高能散射与αqRegge轨迹

我们引进一个具有真空量子数的新的Regge轨迹α_q,α_q(0)=α_p(0)=1,但α′_q(0)≠α′_p(0)。在高能非交换过程中α_q和α_p同时参与贡献且相互干涉,其结果和一个等效的Regge轨迹α_e相当,唯α_e的斜率α′_e(0)与过程有关,这与单一α_p轨迹的结论有本质的区别。根据我们的看法,由不同过程测得的α′_e(0)将有不同数值,这点和最近的实验是相容的,并且预期将来K-N散射所测的α′_e(0)亦将另取他值。α_q轨迹的存在将不改变高能相关过程总截面的关系,但使高能核子极化度随能量增大较缓慢地衰减。     

高能α粒子与原子核的散射

本文以"两个复合粒子系统的高能散射理论"为骨架,计算了1.37GeV的α粒子与¹²C和Ca的同位素的弹性和非弹性微分截面.计算结果与实验值符合得比较好.发现在弹性散射中虚发的贡献是重要的.     

高能朝后势散射

在忽略格林算子中的横向动量转移情况下,得到了一个描述高能朝后散射较简单的近似公式.并举例把近似解和精确解作了比较.     

多次散射理论与高能pp弹性散射

本文用复合粒子间的Glauber多次散射理论来分析高能pp弹性散射。假定质子由三个层子组成。且在入射弹为硬球近似下,层子在质子中形成简单的高斯分布,给出了一次、二次、三次……等多次散射振幅。并用这个结果计算了E_p=200、280、1500GeV的弹性散射角分布。结果表明高能量下的pp弹性散射可以视为层子与层子之间多次相干散射的结果。     

转动模型和高能散射

本文用轴对称的转动模型和唯象的Woods-Saxon势; 以"集体坐标和高能集团散射理论"为骨架, 计算了1GeV附近的质子与原子核¹⁵²Sm、¹⁵⁴Sm、¹⁷⁶Yb的0⁺、2⁺、4⁺、和6⁺之间的散射微分截面. 计算结果与实验值符合得比较好.     

高能氘-氘散射

本文应用核-核碰撞的Glauber多次散射理论, 计算了入射动量为5.75 GeV/c的氘-氘弹性散射微分截面. 理论结果除了在"谷"附近有一定偏离外,在其他角区域与实验结果符合较好. 此外, 也研究了质子与中子平均输入振幅的影响.     

高能散射的集体坐标理论

本文用A.Bohr的集体坐标,给出了两个复杂粒子系统间的散射振幅.文中着重讨论了两个复杂粒子系统在散射过程中的集体激发的问题。     

高能核子与原子核散射相对论性研究的进展

实验上测量了自旋有关的自旋观察量,因此在高能区核子—核的非相对论描述受到挑战。用含有罗仑兹不变性的相对论性光学势和解Dirac方程成功地描述核子—核弹性散射。能够很好符合各组完全测量,A_8(θ)或P(θ)和Q(θ)。本文给出相对论描述的要点,实例地分析其成功原因。并指出当前人们关注的问题。     

高能核子与原子核散射相对论性研究的进展

实验上测量了自旋有关的自旋观察量,因此在高能区核子—核的非相对论描述受到挑战。用含有罗仑兹不变性的相对论性光学势和解Dirac方程成功地描述核子—核弹性散射。能够很好符合各组完全测量,A_8(θ)或P(θ)和Q(θ)。本文给出相对论描述的要点,实例地分析其成功原因。并指出当前人们关注的问题。     

高能核-核弹性散射研究

本文在高能量下, 用核-核弹性散射Glauber振幅全展开的一种简便计算方法和硬球近似方法同时计算了α-α弹性散射的微分截面. 结果是令人满意的.     

高能复合粒子散射中的夸克自由度

本文提出了一个夸克-强子混合模型来描述高能复合粒子的散射,在此模型中,夸克部分的参数是由符合p-p散射实验来确定的,我们应用这个没有任何自由参数的模型讨论了p-α弹性散射.结果表明,我们的模型大大地改善了以前各种不同理论的计算,并且很好地解释了实验数据.结果还表明,在NN相互作用中的夸克自由度在改善实验数据的理论描述中起着十分重要的作用.     

多粒子系统的高能集团散射理论

本文以Glauber散射理论为框架,把多粒子系统分为“价”粒子团和“海”粒子团,从而把一个很复杂的多粒子系统的多次散射振幅分解为“海”-“海”,“海”-“价”、“价”-“价”散射振幅。为了方便,我们对每一种散射振幅,用一种有效的近似方法处理。最后得到物理概念清楚、计算上方便的“海”-“海”、“海”-“价”、“价”-“价”的S矩阵。     

α粒子的散射

本文同时采用直角坐标系与极坐标系分别推出α粒子相对不动原子核心、动核心及质子的散射中有关物理量的关系式。     

高能核子在原子核散射的自旋效应

在Glauber理论的多次散射基础上,讨论了核子二体振幅包含自旋打翻项时,多次散射振幅的处理方法.这个方法,能够处理一般核结构组态对多次散射的影响,对核子与核作用的研究将是有益的.     

高能质子与原子核散射的N产生效应

提出了对包含 N^*产生中间态的 Glauber 多次散射理论的分离变数处理方法,并把它用于研究质子与原子核的非弹性散射.计算了1 GeV 质子引起的¹²C^*（4⁺,14.08 MeV）激发态的非弹性散射微分截面.理论值与实验结果作了比较.表明 N^*产生效应对高能质子散射的影响是值得重视的.     

中高能区电子与分子散射总截面的计算

实验表明,电子与分子碰撞总截面(TCS)与分子本身固有参数(极化率、键长等)有一定关系,所以可从理论上定量探索这种关系,找出包含这些参数的准经验公式 .理论上可根据散射截面的"低能极限为硬球势散射、高能极限为玻恩近似"的思想,参考实验上测得的一些分子的总截面与分子的极化率的定量关系,我们用分子的几何和物理参数模拟了一种准经验公式.?     

α-α散射中α大小变化的影响

本文给出一种顾及核的大小变化对散射影响的计算方案,并对α-α散射进行了计算,即从双中心壳模型微观多体理论出发,先用变分法计算出α大小随某种生成坐标(二α的平均间距)的变化,然后选取一种试探相对运动波函数,利用生成坐标方法和共振群方法的联系,计算α-α的散射相移,计算结果说明,α大小变化对散射有明显影响,并对理论计算值有所改进。     

α粒子散射与原子核大小的测量

根据α粒子散射实验,卢瑟福在１９１１年提出了如下的原子核式结构学说：原子中的正电荷不是均匀地分布在原子大小的整个球内,而是集中在比原子体积小得多的体积内,他把这个比原子小得多的体积称为原子核,它含有除电子质量以外的原子的全部质量,电子散布在校外整个区域绕核旋转．从这一模型出发,我们可以简化α粒子与原子碰撞的模型如下： 当用α粒子轰击原子时,由于α粒子比电子重７４００倍,从动量的观点来看,原子中的电子引起α粒子的偏转是微不足道的．因而在用α粒子轰击原子时,可以忽略电子的作用,α粒子就仅受到原子核的…     

高能质子-核弹性散射的相对论描述

本文在相对论Dirac方程的框架下, 讨论了费米子被核散射的问题, 在Eikonal近似下, 具体计算了500MeV的质子在He⁴、Ca^40,48、和Pb²⁰⁸弹性散射的微分截面、分析本领和自旋转函数、理论结果和实验的符合是令人满意的.     

高能闪光照相中钨球散射规律研究

 用解析法和Monte Carlo法研究了钨球闪光X光照相的散射照射量空间分布随钨球半径、系统中元件构成以及保护器件与记录平面间距的变化规律。指出散射照射量的空间分布是不均匀的，它随球半径增加而变大；保护器件是散射照射量的主要来源，增加从保护器件到记录平面的距离，可以降低散射分布不均匀性，以及有效地减少散射。