超音速绕流Mach-Zehnder干涉图分析的Abel变换

本文处理了含激波的柱对称或球对称抛射体超音速统流Mach-Zehnder干涉图分析的Abel变换问题。我们对一般的Abel积分方程研究了具有有限个间断点的解的某些性质;将其应用到Mach-Zehnder干涉图的干涉条纹移动δ(x)和密度ρ(x)间的Abel变换上,得到了三个有明显物理意义的结论,(1)干涉图上的任一直线上的干涉条纹移动δ(x)是x的连续函数;(2)若在截面1-1上的圆环r=c处有激波,则当x→c_时,δ’(x)～L/(c-x)~(1/2);(3)若除尖点c外,干涉条纹移动δ(x)是光滑的,limδ’(x)存在,且当x→c_时,δ’(x)～L/(c-x)~(1/2),则流场中于圆环r=c处出现激波,在激波两侧密度跳跃值为Δρ=λ*L/K(2c)~(1/2),且对r≥c和r相似文献   

分层介质中的散射场

本文讨论了分层介质波导中点源激发的,由局部起伏非均匀性引起的弱散射场.在微扰近似下,将散射场化为非齐次问题,通过格林公式求解散射场,并以简正波理论讨论了散射场的远场性质.文中计算了表面声道中由起伏表面所引起的反向散射场,计算结果表明:当起伏表面的相关函数为正态形式时,反向散射场平均强度依赖于传播参数的关系为其中,α为垂直声速梯度;k_0=ω/c_0;ρ_0为起伏表面的相关半径;H_0~2为起伏表面的均方值;τ为发射脉冲宽度;t为时间.     

改性的Pb(Mg1/3Nb2/3)O3-PbTiO3-PbZrO3陶瓷及其在超声实时显像线阵的应用

Ph(Mg_(1/3)Nb_(2/3)_(0.380)Ti_(0.360)Zr_(0.260)O_3中的Pb为6％mol的Ba所置换的晶片,比置换量为5％mol的Ba,有更优良的压电性和均匀性,其K_t=0.503,K_p=0.658,N_t=2050KC·mm,tgδ=2.5×10~(-3),ρ=7.8g/cm~3,ε_(33)~T/ε_0=3188,用3％molBa和3％molSr复合置换Pb(Mg_(1/3)Nb_(2/3))_0.380Ti_(0.360)Zr_(0.260)O_3的Pb时仍保持纯Ba置换的良好均匀性和压电性,其K_t=0.504,K_p=0.660,N_t=2060KC·mm,thδ=2.5×10~(-3),ρ=7.8g/cm~3,ε_(33)~T/ε_0=3356.它们良好的压电性和均匀性合乎制作超声实时显像线阵晶片的要求.在线阵晶片中重现这些优良性能的工艺条件是现实的,因而得到实际应用.     

BCl_3振动激发弛豫的红外吸收研究

本工作用红外双共振技术测量了BCl_3分子的振动激发态吸收光谱。观察了分子间的多种弛豫过程及能量转移过程。得到关系式Pτ_(V-V)~(~11BCl_3)=3微秒·托。观察到径向声波对双共振信号的调制,声速为2×10~4厘米/秒,与计算值相符。     

关于πρ(1200MeV/c~2)共振态和SU_3群的27维表示

不久前,由实验发现,在质量m=1200MeV/c~2附近存在一个π~+ρ~0共振态A,其宽度Γ=350MeV/c~2。后来,更细致的实验指出,存在两个π~+ρ~0共振态,一个是A_1(1080MeV/c~2),另一个是A_2(1320MeV/c~2);二者的宽度分别为Γ_1=80±10MeV/c~2和Γ_2=100±10MeV/c~2。本文只考察A_1的分类问题。 由于A_1的宽度较大,而A_1→πρ的衰变动量不太大,因此,A_1→πρ衰变较大的可能是通过S波、P波或D波。这样,A_1的量子数(同位旋T、自旋J、宇称P和G宇称G)只可能是 当S波衰变时,     

湍流喷注噪声定律的发展

本文对流体动力噪声的Lighthill理论进行了讨论,并导出与其U~8定律等值的压力定律,即噪声总功率为 W=8KD~2((P_1-P_0)~4/(ρ_0c_0P_1~2)) K即Lighthill常数,D喷口直径,P_1和 P_0分别为气室和大气压力。这个式子适用于低压冷空气喷注。进一步推广,求得高压阻塞喷注的湍流噪声、温度不同、喷注媒质不同也都适用的定律,以90°方向、距离1米处的声压级表示(dB,0dB=20μPa),得 L=80 10log((R-1)~4/(R~2-R 0.5)) 20log(TM_0/T_0M) 20logd其中,R=P/P_0,d=直径(mm),T,M为工作媒质的温度和分子量而T_0,M_O为室温及空气分子量。压力定律完全符合实验结果,它更便于在实际中应用。过去作者等提出的经验公式非常接近理论公式。     

流体中声速的计算方法

由流体中纵波波速 C=(B/ρ)~(1/2)导得计算声速的基本公式 C=(((?)p/(?)ρ)_S)~(1/2)后,着重讨论了式中压强 p 不显合熵 S 时声速的计算方法.其结果对流体有普遍意义,特别是对难以得到解析的等熵方程式的尤有实用价值. 波速 C 与波长λ、颇率 v(或周期 T)称为描述波动特征的三个基本物理量.在波动部分的教学中,既要深入讲清波速的物理内涵,从加强应用的角度出发还要使学生会计算波速.从计算方法讲,一是用公式 C=λv=λ/T;二式是用公式 C=(B/ρ)~(1/2).前者适用于各种波,后者仅限流体中的弹性机械纵波.     

利用Lucas-Biquard效应测量声速和声压的实验

本文介绍在超声驻波场内,利用激光光束的Lucas-Biquard效应测量声速和声压的实验。一、Lucas-Biquard效应用高频电压驱动固有频率低于1MHZ的锆钛酸铅PZT—4换能器,在特制的液槽内,可以使透明液体发出超声驻波。假定把声波考虑成在x方向传播的平面波,那么,驻波场内的介质密度ρ、压强P、以及折射率n都只是坐标x和时间t的函数。由于光速远大于声速,所以当光束垂直于x通过声场时,可以认为介     

利用磁致伸缩辐射体所作的超声波实验

为了研究超声波和演示它的特性及作用,可以利用杆形的磁致伸缩辐射体. 如大家所知道的,长度为l的杆,其纵振动的固有频率可以用公式f=1/(2l)(E/ρ)~(1/2)或f=c/(2l)来计算.式中E——弹性模量(达因/厘米~2);ρ——杆的密度(克/厘米~3);c——声在介貭中     

提拉法生长BGS(Bi_(12)Ge_xSi_(1-x)O_(20))系列低声速新单晶

用提拉法,生长了BGS(Bi_(12)Ge_xSi_(1-x)O_(20))系列中六种新的低声速单晶材料。晶体尺寸约为15×15×80mm~3。BGS系列单晶属等轴晶系,23点群,空间群是I23或I2_13二者之一,晶格常数为α≈10.11A。密度在9.20×10~3kg/m~3(BG)至9.30×10~3kg/m~3(BS)之间。(100)方向的纵波声速υ=3.7×10~3m/s,与BG单晶和BS单晶相近。     

Anatomy of the ρ resonance from lattice QCD at the physical point

We propose a strategy to access the qq component of the p resonance in lattice QCD. Through a mixed action formalism(overlap valence on domain wall sea), the energy of the qq component is derived at different valence quark masses, and shows a linear dependence on m_π~2. The slope is determined to be c_1 =0.505(3)GeV~(-1), from which the valence πρ sigma term is extracted to be σ_(πρ)~(val)= 9.82(6) MeV using the Feynman-Hellman theorem. At the physical pion mass, the mass of the qq component is interpolated to be m_ρ = 775.9±6.0±1.8 MeV, which is close to the p resonance mass. We also obtain the leptonic decay constant of the qq component to be f_ρ-=208.5±5.5±0.9 MeV, which can be compared with the experimental value f_ρ~(exp)≈221 MeV through the relation f_ρ~(exp)=(1/2)Zf_ρ±, with Z_ρ≈1.13 being the on-shell wavefunction renormalization of p owing to the ρ-π interaction. We emphasize that m_ρand f_ρ of the qq component, which are obtained for the first time from QCD, can be taken as the input parameters of p in effective field theory studies where p acts as a fundamental degree of freedom.     

快速流化床气固流动结构及其转变

本文建立了由内径100 mm、高3 m的上升管、两级下降管和两级旋风分离器构成的可视化快速流化床试验系统。采用平均粒径d_p=215μm,颗粒密度ρ_p=2600 kg/m~3,堆积密度ρ′_p=1700 kg/m~3,最小流化速度u_(mf)=0.04 m/s的石英砂,在表观气速U_g=0~5 m/s、静止床高与床径比H_0/D=1~4和循环通量G_s=0~120 kg/(m~2s)的操作范围内,研究了上升管中静止床高、表观气速和固体循环通量对快速流化床内气固流动结构及其转变的影响,并绘制了流动结构转变图。     

高压情况下气体分子动力论某些结论的修正和补充

一、引言 气体分子动力论初等理论最主要的结论有:(1)扩散系数D=1/3vλ;(2)粘滞系数η=1/3ρυλ;(3)导热系数κ=1/3ρυλCv;(4)声速;后三者都与压强无关.式中v是气体分子平均速度,它和成正比;λ是分子平均自由程,它和成正比,n0是单位体积内的粒子数,d是分子有效直径;ρ是气体密度,它和n0成正比.在粘滞系数和导热系数中,ρ与λ是以乘积形式出现的,因此和n0无关,只和温度有关.这些结论在常压下是基本正确的.但在高压下,实验表明:声速、粘滞系数、导热系数均和压强有关.以声速为例,豆0大气压以上时,声速随压强增加的趋势开始表现出来,20大气…     

垂直载荷下颗粒物质的声波探测和非线性响应

对于玻璃珠组成的颗粒介质样品,本文测量了横波和纵波声速,同时分析了剪切模量(G)与体积模量(B)的比值(G/B)随压强的变化规律.结果表明,在低压强下,颗粒体系的纵波声速(C_L)明显大于横波声速(c_T),且体系的CL,CT及G/B均随压强p变化呈幂律标度,即CL∝p~(0.3817),CT∝p~(0.2809)G/B∝p~(-0.4539),幂指数与文献[1]中预言的-1/2非常接近,暗示在我们实验压强范围内的颗粒样品处于L玻璃状态.此外,本文还利用快速傅里叶变换法测量了玻璃珠样品中的声学衰减特性及二阶谐波随压强的变化,发现:纵波声衰减系数(α)、接收端二倍频振幅(μ_(2ω))与基频振幅(μ_(1ω))平方的比值(μ_(2ω)/μ_(1ω)~2)均随压强的增大而幂率减小,分别为α∝p~-(-0.1879),和μ_(2ω)/μ_(1ω)~2∝p~(-0.866).     

电子传导不透明度计算

基于含温有界相对论Dirac自洽场原子模型,采用电子-离子散射机制,在Born近似下,计算了部分离化等离子体物质的电子传导不透明度(Electron Conductive Opacity)。以铯(Cs)为例,同他人结果作了比较,给出钛(Ti)元素温度kT=10～10~3eV,密度ρ=0.1ρ_0～10ρ_0范围的电子传导不透明度K_C。     

V棱镜法中入射光线垂直误差的分析

<正> 用V棱镜折射仪测量玻璃折射率,首先要校正好仪器的零位,即将标准块放入V形槽内,调整仪器,使读数显微镜中的读数为0°0′,用公式n~2=n_0~2+sinθ_0(n_0~2-sin~2θ_0)~(1/2) (1)即可算出样品折射率n,公式(1)的条件是     

量子混沌系统本征态的统计非遍历性及其半经典极限

讨论半经典极限下circular unitary ensemble(CUE)系综本征态θ_k(j)的非遍历性质.为研究量子系统本征态在统计上的非遍历性,定义了本征态分布ρ_k(j)的一对统计函数：Φ_N(j)=∑N-1k=0ρ_k(j)²和Ψ_N(j)=∑N-1k=0ρ_k(j),以分别体现量子本征态分布的凸起与凹陷.在随机矩阵理论的框架内,数值地计算了由正交归一的 关键词：     

坐标空间中构造的Breit夸克势与介子和夸克偶素的质量劈裂

构造夸克间的有效的相互作用势函数是强子物理中的重要研究课题,也是学科前沿问题之一.本文对坐标空间中的Breit夸克势函数的完整形式实施消除奇异因子的替代方法,构造出一个有效的夸克势.除了第一项库仑势和第七项常数项势,对其他的项都需进行重新构造,即对第二项和第四项做δ(r)→μ~3e~(-μr)/8π替代,对第三项做1/r→(1-e-μr)/r替代,对第五项和第六项做1/r~3→1-(1+μr)e~(-μr)/r~3替代,由此重新构造出新的势函数,然后用来计算质量劈裂,检验构造势的有效性.为此计算了一组含重介子和夸克偶素的质量劈裂.计算中屏蔽质量μ不是简单的常数,而是取与夸克质量m_i,m_j有关的变量.研究计算发现,只有当屏蔽质量μ取为关于夸克平均质量μ_a=(m_i+m_j)/2的洛朗级数形式μ=c_(-3)(μ_a+0.512)-3+c_(-2)(μ_a+0.512)~(-2)+c_(-1)(μ_a+0.512)~(-1)+c_0+c_1(μ_a+0.512)时重介子η_c-J/ψ,η_b-Υ(1s),还有χ_(c0)-χ_(c1)-χ_(c2)等的夸克偶素之间质量劈裂精确达到实验值,同时其他介子尤其是6个D介子质量精度都比以往得到较大幅度的改善.因此,本文构造出一个有效的夸克势模型.     

使线偏振光变为圆偏振光——薄膜1/4波片的设计

在一个折射率为N_2的基片上,镀制一层折射率为N_1=(N_0·N_2)~(12),厚度为d_1=λ/4(N_1~2-N_0~2Sin~2φ_0)~(-1/2)的透明介质薄膜,当一束波长为λ的线偏振光以特定的方位角α,在合适的入射角φ_0下,倾斜辐射到薄膜表面上时,可得到的反射光线为圆偏振光。     

三道相似计算题的解法分析

例1　已知小红在第一段路程中的步行速度为ｖ1,在第二段路程中的速度为ｖ2,如果前后两段的路程相等,求小红在整个路程中的平均速度为多少?解:根据平均速度的定义,其值的大小应等于总路程和总时间的比值.由于路程相等,所以总路程为2ｓ,总时间应为两段路程的时间之和如图1所示,而其时间分别为ｓｖ1,ｓｖ2,故列方程可知:图1ｖ=ｓ总ｔ总=2ｓｔ1+ｔ2=2ｓｓ/ｖ1+ｓ/ｖ2=2ｖ1ｖ2ｖ1+ｖ2例2　已知两金属的密度分别为ρ1,ρ2,质量均为ｍ,求两金属制成的合金的密度.解:平均密度的计算仍然要抓住“两总”,即总质量、总体积.由图2可知,总质量为2ｍ,总体…