燃气热力性质的数学公式表示法

文献[1]给出了表示烃与空气的非离解燃烧产物热力性质的简单方程,本文把这种方法推广到C—H—O—N’—S类型的任意燃料.根据燃气成分及其热力性质的分析,得到了表示燃气热力性质的表达式,它们只是燃料成分、燃料系数和燃气温度的函数.为便于使用,附录B给出了必要的数据.根据这些公式和数据,可在电子计算机上很方便地算出碳、氢、氧、氮、硫类型燃料的、燃料系数不大于1、温度在—50到+1500℃范围内任意燃气的热力性质.其准确度接近按文献[1]中焓值表进行插值计算的准确度.     

混合气体燃料(含不可燃成分)燃气热力性质的计算及讨论

燃气轮机可燃用含不可燃成分的混合气体燃料,如炼厂气等,其成分有的是变化的。为此,本文从完全燃烧方程出发,直接用燃料气各成分的容积百分比,在[1]和[2]的基础上,提出了燃气热力性质、燃料系数、燃空比和用燃料系数计算燃气成分的应用计算方法,编制了计算机程序。最后以炼厂气为例作了计算和讨论。     

任意氢碳比烃燃料燃气热力性质的插值计算与压力修正方法

本文在作者1983年提出的“压力对燃气热力性质影响的余函数线性修正方法”一文的基础上,进一步提出利用CH_2燃气和碳燃气的热力性质插值计算任意氢碳比燃料CH_n的热力性质,同时考虑压力修正.为此编制了相应的燃气热力性质和修正系数表.利用这些表可计算任意氢碳比烃燃料、任意燃料系数、不同温度和不同压力的燃气热力性质.     

多成分燃料混合气与空气完全燃烧时燃料系数(β)的计算方法

文献[1]把[2]中计算C_8H_(16)的燃气热力性质的方法,推广到(C_XH_YO_ZN_US_V)_n的燃料系统。实际上,[1]的方法不限于(C_XH_YO_ZN_US_V)_n,对于由各种不同的组分(C_(xi)H_(yi)O_(zi)N_(ui)S_(vi))所组成的可燃混合气,如炼油厂的干气,液化石油气,天然气和城市煤气等同样适用,只要把这些混合气体按一定规律转换到当量的(C_XH_YO_ZN_US_V)_n系统,就可直接利用[1]的结果进行计算.     

变比热气体热力过程的计算

1.前言 在热机和热设备的循环分析、设计计算和实验研究中,要求按照工质的真实热力性质做准确的气动热力学计算和分析。空气、燃烧产物和许多气体燃料,在燃气轮机等热机通常工作的压强范围内,温度不超过1500℃时,其离解现象一般可以忽略,它们遵循完全气体状态方程;但如不考虑比热随温度的变化,就会引起显著误差。早在五十年代文献[1]就给出了比热变化时的燃气热力性质表和热力过程参数的准确计算方法。随后文献[2]     

使用通用状态方程计算流体热力性质和气液平衡

作者曾在文献[1]和[2]中分别提出了一个适用于包含极性流体的通用状态方程和新的混合法则。本文从这个方程导出了通用导数压缩性系数Z_P和Z_T的解析式,并用此计算流体热力性质;又使用该方程和混合法则与作者在文献[3]中提出的对量子流体临界参数修正相结合的对应态方法,计算高压含氢混合物的气液平衡。     

烃族燃料燃气的等熵膨胀过程的校正计算

文献[1]给出了非基准燃料燃气的等熵膨胀过程的三种近似计算,本文再提出一种简捷的、更为精确的非基准燃料(只限于烃族燃料)燃气的等熵膨胀过程的计算方法。     

切变流动液晶中的孤子传播

本文首次给出了切变流动下(包括存在外电场或外磁场的情况)向列相液晶中与指向运动有关的孤子传播性质的详细计算。在波速较大条件下方程有解析解。本文还对孤子解的性质、孤子的能量以及偏振光(单色光和复色光)下孤子运动所引起的干涉条纹等做了计算和讨论。对实验的分析表明:文献[12]和[13]MBBA液晶中观察到的黑线实际上就是本文所述的A型孤子。 关键词：     

流体热力性质统一三参数计算图

一、引言 流体热力性质的重要性及其计算的复杂性促使人们对热力性质计算进行研究与探讨。利用通用计算图进行计算是工程计算中常用的方法.然而以往文献在提出各自的通用计算图时(如以T_r,为参数、以p_r为横坐标的偏差函数图、逸度系数及压缩因子图等)都没有从各热力性质间的内在联系上构思、编绘,当需要同时进行几种热力性质的计算时就要用到几张有关的图,计算很不方便。     

《工程热力学与节能》和《热机气动热力学》学术会议宣读论文目录

工程热力举与节能·符号式热力计算,·…,’’’···········……,’’……一个新的三次型状态方程··········,·······……由热力状态方程▲H或盛s求取ACP的方法...……份..........……睁……:方照奎(七机部一院十一所)二‘童景山刘裕品(清华大学)杭铮伍张明星(华东化工学院)过饱和水蒸汽热力学性质图表及其应用一兼一个准确的与球形液滴平衡的蒸汽压方澎牙“········…… 赵冠春(西安交通大学)非基准燃料燃气的等嫡膨胀过程的校正计算······························…     

层流火焰下氨/甲醇裂解气燃烧与NOx生成分析

为提高氨燃料火焰传播速度,本文研究了氨中掺混甲醇裂解气混合燃料的燃烧与排放特性。结果表明：加入甲醇裂解气后层流燃烧速度明显提高,裂解气添加的化学效应对火焰传播的贡献最大,热效应较弱。NO生成量随着裂解率的提高上升,随着甲醇比例的增加先上升后下降。同位素标记法表明热力型NO占比较少,甲醇比例与裂解率越高,热力型NO越多。综合分析表明贫燃工况下氨与高比例甲醇部分裂解混合燃料提高燃烧速度的同时也可以降低NO的排放。     

翼式感应继电器中扇形金属盘上的涡流场

涡流在磁场中受力的这一种作用常被应用到许多工程的仪表和设备里;瓦时计和感应继电器就是两个例子。 对于圆形的金属转盘和柱形永磁或电磁铁(截面的磁通均匀分布),文献[1],已作出了严格的、以场方程为根据的理论分析;文中绘出了整个圆盘上的涡流场场景,并给出了准确的适用于圆形转盘和柱形永磁或电磁铁的阻尼转矩(掣动转矩)计算公式。——对于圆形的金属转盘和任意分布的几个交变磁通,文献[2]中也介绍了计算驱动转矩(工作转矩)的近似方法,这种方法巧妙地应用了镜像方法和叠加原理。在发表过的论文中,这种方法已经被推广应用到阻尼转矩的计算上。     

应用自适应网格方法研究着火和燃烧反应流动

介绍了一种对计算着火和燃烧反应流动问题较为有效的自适应网格方法。将该方法与任意拉格朗日-欧拉数值方法相结合,研究了燃料液滴的着火和燃烧问题。给出了液滴着火和燃烧过程中主要物理参数的时空分布,揭示了过程的基本特征。     

任意迴转S_1流面叶栅可压附面层流动微分方程数值解

本文是文献[1]的继续.在任意非正交曲线坐标表示的粘性气体基本方程和量级分析的基础上,得到了考虑流层厚度变化的任意迥转面叶栅可压附面层流动微分方程组.采用了压缩性的坐标变换后,推导得到了五个一阶导数的微分方程组.在外层紊流模型的计算中引入了压力梯度对无量纲常数K的影响,使计算精度有所提高.用本文的计算方法编制了TDBLC(绝热壁面)和HTBLC(已知壁面温度)两个计算机程序.本文的方法可用来计算任意迥转面叶栅可压流体层流和紊流的附面层流动.     

二价铁对铁磁共振线宽的影响

本文讨论二价铁对铁氧体的铁磁共振线宽的影响。由于在尖晶石型铁氧体中,二价铁的基态是轨道单态,晶场的直接效应很小。二价铁对铁磁共振性质有显著影响的原因是各向异性交换作用引起二价铁磁矩不与总磁矩平行,因而使得文献[1]中所述的纵分支对共振性质起作用。我们推广文献[1]中的方法,使之适用于强交换耦合体系,并用之计算了二价铁对共振线宽的影响。计算表明,体系间的交换耦合的强弱对线宽的影响很小。对含二价铁反型尖晶石型铁氧体算得的结果解释了[100]方向线宽随温度的变化不出现极大,而在其他方向则出现极大的现象。导出的线宽的各向异性也与实验相符。     

酰基吡唑啉酮双席夫碱硼配合物的合成与光谱表征

合成了 3种 [B(PMαFP) 2 en]Ac ,[B(PMαFP) 2 pen]Ac ,[B(PMTHP) 2 en]Ac型硼配合物 (其中(HPMαFP) 2 en为N ,N′ 双 [( 1 苯基 3 甲基 5 氧 4 吡唑啉基 )α 呋喃次甲基 ]乙二亚胺、(HPMαFP) 2 pen为N ,N′ 双 [( 1 苯基 3 甲基 5 氧 4 吡唑啉基 )α 呋喃次甲基 ]邻苯二亚胺、(HPMTHP) 2 en为N ,N′ 双 [( 1 苯基 3 甲基 5 氧 4 吡唑啉基 ) 2 噻吩次甲基 ]乙二亚胺 )。通过元素分析 ,红外光谱 ,电子光谱 ,核磁共振谱 ,摩尔电导等对新配合物的组成、结构和性质进行了表征     

添加种子的煤燃烧产物的组分、热力和电物理性质

以煤为燃料的磁流体发电正引起各国磁流体发电研究工作者的极大兴趣,因此计算添加钾盐种子的煤燃烧产物的化学平衡组成、热力和电物理性质已成为重要的课题. 本工作有以下几个特点: 1.目前磁流体发电有多种燃煤方式,本文考虑了可能采用的两种主要燃煤方法:一级燃烧不排煤渣,种子与燃料同时输入;煤先与部分氧化剂进行燃烧,排渣以后再输入其     

水泥回转窑内NO生成及其分布规律研究

本文在气固流动、煤粉燃烧和NO生成数学模型的基础上,对水泥回转窑内物料烧成过程的物理化学反应热效应采用分区段拟合的方法,建立了一套描述水泥回转窑窑内过程的数学模型。并对某3000吨／天生产能力的带四通道燃烧器的水泥回转窑进行了数值模拟,得到了回转窑内气体速度场、气体温度和组分浓度沿窑长的变化规律,对窑内NO生成进行了深入研究。研究结果表明:水泥回转窑内NO生成按机理可分为热力型NO和燃料型NO,由于窑内存在着高温、富氧环境,热力型NO为主要生成方式;热力型NO和燃料型NO生成过程存在着相互抑制作用。     

矢势A的边值关系

文献中[1]-[5]都讨论了矢势A的边值关系.但文献[1]、[3]只论及稳恒情况,文献[4]对非稳恒情况略有涉及却很不明显,也未作普遍讨论,文献[5]对非稳恒情况的讨论也只限于时谐场.本文指出,对于任意时变场,A(x,t)的边值关系可表为或 简单论证如下 首先,由一般关系×A=B,得将此式用于界面附近的一个矩形回路,注意到B处处有限,就有 其次若采用洛伦兹规范,则有[6]由此得,将此式用于界面附近小圆柱,并注意到μ,ε,有限,当λ,φ,φ/φt等有限时,即有.若采用库仑规范,则因·A=0,上式显然成立,合并(3a),(3b)即得(1)式。 为了得出(2)式,用一般关系得这…     

长脉冲激光场中H原子的阈上电离的理论研究

利用基于密度泛函理论下的窗算符技术求解含时薛定谔方法计算了H原子在长脉冲强激光场中能量谱, 并与文献[8]中的动量空间的投影技术方法的计算结果进行了比较。在文献[8]给出的最大光电子能量范围内,我们的计算结果与文献[8]中的计算结果符合得很好,但是我们的计算结果能够给出比文献[8]中能量更高的光电子能谱,光电子能量谱的变化趋势也与实际的物理过程相符。同时我们也给出了最大光电子能量与激光强度关系的经验公式,利用我们的经验公式计算的最大光电子能量与经典计算预测的最大光电子能量符合得很好,这表明们的计算方法可靠,能够给出高精度的计算结果。因此利用基于密度泛函理论下的窗算符方法能很好地用来研究H原子在长脉冲强激光场中的阈上电离的性质。