高阶非线性薛定谔方程的可积边界条件

基于Sklyanin的可积边界理论,本文研究了二维可积聚焦非线性薛定谔方程族的可积边界条件.对于偶数阶非线性薛定谔方程,我们给出了一类可积边界条件;通过边界穿衣方法,我们构建了这一类方程在半直线上满足可积边界条件的多孤子解.对于定义在半直线上的奇数阶非线性薛定谔,可积边界方法只能得到该类方程的实退化:即所得方程退化为实方程.     

λ^—1的可积性对边界划分的影响

具非负特征形式二阶微分方程的第一边值问题众所周知是Fichera提出的在边界子集∑_2∪∑_3上给值的形式.在主部系数矩阵最小特征值λ的负一次方为可积的条件下,辜联崑教授提出了只在∑_3上给值的另一形式.本文指出λ~(-1)的可积性会影响边界的划分,这种情况下整个边界除了一个零测集外全部是∑_3,因此第二种形式只是Fichera形式的特例.     

Hörmander向量场型积分泛函的极小元的可积性和有界性

本文考虑Hörmander向量场型积分泛函,当边界值具有更高可积性时,借助Hörmander向量场上的Sobolev不等式和Stampacchia的迭代公式证明此积分泛函的极小元也会有更高可积性.此外还得到极小元的L^(1)(Ω)和L^(∞)(Ω)有界性,从而把Leonetti和Siepe[12]以及Leonetti和Petricca[13]的结果从欧式空间延拓到Hörmander向量场.     

拟线性次椭圆方程很弱解的正则性

该文利用扰动向量场的Hodge分解及估计构造关于弱解X梯度场的反向Hlder不等式,从而建立了Carnot群上的散度型拟线性次椭圆方程很弱解梯度的可积性指数的提高,得到其很弱解是经典意义的弱解结论.     

构造边界型求积公式的代数方法

众所周知,在被积函数具有连续性时,可以用代数方法构造不带微商项的边界型求积公式。但是这类公式的代数精度均有无法超越的先天界限,所以对低度光滑的被积函数(比如说具有一阶连续可微性)而言,构造这类边界型公式不能充分利用被积函数光滑性的条件,因而所得求积公式的代数精度较低,且一般无法再提高。另外,由于被积函数的光滑程度较低,用降维法构造边界型求积公式也不太适宜。在此种情况下,我们提出用代数方法构造带有一阶微商项的边界型求积公式。这类公式保留了简洁的特点,而且它的代数精度突破了不带微商的同类公式的先天界限。构造这类公式的基本原则仍然是     

双障碍问题中梯度的局部和全局可积性

本文研究形如△·Ap(x,u,△u)=0的二阶拟线性椭圆方程的双障碍问题,获得了双障碍问题中解的梯度的局部和全局可积性,这些结果可用于证明双障碍问题解的稳定性.     

凸区域上椭圆方程弱解的边界唯一延拓性和B_p权特性

本文研究非光滑凸区域上的散度型二阶椭圆方程 ｉ（ａｉｊ（Ｘ）　ｊｕ（Ｘ））＝０的非零弱解的近边无穷次消失性和双倍性质，刻划弱解梯度在区域边界上的Ｂｐ权特性，建立弱解和弱解的梯度在凸区域边界的任意开子集上不可能同时消失的边界唯一延拓性定理．     

关于Riemann可积的一个注记

鉴于R iem ann积分对区间的分割和取点的双重任意性要求给应用带来的困难,本文中我们将选择“等距分割”这种特殊的分割方式来定义函数的可积性,即所谓“等分可积”.从表面上看,等分可积性要弱于R iem ann可积性,但本文将证明这两种可积性是等价的.文中还给出了等分可积准则.     

弹性边界约束旋转功能梯度圆柱壳结构自由振动行波特性分析

对旋转功能梯度圆柱壳自由振动行波特性及边界约束影响进行了分析研究.将功能梯度材料的物理特性表示成沿壳体厚度方向指数变化的函数,基于Love壳体理论,将圆柱壳3个方向的振动位移场采用改进Fourier(傅立叶)级数方法展开, 进而改善位移函数在边界位置求导连续性,结合旋转圆柱壳结构能量原理描述与Rayleigh Ritz法,推导旋转功能梯度圆柱壳自由振动特征方程.通过将计算结果与现有文献结果对比验证了该文模型的正确性与收敛性.随后,通过算例讨论分析了功能梯度材料特性参数、几何参数、边界条件及约束弹簧刚度对旋转功能梯度圆柱壳自由振动行波振动特性的影响.结果表明:边界条件在环向波数n较小或长径比L/R较小的情况下对行波特性影响较为明显;随着厚径比H/R的增大,边界条件的影响逐渐减小;边界约束弹簧对行波特性影响程度取决于模态阶数情况;功能梯度材料特性参数对前后行波频率的影响随着模态序数的增大而逐渐增大.     

一类扭积形式的梯度近Ricci孤立子

研究了扭积和梯度近Ricci孤立子的关系问题.获得了一类扭积形式的梯度近Ricci孤立子,推广了梯度近Ricci孤立子的存在范围.     

非线性中立型微分差分方程非振动解的渐近性

考虑非线性中立型微分差分方程［ｙ（ｔ）＋Ｐ（ｔ）ｇ（ｙ（ｔ－τ）］′＋Ｑ（ｔ）ｈ（ｙ（ｔ－σ））＝０（１）的非振动解的渐近性．若无特别申明，本文总假设Ａ函数Ｐ（ｔ），Ｑ（ｔ），ｇ（ｕ），ｈ（ｕ）皆为连续函数；ＢＱ（ｔ）＞０；ｕｇ（ｕ）＞０，ｕｈ（ｕ）＞０（ｕ≠０）；Ｃｇ（ｕ）＝ｈ（ｕ）＝０当且仅当ｕ＝０．     

具多偏差变元四阶Laplace方程的周期解存在性

考虑下列具多偏差变元的四阶p-Laplace方程:[φp(u″(t))]″+f(u(t))u′(t)+g(t,u(t-τ1(t)),u(t-τ2(t)),…,u(t-τn(t)))=e(t).利用重合度定理得出其周期解的存在性结论.     

一类具p-Laplacian算子方程三个拟对称正解的存在性

研究边值问题(φp(u′))′+q(t)f(t,u,u′)=0,0相似文献   

非线性扩散方程静态解的稳定性

在本文中我们考虑下列非线性扩散方程在时间充分长时的性态u_t=(φ(u))_xx+φ(u),(x∈R,t∈R+=(0,+∞))其中函数φ(u)和φ(u)允许此方程具有行波解.首先我们给出该方程柯西问题的广义解的存在性、唯一性和一些比较原理.然后给定φ(u)的某些条件,我们证明了一些阀值效应.由这些结果我们可以看到在这些假设条件下,静态解u=a稳定的,而u=0或u=1是不稳定的,等等.     

具有多项式增长的退缩拟线性抛物变分不等式

考虑拟线性抛物型变分不等式：ｕ∈Ｋａ．ｅ．，〈Ａｕ′，ｖ－ｕ〉∫Ωａｉ（ｘ，ｕ，ｕ）（ｖ－ｕ）ｘｉｄｘ＋∫Ωａ（ｘ，ｕ，ｕ）（ｖ－ｕ）ｄｘ≥０ａ．ｅ．ｔ，ｖ∈Ｋ，这里Ｋ为闭凸集，Ａ为非１—１，可能退缩的线性算子．在ａｉ（ｘ，ｕ，ｐ），ａ（ｘ，ｕ，ｐ）关于ｐ，ｕ具有多项式增长的假设下，得到了正则解的存在性和唯一性．特别是，当Ａ＝Ｉ时，我们便得到文［１０］的结果．     

一类非线性m-点边值问题正解的存在性

设α∈C[0,1],b∈C([0,1],(-∞,0)).设φ(t)为线性边值问题 u″+a(t)u′+b(t)u=0, u′(0)=0,u(1)=1的唯一正解.本文研究非线性二阶常微分方程m-点边值问题 u″+a(t)u′+b(t)u+h(t)f(u)=0, u′(0)=0,u(1)-sum from i=1 to(m-2)((a_i)u(ξ_i))=0正解的存在性.其中ξ_i∈(0,1),a_i∈(0,∞)为满足∑_(i=1)~(m-2)a_iφ_1(ξ_i)<1的常数,i∈{1,…,m-2}.通过运用锥上的不动点定理,在f超线性增长或次线性增长的前提下证明了正解的存在性结果.     

Stable determination of conductivity by boundary measurements

We consider the problem of determining the scalar coefficient γ in the elliptic equation div(γ grad u) = 0 in ω when, for every Dirichlet datum u = ? on ?ω , the Neumann datum γ(?/ ? n)u = ∧._γ? is known. We prove a continuous dependence result     

Invariant mean value property and harmonic functions

We give conditions on the functions and u on [image omitted] such that if u is given by the convolution of and u, then u is harmonic on [image omitted].     

一个局部波动方程组的解的全局存在性与爆破

我们研究初始值问题(e)u1/(e)t2=(e)2u1/(e)x2+‖u2(·,t)‖p, (e)2u2/(e)t2=(e)2u2/(e)x2+‖u1(·,t)‖q,-∞<x<∞,t>0,u1(x,0)=f1(x), (e)u1/(e)t(x,0)=g1(x),u2(x,0)=f2(x), (e)u2/(e)t(x,0)=g2(x),- ∞<x<∞,where‖ui(·,t)‖=∫∞-∞(4)i(x)|ui(x,t)|dx with (4)i(x)≥0 and ∫∞-∞(4)i(x)dx=1,i=1,2.然后建立解的全局存在和爆破的标准,提出爆破增长率.     

二维Landau-Lifshitz静态方程组的渐近性质

在本文中，我们讨论了ｕ∧（－Δｕ＋λ（ｕ，ｎ）ｎ）＝０，｜ｕ｜＝１，ｘ∈Ｂ１和ｕ＝（ｘ１，ｘ２，０）ｘ∈Ｂ１的轴对称解ｕλ的渐近行为，其中Ｂ１是Ｒ２中单位圆，ｕ＝（ｕ１，ｕ２，ｕ３）．我们证明了ｕλｕ∞在Ｈ２Ｂ１＼Ｂε，Ｒ３中．