共查询到17条相似文献,搜索用时 187 毫秒
1.
2.
研究半无限晶体中表面极化子的特性,采用L.L.P方法导出了表面极化子的有效哈密顿量、有效质量和声子之间相互作用的能量,讨论了电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢声子之间相互作用对表面极化子性质的影响。 相似文献
3.
声子之间相互作用对磁场中表面极化子的诱生势的影响 总被引:6,自引:3,他引:3
研究极性晶体中电子与表面光学(SO)声子和体纵光学(BO)声子耦合弱的表面磁极化子的性质,采用线性组合算符和微扰法导出了极性晶体中表面磁极化子的有效哈密顿量。讨论了反冲效应中不同波矢声子之间相互作用对表面磁极化子诱生势的影响。 相似文献
4.
极性晶体中表面极化子的温度效应 总被引:5,自引:3,他引:2
有不少的极性晶体,电子与体纵光学声子的耦合弱,但与表面光学声予的耦合强.本文讨论电子和体纵光学声子耦合弱,与表面光学声子耦合强时对表面极化子的温度特性的影响,用线性组合算符法研究表面极化子的振动频率、诱生势和有效质量的温度依赖性.对AgBr晶体进行了数值计算,结果表明极化子的振动频率,诱生势和有效质量随温度的升高而减小. 相似文献
5.
6.
7.
声子之间的相互作用对量子线中极化子性质的影响 总被引:3,自引:3,他引:0
研究了量子线中弱耦合极化子的性质。采用线性组合算符和微扰法导出量子线中弱耦合极化子的基态能量。在计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间的相互作用时,讨论了量子线的受限强度﹑电子-LO声子耦合强度和声子之间相互作用对量子线中弱耦合极化子的基态能量的影响。数值计算结果表明:量子线中弱耦合极化子的基态能量 随量子线的受限强度 的增大而增大, 表现出了量子线的量子尺寸效应。 相似文献
8.
在强耦合极化子模型基础上,采用Lee-Low-Pines(LLP)变分法研究了极性晶体膜中激子与表面光学(SO)声子强耦合、与体纵光学(LO)声子弱耦合体系的性质.讨论了极性晶体膜中激子的诱生势与膜厚度和温度的变化关系.结果表明:激子的诱生势不仅与电子-空穴间距离有关,而且与极性晶体膜厚度有关,同时温度对激子诱生势的影响十分显著. 相似文献
9.
10.
研究了液氦薄膜表面电子与涟波弱耦合的性质,采用线性组合算符和微扰法导出电子-涟波子系统的有效质量。当计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的涟波子之间相互作用时,讨论对电子-涟波子系统有效质量的影响。 相似文献
11.
自旋和声子之间相互作用对TlBr晶体中表经极化子性质的影响 总被引:1,自引:0,他引:1
在考虑电子自旋和声子之间相互作用的同时,采用线性组合算符和微扰法研究半无限T1Br晶体内表面磁极化子处于基态时的振动频率和诱生势与磁场B和距晶体表面距离(坐标)z之间的依赖关系。 相似文献
12.
13.
14.
15.
研究了量子线中弱耦合磁极化子的性质.采用线性组合算符和微扰法导出量子线中弱耦合磁极化子的基态能量.在计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间的相互作用时,讨论了量子线的受限强度、电子-LO声子耦合强度和声子之间相互作用对量子线中弱耦合磁极化子的基态能量的影响.数值计算结果表明:量子线中弱耦合磁极化子的基态能量随量子线的受限强度ω0的增大而迅速增大.当受限强度ω0取相同值时,电子-声子耦合强度α越大基态能量E0越小,磁场的回旋频率ωe越大基态能量E0越大.在弱磁场情况下,当ω0<0.5时,随着量子线的受限强度ω0的减少p值迅速增大,即对于弱磁场声子之间相互作用的影响不能忽略. 相似文献
16.
使用正则变换方法,考察了一维Holstein极化子能带和有效质量的温度依赖性。结果表明,对于一定的电子声子耦合强度,Holstein极化子能带宽度随温度升高而变窄,有效质量随温度升高而增大。特别是当电子声子耦合强度足够大时,极化子能带宽度在很小的温度范围内会迅速地变为零,我们认为这种情况实际上是极化子从能带状态向自陷局域态的迅速转变,这与通常的相变现象有点相类似。当电子声子耦合常数越大时,极化子有效质量随温度的升高而增加得越快。很显然,研究电子声子相互作用,对理解固体的光学和输运等性质将有重要的意义。 相似文献
17.
We investigate the possibility that an electron may be trapped at the surface of an ionic crystal by the electron-surface optical phonon interaction. For a model Hamiltonian used earlier in a discussion of the inelastic scattering of low energy electrons by surface optical phonons, we find that for all values of the polaron coupling constant α, this trapping does occur. We refer to these surface states as surface polaron states. By the use of a variational procedure, we calculate the surface polaron binding energy and effective mass as a function of α. The present treatment does not include the coupling of the electron to bulk LO phonons. 相似文献