数B(0,1)的超相干态,计算了B(0,1)生成元在超相干态表示中的矩阵元,获得了B(0,1)代数的一种非齐次微分实现.这种非齐次微分实现对研究量子力学中的准精确可解问题有用.     

质子-中子相互作用玻色子模型SU(3)算法与简单应用

质子-中子相互作用玻色子模型(简称IBM-2)具有很好的壳模型微观基础,是描述中重质量偶偶核结构的标准模型之一.对比早期建立在弱耦合U(5)基底的NPBOS算法,本文介绍基于弱耦合SU(3)基底求解IBM-2模型哈密顿量的新算法结构,通过举例典型相互作用项在SU(3)基底下矩阵元说明如何利用SU(3)群代数技术求解IB...