在带头对数项近似下中微子深度非弹过程中xF3(x, Q2)的QCD行为

本文利用我们已经给出的在带头对数近似下强子价夸克分布函数的解析表达式^[9]讨论了在中微子深度非弹过程中结构函数xF₃的QCD行为, 理论预言与实验结果很好地符合. 最后, 讨论了由于我们在用A-P方程求解解析解过程中作了一个近似所引起的误差计算表明即使在Q²=200GeV, x=0.1情况下, 相对误差仍小于1%.     

Kerr-Newman度规中带电Bose子束缚态

本文指出, 无质量Bose子和Kerr-Newman黑洞不形成束缚态. 有质量的Bose子, 在0<α<√M²－Q²的情况下, 若E≠am+eQr₊/2Mr₊－Q²则无束缚态; 若E=am+eQr₊/2Mr₊－Q²则非束缚态存在的必要条件是(22)和(24)式. 在a=√M²－Q²的情况, 束缚态的能量E=√M²－Q²+eQM/2M²－Q², 当Q=0或者e=0时, 本文结论与de Felic^[1]和章世伟、苏汝铿^[2]的结果相符.     

铅(208)集体3－态电四极矩、电八极跃迁和跃迁密度的研究——生成坐标方法的应用

用生态坐标方法(GCM)^[1]a考虑集体3^－态与非集体粒子空穴对(ph)l⁺耦合模型计算了铅(208)3^－集体态的电四极知Q_[3－]、电八极约化跃迁几率B(E3)和跃迁密度ρ^tr_3－随核的径向距离r的变化曲线. 结果是:Q_[3－]=－0.098eb¹⁾,B(E3)=38w.u.²⁾. 计算中没有像通常那样假设一个有效核子电荷而是在GCM框架下考虑核心激发进行微观计算, 其结果与实验符合, 说明GCM能够对核元激发的耦合作微观研究.     

e-p深度非弹性散射中粲夸克态的效应

本文利用质子存在粲夸克态│uudcc〉, 将它的效应和原有的Buras等人计算的结果迭加起来, 能够使e-p深度非弹性散射中所预言的纵横虚光子吸收截面比R=σ_L/σ_T与实验值较好地符合.     

Zn0.83Mn0.17Se和ZnSe/Zn0.84Mn0.16Se超晶格材料中Mn2+的压力光谱研究

 采用压力光谱技术在低温下观测到了Mn²⁺离子的⁴T₁→⁶A₁跃迁,该谱线在Zn_0.83Mn_0.17Se和ZnSe/Zn_0.84Mn_0.16Se超晶格样品中有不同的压力行为,体材料中其压力系数为-42.4 peV/Pa,超晶格中为-29.5 peV/Pa。用晶体场理论计算得到体材料Zn_0.83Mn_0.17Se中Mn²⁺离子⁴T₁→⁶A₁谱线的压力系数为-38.3 peV/Pa,与实验结果基本一致。结合材料中发光峰积分强度随压力的变化关系进行分析,证实Mn²⁺离子的发光性质主要与其近邻的晶体场环境有关。     

海拔3220米动量大于4 GeV/c的μ子垂直积分动量谱

我们在云南海拔3220米高山上,利用G-M计数管磁谱仪,测量了动量大于4 GeV/c的宇宙线μ子垂直积分动量谱.实验给出的谱可用一指数函数表示:I（>P）=Q（p+4）^1.86±0.06(cm^-2·sr^-1·s^-1),其中动量P以GeV/c为单位,Q为常数.同时测量了动量在4—23 GeV/c范围μ子的荷电比为N_μ⁺/N_μ^-=1.26±0.11.另外对本谱仪的动量误差问题作了讨论和计算.     

Fep(x, Q2-Fen(x, Q2)的行为和标度性破坏参数

利用在文章[1]中给出的强子的价夸克分布函数的解析表达式, 我们讨论了电生过程的非单态分量, F^ep-F^en, 标度性破坏参数F^ep(x, Q²), 以及一些其它的量. 文中也给出了与实验数据的比较.     

e+e-对撞中夸克喷注强子化的多重数结构

本文半唯象地基于无规独立产生子夸克和相空间考虑的简单图象,计算了S^1/2～4—7GeV能区的夸克喷注强子化的强子纵动量和能量分布S/β dσ/dx_p和S/β dσ/dx_E行为。它们与实验符合得相当好,本文还给出喷注中两个粒子关联截面dσ/(dx_1Edx_2E),有待实验检验。     

π-核散射△33准门口态模型的分析

本文在π-核散射的Δ₃₃准门口态模型下,计算了不同入射能量的π-⁴He(T_π^1ab=110、150、180、220、260MeV)和π-⁴⁰Ca(T_π^1ab=115.5、163.3、241.0MeV)弹性散射的微分截面和总截面,结果与实验大致符合。对于π-⁴He散射,我们进一步考虑了自旋轨道耦合效应的修正,得到了与实验更好的符合。     

Centrality dependence of pT spectra for identified hadrons in Au+Au and Cu+Cu collisions at √sNN= 200GeV

The centrality dependence of transverse momentum spectra for identified hadrons at midrapidity in Au+Au collisions at √s_NN= 200GeV is systematically studied in a quark combination model. The p_T spectra of π^±, K^±, p(p) and Λ(Λ) in different centrality bins and the nuclear modification factors (R_CP) for these hadrons are calculated. The centrality dependence of the average collective transverse velocity 〈β(r)〉 for the hot and dense quark matter is obtained in Au+Au collisions, and it is applied to a relative smaller Cu+Cu collision system. The centrality dependence of p_T spectra and the R_CP for π⁰, K_s⁰ and Λ in Cu+Cu collisions at √s_NN= 200GeV are well described. The results show that 〈β(r)〉 is only a function of the number of participants N_part and it is independent of the collision system.     

核介质中的核子性质

借助价子模型, 讨论了原子核中的质子电形状因子G^P(Q²)和π衰变常数f_π. 联系准弹性峰附近⁵⁶Fe上的(e,e')反应, 我们证明核介质对G^P(Q²)和f_π有影响, 而且它们的修正同结构函数的畸变(EMC效应)一样, 均是由于强子尺度的增大.     

π-核散射的△33准门口态描述

本文提出了π-核散射的Δ₃₃准门口态的概念。在这个简单的模型下,计算了T_π^1ab=163、220、240、254、303、380MeV的π^--¹⁶O弹性散射的微分截面和总截面,并与实验进行了比较,得到与实验大致符合的结果。     

Q2和x重新标度和EMC效应中的核动量守恒问题

在考虑费米运动修正和核内核子束缚能作用的基础上,进一步引入Q²式x重新标度机制,可以解释EMC效应的主要特性.而且,引入x重新标度可以比Q²重新标度更好地符合实验数据,特别是在0,22式x重新标度参数,结果发现,新的x重新标度机制给出的计算结果可以更好地符合小x区域的实验数据.     

深度非弹中的介子与双夸克态对R(σL/σT)的贡献

本文讨论深度非弹中R(σ_L/σ_T)值问题. 文中考虑了夸克束缚态自旋为零的介子与双夸克态效应对R(σ_L/σ_T)的贡献, 即R_b.     

Pair neutrino energy loss for nuclei 56Fe at the late stages of stellar evolution

Based on the Weinberg-Salam theory, the pair neutrino energy loss rates for nuclei ⁵⁶Fe are canvassed for the wide range of density and temperature. The results of ours (Q_LJ) are compared with those of Beaudet G, Petrosian V and Salpeter E. E's (Q_BPS), and it shows that the pair neutrino energy loss rates of Q_BPS are always larger than Q_LJ .The Q_BPS is 12.57%, 12.86%, 14.99%, 19.80% times higher than Q_LJ corresponding to the temperature T₉=0.385, 1.0, 5.0, 10, respectively.     

1015—1016eV能区乳胶室团状结构现象与大横动量强子喷注

将夸克-夸克散射模型用于10¹⁵-10¹⁶?V能区,用蒙特卡洛方法模拟宇宙线起高能作用在大气中的传播。结果表明,乳胶室观察到的二团结构事例,其定性特征可以由夸克-夸克散射产生的大横动量强子喷注解释。但与实验相比,本工作计算出的二团结构事例率不够高,两团之间的距离也不够宽。对超高能区大横动量现象的特征和改进模型的问题进行了讨论。     

e+e－湮灭与大横动量P⊥分布

本文从e⁺e^－湮灭的次级粒子的横动量分布的表示式中, 导出了当m_⊥>>T时横质量m_⊥的平均无标度性.     

重离子碰撞的反常大横动量和核内的夸克分布

本文分析了800MeV/A ¹²C+¹²C 碰撞中观察到的反常大横动量, 指出它可以自然地解释为核内存在多夸克系统. 根据这一图象作的初步计算和实验符合得很好, 从而从另一侧面印证了由轻子深度非弹中的EMC效应所得到的结论.     

J/ψ辐射衰变过程中3－+胶子球的产生

本文导出了过程J/ψ→γ+G(3^－+), G(3^－+)→M₁M₂的多重角关联函数, 其中G是J^pc=3^－+的态, M₁和M₂是自旋为零的介子. 本文还讨论了3^－+胶子球态并计算了过程J/ψ→γ+G(3^－+)的螺旋性(helicity)振幅之比. 结果表明, 其中的一个比率与胶子球的质量无关, 其值很小.     

Nuclear structure of proton-rich unstable nucleus 28P studied by g-factor measurement

Nuclear structure of proton-rich unstable nucleus ²⁸P has been studied by measuring its g-factor for the first time. The g-factor of ²⁸P (I^π=3⁺, T_1/2=270.3 ms) was measured by means of β-NMR technique combined with the new polarization technique for charge exchange reaction product in the intermediate energy heavy ion collisions. The obtained g-factor of g=0.1028(27) is very much quenched from the Schmidt value, but is well reproduced by the shell model (+0.102). In connection with the magnetic moment of the mirror partner and the β-ray transition probability, the orbital angular momenta and intrinsic spins of protons and neutrons have been determined as 〈l_p〉=0.43(29), 〈l_n〉=1.85(29), 〈S_p)=0.28(4), and 〈S_n〉=0.44(4).