用平行板电容器电容公式求非平行板电容器电容

本文从平行板电容器的电容公式出发,并基于非平行板电容器可以看作由若干个小型平行板电容器串联与并联的思想,给出球冠形电容器和柱冠形电容器电容的一种简易计算方法。     

平行板电容器的尺寸效应

本文分别研究了平行圆形板和矩形板电容器的电容随其尺寸变化的规律.对于每种电容器,首先假设电荷在极板上均匀分布,由此能较简便地得出电容的近似值,然后用Ansoft软件作有限元仿真,得出更精确的数值.通过对比发现,用均匀带电近似得出的结果能够正确地反映电容随其尺寸变化的趋势,优于教科书中的平行板电容器公式;但其数值偏小,原...     

平行板电容器与静电演示

平行板电容器是静电学重要的演示仪器之一。用它除可研究平行板电容器的特性C=K εS/d外。还可以通过平行板建立电场,在平行电场中研究静电学中的静电力、电势、带电粒子在电场中的运动、避雷针模型等学生认为比较抽象的问题,给静电学中     

定量探究平行板电容器的电容

平行板电容器的电容是高中物理电学部分的重要演示实验.教材中的探究方案只能定性研究,且理解难度大,实验效果不明显.为解决以上问题设计了简单稳定且能定量探究平行板电容器电容决定因素的实验装置.实验装置采用单面覆铜板作为电容器极板,利用A4纸或塑料文件夹做电介质,通过实验探究得出平行板电容器电容与极板正对面积成正比,与极板间...     

关于平行板电容器能量的讨论

讨论了平行板电容器储存的电场能和电势能, 以及带电粒子飞入两板间电场及在电场中偏转过程中能 量的转化情况, 也讨论了电势能及其变化     

关于平行板电容器实验的探讨

“ 影响平行板电容器电容的因素”这一实验在实际演示过程中较难成功, 本文主要是针对该实验进行 分析和改进, 以及对该实验的相关疑难问题的探讨     

平行板类电容器电容的计算

平行板电容器是一基本电容器,其电容的计算公式为：C=ε0S/d,对于极板不为平面、面积不相等的平行板类电容器电容的计算则较为复杂．本文利用微积分原理,将一个普通电容器看成无限多个微电容器（平行板电容器）的串联,然后,根据电容器串联规律进行积分,最终求出电容器的电容计算公式．此方法是一个求解电容器电容普遍适用的方法,计算结果可以直接被应用．     

非平行板电容器电容一解法

对于非平行板电容器的有关计算，大多数文献都用复数、高斯定理、复变函数、拉普拉斯方程、平行板电容器概念等，皆涉及高等数学知识，本文应用几何辅助法给出一初等解法．     

有缺陷的平行板电容器内的市场

利用复数坐标系上的保角变换和利用势的拉普拉斯方程分别讨论了带有半圆柱形凸出疤和半球形占出疤两种有缺陷的平行板电容器的电场分布,进而得出一些有益的结论。     

有缺陷的平行板电容器内的电场

利用复数坐标系上的保角变换和利用势的拉普拉斯方程分别讨论了带有半圆柱形凸出疤和半球形凸出疤两种有缺陷的平行板电容器内的电场分布,进而得出一些有益的结论     

非平行板电容器测量杨氏模量的改进

对非平行板电容器测杨氏模量装置进行改进,采用中心轴差动式结构,转轴设置于中极板中心,消除了边缘效应和分布电容的影响,应用改进后的装置测量了钢丝和柱状体的杨氏模量E=(1.98±0.43)N/m2.     

平行板电容器演示实验装置的改进

介绍一种具有干燥、照明和充电系统的演示实验装置，该装置使平行板电容器在演示时能保持所带电荷基本不变。     

非平行板电容器电容计算的修正

在计算非平行板电容器的电场和电容时,以往文献大多忽略分布在电容器外部的电荷.本文将电容器外部电荷纳入计算过程,用三种方法得到更加准确的非平行板电容器电容,较其他文献新增了修正项.     

充电圆平行板电容器的电磁场分布

用Mathematica对充电圆平行板电容器的电磁场进行详细的数值研究;给出了电容器内外的电势、电场强度以及磁感应强度的空间分布;讨论了电场和磁场的边缘效应.     

平行板电容器极板间作用力的讨论

在计算平行板真空电容器极板间作用力F时,有些学生直接利用A板带电表面上的合场强E0=乘以其上的电量(- q),求得作用力 F=。这里负号表示作用力向下,s为极板面积,ε0为真实介电常数。这一结果比正确答案大了一倍。 其实,在计算极板A所受的力时,由于A板上电荷元间的相互作用是内力,共合力为零。因此,我们不需考虑A板上电荷产生的场对其自身的作用,只要计算B板在它这里所产生的场EB=()对它的作用。于是,A板所受的作用力应为(1) 在上面的计算中,我们把极板上的电荷看作为面电荷分布。实际上,电荷是分布在表面附近一厚为几埃的薄层中。如果…     

对平行板电容器实验装置的改进

对传统的平行板电容器中存在的问题进行了改进,自制了平行板电容器密封箱,更换了绝缘塞,并利用云母板加纸盘作为电解质,使实验现象更加明显,操作方便.     

非平行板电容器电容的边缘效应研究

本文利用保角变换将非平行板电容器变换为平行板电容器;再利用施瓦兹-克利斯多菲变换计算考虑边缘效应时电容器的电容.讨论了平板倾斜角和边缘效应对平板电容器电容的影响.     

极板带有直缝隙的平行板电容器

利用复平面上的施瓦茨-克利斯多菲变换,研究极板带有直缝隙的平行板电容器的电场,在忽略边缘效应的前提下,给出其电势和场强分布,进而讨论缝隙对电容器的耐压能力和电容量的影响.     

插入平行板电容器的电介质板所受的静电场力

插入平行板电容器的电介质平板受静电场力一类问题,常用虚功原理计算.因其只考虑场能变化,不考虑电荷间作用的具体过程,计算过程简单.这类问题也可用库仑定律求解,只是计算过程较繁冗,但是可以得到介质极受力时,电荷间相互作用的清晰物理图象.下面我们用库仑定律计算理想电容器内介质板的受力问题。 设平行板电容器极板长为l,宽为b,极板间距为2a,充以电荷Q.将一宽为b,原为2a,相对介电常数为εγ的大介质板插入电容器中(如下图所示). 当介质板插入到电容器的深度为x(l>x≥a)时,极板及介质板电有密度分别为a;、a:、a’.计算可得 惯 阶面密度…     

平行板电容器内电介质受力问题剖析

关于平行板电容器内电介质受力问题, 普通大学电磁学教材大都利用虚功原理求解[ 1], 但没有说明该 力产生的根源. 笔者基于液体表面张力的模型, 对该力的产生做了深入剖析. 特别地, 本文将虚功原理的结果、 边缘 效应( 即电容器边缘处电介质的极化不同于中心处电介质的极化而产生的效应)的结论以及束缚电荷模型进行对 比和分析, 揭示它们的统一性