Glauber方法和高能下核-核非弹性散射

在Glauber多次散射的框架下, 给出了高能下核-核非弹性散射振幅的严格表示式. 以1.37GeVα在C¹²上的非弹性散射为例, 用硬球近似和严格方法分别计算了C¹²的α⁺和3^－态的微分截面, 在以这两种方法计算所得的微分截面之间, 存在着一定的差异, 在这一算例中, 这些差异反映了不同方法的物理图象.     

中能反质子-核的弹性和非弹性散射

利用实验的PN振幅和多重散射理论 ,在冲量近似下 ,入射能量在 1 80～ 1 80 0MeV范围内我们可以得到反质子的光学势。结果发现能量在 1 30～ 1 4 0MeV范围内 ,光学势强度的虚部几乎是个常数。用能量为 1 80MeV的反质子去打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca和2 0 8Pb发生弹性散射和用相同能量的反质子去打击1 2 C发生非弹性散射 ,在程函近似下分析这些散射数据。在绝热近似下 ,用反质子光学势讨论一声子级的集体激发。同时预测了用能量为 1 80～1 833MeV的反质子打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca ,2 0 8Pb的弹性散射以及同样情况下打击1 2 C的非弹性散射的微分散射截面。     

高能质子与原子核的弹性和非弹性散射

近年来,高能粒子与原子核的相互作用在实验与理论方面都做了一些工作。高能粒子由于波长短,能够深入核的内部,因此,从反应机制到核结构等问题引起人们广泛的兴趣。近一、二年由于实验方面分辨率的提高,能够分辨出低激发态的非弹性散射道,并且开始做出一些实验。这些实验对进一步研究散射的机制、核结构的影响都是很重要的。     

层子模型和高能电子深度非弹性散射

本文用层子模型的观点探讨了高能电子深度非弹现象,只要层子有点电荷,就得到了和光锥代数相一致的结果。同时指出,为了解决理论和实验之间的矛盾,需要进一步发展新的理论。     

用高能核子非弹性散射研究核力有效势

本文用扭曲波玻恩近似法及多体高能近似法,处理了原子核对高能核子的非弹性散射现象。在具有可靠的靶核激发态波函数的情况下,可利用这些理论处理方法研究核内两核子间的有效势,本文具体就碳核对185MeV入射核子的非弹性散射进行了计算。在计算中利用了粒子-空穴模型核波函数。在采用了具有各种交换性质并包含自旋轨道耦合项的有效势后,用一组合理的位阱参数,由多体高能近似法计算的理论值可与几个微分截面及极化实验曲线同时符合。     

π-核弹性和非弹性散射

本文用 Glauber 理论计算和分析了能量为260和280 MeV 的π^-12C 弹性和非弹性散射微分截面.与实验结果符合较好.     

α的结构对高能α-核碰撞的影响

在Glauber理论基础上,采用刚性炮弹近似, 计算了高能α+α,α+Ca⁴⁰弹性散射微分截面. 讨论了α核单粒子密度不同分布对散射的影响. 计算结果表明: 炮弹核内的关联对散射的影响和以这种关联核作靶对散射的影响一样重要.     

反质子与核的电荷交换反应和非弹性散射

在扭曲波冲量近似下,讨论了反质子与核的电荷交换反应A(p,n)B和非弹性散射A(p,p′)*A.并具体地计算能量为E_p=179.7MeV和46.8MeV下¹²C(p,n)¹²B,¹⁸O(p,n)¹⁸N和¹⁸O(p,p′)¹⁸O的微分截面.用严格的分波法处理扭曲波.非弹性散射的微分截面能符合实验.同时预示了在这些能量下,反质子与核发生电荷交换反应可能出现的微分截面理论结果.     

中能区反质子与核的非弹性散射

运用多次散射理论的光学势获得反质子的扭曲波.在扭曲波冲量近似下,讨论了中能区反质子与原子核的非弹性散射.考虑了反质子能量从180MeV到1800MeV这一能区¹²C,的2+,3-态微分截面.在这一能区的低能端,(E=180MeV)DWIA能够很好的符合实验,同时,预示了更高能量可能出现的微分截面的理论结果.     

利用中高能破碎和敲出反应研究非稳定核结构

中高能区的破碎和敲出反应,由于机制相对简单、对核的表面敏感、理论处理比较成熟等原因,在非稳定核的晕结构、壳移动等奇特性质研究中发挥了独到作用。针对次级束流强度较弱、能散较大等特点,实验上发展和应用了逆运动学有效立体角完全测量、轻重靶结合、高精度消色差磁谱仪、前向中子谱仪、在束γ测量等技术手段,大大提升了实验的探测能力和选择性。从物理问题探索和实验路线演变的角度,回顾了非稳定核破碎和敲出反应的发展过程与启示,并探讨未来的走向。     

α-α元振幅和高能核-核碰撞

推广Glauber理论中的元振幅,采用高能α-α散射振幅f_α作为元振幅来研究高能核-核碰撞。在本文中,详细计算了1.37GeV的α粒子在C¹²上的弹性散射并得到了满意的结果。     

物质动态结构的非弹性散射研究

在静态结构的基础上，考虑原子的振动，分子键的振动、转动和振－振运动的结构称为动态结构，它是用非弹性散射方法来测定的。本文评述研究动态结构的实验方法：中子非弹性散射，非弹性X射线散射、核非弹性散射和Raman散射以及红外吸收谱。简单介绍了声子散射理论基础，继后，分三节描述了用这些方法来研究动态结构的若干结果。1）结晶物质，包括晶内，表面和界面，高纯近完整晶体中杂质引起的，多晶中、薄膜和纳米晶体中的点阵动力学研究；2）非晶物质，包括非晶固体，高聚合物，生物大分子，准晶和液体的动态结构研究；3）高温超导体的点阵动力学研究，文末给出了小结和最后评论。     

核内核子-核子弹性散射截面

通过对标量、矢量介子场引入动量-密度相关的耦合常数,能够同时重现核物质饱和态性质、能量依赖的相对论光学势以及核内核子平均自由程的实验结果.并用这套耦合常数计算了核内核子-核子弹性散射截面,结果表明,在某些能量区域密度依赖很明显而必须加以考虑.     

物质动态结构的非弹性散射研究

在静态结构的基础上 ,考虑原子的振动 ,分子键的振动、转动和振—转运动的结构称为动态结构 ,它是用非弹性散射方法来测定的。本文评述研究动态结构的实验方法 :中子非弹性散射、非弹性X射线散射、核非弹性散射和Raman散射以及红外吸收谱。简单介绍了声子散射理论基础。继后 ,分三节描述了用这些方法来研究动态结构的若干结果。 1 )结晶物质 ,包括晶内、表面和界面、高纯近完整晶体中杂质引起的、多晶中、薄膜和纳米晶体中的点阵动力学研究 ;2 )非晶物质 ,包括非晶固体、高聚合物、生物大分子、准晶和液体的动态结构研究 ;3 )高温超导体的点阵动力学研究。文末给出了小结和最后评论。     

高能电子弹性和非弹性散射的动力学理论——多片层法

本文综述了弹性多片层理论在反射电子显微镜中的应用。根据实验事实,提出了弹性理论的局限性。进而从量子力学推导出描述高能电子非弹性散射的新多片层理论,并把它应用到计算电子与等离激元和固体声子相互作用的非弹性过程中。该理论可以用来模拟非弹性电子所成的高分辨原子场。     

高能核-核碰撞中靶裂区非几何效应的分析

本文在分析HELIOS协作组所提供的¹⁶O-A碰撞的横能量分布实验数据的基础上,指出在靶裂区考虑非几何效应的必要性,并在几何模型的框架下,把非几何效应等效地用参与碰撞核子数的涨落来描述.     

高能电子弹性和非弹性散射的动力学理论—多片层法

本文综述了弹性多片层理论在反射电子显微镜中的应用。根据实验事实,提出了弹性理论的局限性。进而从量子力学推导出描述高能电子非弹性散射的新多片层理论,并把它应用到计算电子与等离激元和固体声子相互作用的非弹性过程中。该理论可以用来模拟非弹性电子所成的高分辨原子场。     

高能电子深度非弹性散射研究1990年诺贝尔物理奖简介

１９９０年１０月１７日瑞典皇家科学院授予杰罗姆·弗里德曼（美）、亨利·肯达尔（美）和理查德·泰勒（加拿大）三人以１９９０年诺贝尔物理学奖．我们特请清华大学张礼教授撰写此文以介绍这三位诺贝尔奖获得者的工作．     

中能区反质子与核非弹性散射的自旋效应

运用多次散射理论获得中能区的反质子光学势.这一光学势扩大到包含自旋轨道耦合项,并用它求得反质子的扭曲波.在扭曲波冲量近似下,讨论中能区反质子与原子核非弹性散射的微分截面和极化度.计算反质子能量从180-508MeV间12C12C的2+,3-态的和Pf(θ).在低能端理论结果 能够很好的符合 实验.同时预言了更高能量下可能出现的 和Pf(θ)的理论结果.