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利用自旋噪声谱技术研究了无缓冲气体133Cs原子气室的自旋动力学和展宽机制.在宏观原子气室中,自旋弛豫速率失谐频率谱的线型为高斯分布;在空间局域较强的微米气室中,自旋弛豫速率失谐频率谱的线型为洛伦兹分布.实验测量得到的自旋弛豫速率失谐频率谱的展宽约4 GHz,明显大于宏观原子气室中约度强烈依赖于激光相对于原子共振跃迁的频率失谐;在微米气室中,由于较强的均匀展宽,总噪声的失谐频率谱中心处出现明显的凹陷.通过建立简化的物理模型来计算微米气室的展宽机制,在实验与理论中解释了原子的均匀展宽特性. 相似文献
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用偏振光分步激发技术测定原子高激发态光谱 总被引:1,自引:0,他引:1
本文报道我们使用偏振光技术和分步激发方法对Sr原子高激发态进行的一些测量。实验表明,偏振光技术在识别原子高激发态光谱中有重要意义。 相似文献
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一、引言高激发态原子是在外壳电子受到激发后处于主量子数 n 很大状态的原子,亦称为Rydberg 原子.这些原子具有玻尔半径大,能级寿命长,束缚能小等特点.开展对高激发态原子的研究对研究激光与 相似文献
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对铀原子单色和双色多光子共振电离光谱,进行了深入的研究。把亚稳态3800cm-1做为起始态,用双色三光子共振电离技术,在37900~38654cm-‘范围内获得了60个铀原子奇宇称高激发态能级的能位值和J值。 相似文献
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介绍采用短程飞行时间(Time-of-flight:TOF)吸收谱测量铯磁光阱(MOT)中冷原子云温度的实验方案和结果.MOT中冷原子的温度是一个非常重要的参数.与通常的飞行时间荧光谱方法不同,我们采用短程飞行时间吸收谱来测量MOT温度.在MOT区域下方h处打一束柱状探测光束(实验中我们对于h = 2 mm~8 mm的情况作了对比研究),释放冷原子云后在其膨胀和自由下落过程中穿过探测光束即可测得TOF吸收谱,由此可推知MOT温度.在直径约15 mm的六束冷却与俘获光每束8 mW功率、相对于铯D2线Fg=4 - Fe=5冷却循环跃迁红失谐约10 MHz、四极磁场轴向梯度约11 Gauss/cm的条件下,由h = 3 mm时典型的短程TOF吸收谱推得相应的冷原子温度约70 μK,低于铯原子多普勒冷却极限TD=125 μK.此外,在冷却光及repumping光均开启的情况下,我们还对于MOT中冷却与俘获的铯原子的吸收光谱进行了研究,并使用Dress原子模型作了相应的分析. 相似文献
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里德伯态光谱是测量里德伯态能级结构和中性原子间相互作用的常用技术手段,特别是高精度的里德伯光谱,可以测量室温原子气室中由偶极相互作用等导致的原子能级频移.在实验中利用反向的852 nm激光和509 nm激光实现了室温原子气室中铯原子6S_(1/2)—6P_(3/2)—57S(D)跃迁的级联双光子激发,实现了里德伯态原子的制备.基于阶梯型电磁诱导透明获得了铯原子里德伯态的高分辨光谱.实验中,基于速度选择的射频边带调制技术,对光谱信号进行了频率标定,测量了铯原子里德伯态57D_(3/2)和57D_(5/2)的精细分裂,分裂间隔为(354.7±2.5)MHz,与理论计算结果基本一致.速度选择的射频调制光谱可以实现里德伯态原子的能级分裂测量,其测量精度对于单光子跃迁的绝对激光频率不敏感;实验中影响57D_(3/2)和57D_(5/2)精细分裂间隔测量精度的主要因素是功率加宽导致的电磁感应透明信号的展宽和509 nm激光频率扫描的非线性. 相似文献
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本文研究了双色激光脉冲与原子相互作用的过程.计算了光电子的时间相关谱.并对光电子的时间相关谱的特性以及脉冲强度对该谱的影响进行了讨论. 相似文献
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本文从对Kij、Jij的一般性讨论出发,给出氦原子第一激发态能级次序,指出了与文献[4]、[5]、[6]、[7]及[8]的差异所在. 相似文献
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钡原子高激发态的研究 总被引:1,自引:1,他引:0
采用多步激发方式研究了钡原子高激发态光谱特性和组态相互作用,并运用多通道量子亏损理论对实验数据进行了初步分析。通过自电离探测方式可对束缚Rydberg系列和自电离Rydberg系列同时进行研究,显示了多方面的优点 相似文献