应用于有源声辐射控制的一种组合次级声源

在分析多通道单极子次级源控制系统的基础上,提出一种幅度调节型组合次级声源,这种组合源由两个单极子声源构成,单极子声源的间距远小于声波的波长。文中就组合次级源在自由场中对不同初级声源辐射噪声的控制进行理论分析和实验验证,并与同等条件下的单极子次级源控制系统的降噪性能进行了比较分析。数值计算和实验结果均表明,对于不同的初级声场,在次级通道数相同的情况下,组合次级源控制系统可以得到比单极子次级源控制系统高的降噪量。     

约瑟夫逊结基波和谐波混频器的模拟实验

采用约瑟夫逊结RSJ模拟器,对约瑟夫逊结的基波和谐波混频器进行了研究。用辅助电路和微型计算机系统在不同工作参数下测量了混频器中频输出(V_(IF))和结微分电阻(R_D)值,得到了谐波混频器的最大变频效率(η)与谐波次数(N)、本振电流(i_(LO))变化的关系。文中还给出了基波和二次谐波的最大变频效率随归一化本振频率(Ω(LO))变化的关系。实验结果表明,约结谐波混频器的工作状态取决于N是偶数还是奇数,偶次谐波混频器可以工作在零偏置和一定偏置这2种状态,而奇次谐波混频器仅能工作在一定偏置状态。在Ω(LO)≤0.36区域,二次谐波混频器的零偏置状态比一定偏置状态有较大的变频效率;而对Ω(LO)≤0.31,零偏置状态的二次谐波混频器比基波混频器有较大的变频效率。     

整体单极子黑洞引力场中的加速效应

给出了含有整体单极子的黑洞的引力场中试验粒子加速度的表达式, 讨论了整体单极子对加速效应的贡献. 结果表明, 由于整体单极子的存在, 产生了斥力效应; 当速度趋近于光速时, 中性粒子在引力场中受到了斥力作用. 这是牛顿力学中所没有的.     

单极子荷电黑洞时空背景中有质量标量场的衰减

通过对在单极子荷电黑洞背景中有质量标量场后期演化的研究,发现振荡反幂函数的衰减方式支配了有质量标量场的后期衰减.有质量标量场在单极子荷电黑洞时空背景中的后期衰减比在无整体单极子的Reissner-Nordstrom时空度规下的后期衰减更快.     

单极子荷电黑洞时空背景中有质量标量场的衰减

通过对在单极子荷电黑洞背景中有质量标量场后期演化的研究,发现振荡反幂函数的衰减方式支配了有质量标量场的后期衰减.有质量标量场在单极子荷电黑洞时空背景中的后期衰减比在无整体单极子的ReissnerNordstrm时空度规下的后期衰减更快     

套管井体胶结状态对井孔中声传播的影响

从波动方程出发,利用匹配边界条件,木文推导出套管井中由单极子和多极子声源激发的井内声场定解表达式及相应的导波色散方程．利用实轴积分法和快速傅里叶交换数值方法,具体计算了套管井中不同胶结情况时由单极子声源和偶极子声源激发的井轴上不同源距处的全波列波形。结合套管井中的轴对称导波模式,分析了胶结状况对套管井中单极子和偶极子声源激发的声场的影响．研究结果表明：仅利用普通单极子声源或偶极子声源进行套管井测井,难以区分出套管胶结良好、套管与水泥为滑移胶结和自由套管情况三种不同的胶结情况;只有把普通单极子声源测井与偶极子声源测井结合起来,才有可能准确评价套管的胶结情况。     

0.38 THz混频器关键器件设计和仿真优化北大核心CSCD

太赫兹混频器是太赫兹波收发系统中的关键器件,是将信号频率从一个量值变换为另一个量值的电路器件,其中肖特基二极管是太赫兹混频器中的核心器件,除了肖特基二极管以外,低频滤波器、本振端口等也属于太赫兹混频器中的关键器件。对0.38THz混频器中的关键组件包括波导管、肖特基二极管、滤波器等在HFSS中进行了建模、仿真,最后通过对仿真结果的分析,实现了可以满足0.38THz太赫兹混频器的各个关键模块的模型,通过这些模型实现了混频器整体的优化。     

碳纳米管光混频器产生太赫兹功率的理论分析

以光混频器电路模型为基础,理论分析了碳纳米管(CNT)材料光混频器产生太赫兹功率的大小.通过对光混频器电导、天线的阻抗和外加偏置电压的模拟结果表明:提高光混频器电导、天线阻抗和外加偏置电压都能够提高输出太赫兹波功率,在小信号输入条件下,输出功率理论上能够达到数十微瓦.     

一种不采用调配结构的约瑟夫逊结混频器

本文描述了一种在8mm波段上的不采用匹配结构的约结混频器.采用冷、热噪声Y因子法,在4.2K的铌结上测得的单边带混频器噪声温度,变频效率. 文章还探讨了点接触约结混频器的噪声机构.     

微波混频器高功率微波效应等效电路建立及仿真

 利用先进设计系统软件设计并制作了单端混频器电路。开展了高功率微波注入效应实验,获得了一组损伤程度不同的混频器。通过测试二极管的伏-安特性曲线和分析失效机理,用拟合方法建立了损伤二极管的等效电路模型。基于此模型建立了损伤混频器等效电路,并对其被高功率微波损伤前后的输入输出特性进行了仿真计算,其变频损耗与混频器损伤后的实验测试结果相吻合。结果表明：损伤二极管的等效电路模型为在正常二极管结电阻两端并联一损伤等效电阻,其阻值大小反应了混频器的损伤程度,阻值越小,损伤越严重。     

HEB太赫兹混频器使用微波补偿的稳定方法

我们对氮化铌(NbN)热电子测热辐射计(Hot Electron Bolometer,简称:HEB)的太赫兹(Terahertz,简称:THz)混频器的稳定性进行了研究,并探讨了相应的简易稳定方法.我们测量了HEB THz混频器在4.2K温度下使用0.65THz本振源(Local Oscillator,简称:LO)的中频输出.为了稳定混频器的工作点,我们采用了一个具有微波补偿功能的反馈回路.在这个反馈回路里,我们使用的微波补偿频率(10GHz)远远低于NbN HEB混频器的工作频率(0.65THz),以补偿混频器的THz LO功率波动.这使系统的艾伦时间(Allan time)增加到22s以上,从而改善了系统的稳定性.     

像差及湍流对90°空间光混频器性能的影响研究

光信号在大气湍流中发生畸变,畸变光信号经过有缺陷的光学天线和空间光混频器后,存在混频效率低及抖动的问题。针对空间输出型和单模输出型的90°空间光混频器,推导了带初级像差的90°空间光混频器模型,并研究了湍流对混频效率的影响。仿真结果表明,对于探测器靶面半径为50μm的空间输出型混频器,像差量为0.2λ的倾斜、球差、离焦、彗差和像散分别导致混频效率下降9.8%、0.6%、0.36%、0.02%和0.01%。对于单模输出型混频器,像差量为0.2λ的倾斜、像散、离焦、彗差和球差分别导致混频效率下降14.11%、8.39%、6.35%、2.63%和1.13%。湍流强度Cn²小于6.4×10^-17m^-2/3时,空间输出型比单模输出型混频器的混频效率高19%以上,在湍流强度Cn²大于6.4×10^-16m^-2/3时,两者混频效率接近于0。最后设计加工了空间输出型和单模输出型90°混频器,并搭建性能测试平台。对于探测器靶面半径为50μm的空间输出型混频器,像差量为0.2λ的倾斜、球差和离焦导致混频效率下降52%、10%和6%;对于单模输出型混频器,像差量为0.2λ的倾斜、像散和离焦导致混频效率下降65%、24%和11%,其他像差对混频效率没有影响。湍流对混频器性能影响的实验结果显示,空间输出型光混频器中频信号值的标准差为21.388,该值远低于单模输出型标准差247.442。     

随钻单极子声波测井模式优化及远探测

针对非均匀性地层地质力学评价和地质导向钻井的需要,研究了随钻单极子声波的方位特性和反射声场特征,并研制了随钻声波测量装置.建立了不同方向速度模型井和反射声场模型,数值模拟了两个模型的单极子声波传播特征,使用单极子声源发射和偏极子接收器接收的测量模式,分别获得了波速周向变化图和反射波的方位特征.模拟结果表明,纵波对地层方...     

基于二极管精确电路模型的183GHz分谐波混频器设计

针对亚毫米波混频二极管管对电路模型不够精确的问题,采用场路结合协同分析,将进出二极管的频率信号分类处理,建立了一种应用于亚毫米波分谐波混频器电路的反向并联二极管对精确电路模型。基于获取的管对精确电路模型,建立了全局性的分谐波混频器电路的集总元件等效电路模型,设计并实现了一款183GHz分谐波混频器。测试结果表明混频器在本振频率为92GHz、功率为2mW,射频频率176~192GHz范围内,双边带变频损耗小于6.8dB,等效噪声温度小于800K,在182GHz测得最小双边带变频损耗为4.9dB,与仿真数据吻合较好。     

电单极子和磁单极子的统一模型

证明磁单极子和电单极子可以在Hopf丛(S³=S²×S¹)的基础上统一生成,该丛有结构群U(1).它在底流形S²上的联络可以分为电单极型和磁单极型两类.磁荷有量子化条件而电单极子就是磁量子数n=0时的解.这样,电单极子和磁单极子在理论上具有同一性.它们是同一事物的两种不同的形态.通过映射的伦移引入时间坐标,从而使电单极子成为Minkowski空间中的一个〈活化〉的模型.它具有Lorentz变换下的不变性.     

高温超导双晶结混频器噪声系数测量

噪声系数(Noise Figure,NF)是超导混频器的一个重要参数,是衡量超导混频器内部噪声、影响混频器灵敏度的一个重要指标.实验基于小型脉冲管制冷系统,搭建高温超导约瑟夫森双晶结混频器噪声系数自动测量系统,工作温度为60K.Ar离子刻蚀工艺技术制备高温超导YBa2Cu3O7-δ(YBCO)/MgO约瑟夫森双晶结,通过Y-因子噪声测量法,测量YBCO/MgO约瑟夫森双晶结混频器的噪声系数.实验成功制备了特征电压约1mV的YBCO/MgO约瑟夫森双晶结,在650GHz信号辐照下,有明显的夏皮罗(Shapiro)台阶.在210GHz信号辐照下,进行30次谐波混频,约瑟夫森双晶结在不同偏置电压点中频输出信噪比变化范围约为30dB.在77K与300K不同输入噪声功率下,测得双晶结混频器噪声系数最小值为10dB,偏置电压在300μV.     

一体化VCO混频器组件的研制

介绍一体化VCO混频器组件的研制,在有限的体积中集成低噪声放大器、混频器、VCO等几个功能模块,实现射频到中频便捷变换。VCO电路采用反馈型介质稳频场效应管振荡器,通过介质和变容管,实现机械及电压调谐功能,混频器采用一级低噪声放大器和单片混频器来满足低损耗和低驻波的变频要求。该组件在X波段,实现噪声小于2.3dB、驻波小于1.19,隔离度大于50dB,自频调带宽大于±50MHz,机械调谐范围大于±93MHz,本振频率温度系数小于0.22MHz/℃的指标。     

边界层转捩区声辐射的预报方法研究

对Lighthill剪切应力脉动模型和Liepmann位移厚度脉动模型进行了讨论,在此基础上,本文提出利用Krane偶极子声源模型对Liepmann单极子声源模型进行改进。数值计算结果表明:作为偶极子声源的Lighthill理论剪切应力脉动模型,预报的噪声级偏低;而作为单极子声源的Liepmann模型,预报的噪声级又偏高;本文提出的两种改进模型预报的噪声级则与Lauchle实验值的一致性较好。     

高温超导混频器噪声系数测量

基于小型脉冲管制冷机,建立了以Josephson结为混频器的高温超导混频系统,并以Y-因子测量方法为基础,建立了与之配套的噪声系数测量系统。测量出以Josephson结为混频器的超导混频系统的噪声系数。在最好的情况下,测量的噪声系数值为5.50dB。     

含整体单极子黑洞场中的吸附和辐射

本文研究了在含整体单极子的黑洞场中质量亏损效应,计算了被吸附的(落向质量中心的)中性粒子的质量亏损,进而计算了被吸附的质量球壳以及极限情况下质量球的质量亏损.这些物质的质量亏损最终将转化为能量辐射. 关键词： 广义相对论 整体单极子 黑洞 质量亏损