Pb等离子体电子压强的自洽场计算

对含温有界自洽场平均原子结构中，用分波法和Fermi-Dirac统计处理自由电子。在计算电子压强时考虑了共振态和交换、库仑关联对压强的影响。以Pb为算例，计算了Pb在一些温度密度点下的电子压强，并将计算结果与TF、TFD(Thomas-fermi-Disc)等模型作了比较。     

"探究液体压强与哪些因素有关"教学设计

全日制义务教育《物理课程标准》主题二“运动和相互作用”中，对液体压强知识提出的教学要求是：“通过实验探究，学习压强的概念；能用压强公式进行简单计算；知道增大和减小压强的方法．”与过去的教学大纲相比，新课标降低了对知识层次的要求，强调学生通过实验探究学习压强的概念，对压强的概念没有终结性的要求．另外，新课标还强调了压强公式的应用和在实际问题中知道增大和减小压强的方法．这一要求上的变化，体现了要鼓励学生积极投入到探究知识、联系丰富多彩的生活和生产活动中去的教育理念．     

Pb等离子体电子压强的自洽场计算

对含温有界自洽场平均原子结构中,用分波法和Fermi-Dirac统计处理自由电子.在计算电子压强时考虑了共振态和交换、库仑关联对压强的影响.以Pb为算例,计算了Pb在一些温度密度点下的电子压强,并将计算结果与TF、TFD(Thomas-Fermi-Dirac)等模型作了比较.     

压强的微观表达式-((H)/(V))_(qp)及其涨落

按照系综理论，压强ｐ是偏导数－（　Ｈ／ Ｖ）ｑｐ的统计平均值：ｐ＝〈－Ｈ／Ｖ）ｑｐ〉，人们由它引出结论：－（Ｈ／Ｖ）ｑｐ作为一个相函数乃是压强的瞬时值，但根据这一前提得到的压强涨落公式与准热力学理论矛盾，并引起了长期的争论．本文提出如下见解：偏导数－（Ｈ／Ｖ）ｑｐ与相变量（ｑ，ｐ）的选择有关，只有对于某种特殊的相变量，它才能表示压强的瞬时值．这时公式〈（２Ｈ／ Ｖ２）ｑｐ〉＝（ｐ／Ｖ）ｓ成立．而根据这一公式，可以从系综理论的压强涨落公式过渡到准热力学理论的压强涨落公式．     

中低温稠密等离子体电子压强的自洽场计算

 对含温有界自洽场平均原子结构中自由电子的判据作了修改,用分波法和Fermi-Dirac统计处理自由电子。在计算电子压强时考虑了共振态和交换、库仑关联对压强的影响。计算并与实验比较了Ni、Cu的零温电子压强。以Fe、Pb为算例,展示了本模型的适用性。     

一个问题的两种结果

在一次课堂教学研讨活动中，我听了两位老师执教的八年级物理“压强”一节的教学，因为两位老师来自同一所学校，课堂处理的内容基本一致．其中有一道例题是教师引导学生通过估测老师的质量和脚掌的面积来计算老师站立时对地面的压强为多大．应该说两堂课上学生在计算过程中都表现得非常积极，根据条件计算的结果也都正确，但接下来提问却出现了两种截然不同的情况．     

对"气压类科学玩具"课程化的研究——科学玩具物理教育功能开发和研究系列之四

在孩子们所喜爱的玩具中，有许多涉及气体压强变化规律的玩具．传统的玩具有桔皮枪、气球、紫砂尿娃、饮水鸟等；目前市场上较为普遍的还有气压摇铃、气压水枪、气压跳马等．这些玩具，现象奇妙、易于操作，因而在不同年龄段的儿童中广为流行．     

适用于打击冲量的拉格朗日方程

本文在拉格朗日方程一般表达式的基础上，求得适用于打击压强大，作用时间短的特殊表述形式，并用于一实例计算．     

高温高压下液态铁的状态方程

基于高温高压下面心立方(FCC)铁的状态方程和熔化温度实验数据,建立了热力学模型计算FCC铁、固-液混合相、液态铁在高温高压下的状态方程.在相同密度和温度下,计算的FCC铁、固-液混合铁、液态铁的压强与实验测量结果较为一致,且计算结果与实验结果平均偏差分别为-1.61 GPa、1.05 GPa、-0.05 GPa.在0～100 GPa压强范围内,当铁完全发生熔化时,随着压强的增大其密度变化由-7.5%下降至2.7%.     

高压下MgO的热弹性研究

利用第一原理平面波赝势方法和广义梯度近似研究了广泛温度和压强范围内MgO的热弹性特性．MgO从低压NaCl到高压CsCl结构的相变压强为397 GPa，表明它在地球内部不会发生相变．在压强上升到150 GPa时，MgO的绝热弹性模量跟0 GPa时的实验值和其他赝势在高压下的计算结果基本一致．从0 GPa上升到20 GPa时，MgO的各向异性逐渐减小；在20?150 GPa时绝对值逐渐增大．MgO明显地违背了Cauchy条件，反应出非中心多体力是重要的．另外，MgO的热力学参量与实验也符合的很好．     

极高压强下气体的性质

气体在极高压强下不再遵从玻意耳定律和盖·吕萨克定律，而代之以 Ｌｅｖｉｔｔ建议的两个经验公式 ｐ＝ ＣｅＢ／Ｖ及＝Ｖ０＋αｐＴ．根据这两个经验公式，我们计算了在极高压强下气体的各种热力学性质，讨论了它们随压强和温度的变化趋势，并且与理想气体和范德瓦耳斯气体的情形进行了比较     

压强和温度的微观实质

根据《中学物理教师专业合格证书考试大纲》的要求，本文概要地说明了分子运动论、理想气体模型和统计的初步观点，对压强和温度的微观实质作了简单的分析，并提出几个在讨论时应注意的问题．     

等离子体电子压强的Hartree-Fock-Slater自洽场计算

在对传统平均原子模型(AAM1)作动态自由电子判据改进的基础上，在中心场近似下使用了带边界条件的正能态波函数，提高电子压强的计算精度，使得电子压强满足常态物理条件.作为算例，计算了Fe，Ni，Pb，Am的电子压强. 关键词： 自治场原子结构 电子压强     

对液体中压强与深度关系演示实验的辨析

对液体中压强与深度关系演示实验的辨析孙维忠（甘肃省天水市一中）通常采用如图１所示的装置来演示探索“静止液体中压强随深度的增加而增大”的规律．本文对这个实验的不足之处做出较为详尽的分析并提出改进意见．图１图２一、定性分析１．对问题的前提认识不清．错误地...     

Fe的结构与物性及其压力效应的第一性原理计算

采用基于密度泛函理论的平面波赝势方法，计算了Fe的几种不同晶体结构的总能量曲线，对HCP结构下晶体结构参数c/a随压强的变化关系做计算分析. 能量计算精度取为0.01 eV/atom. 计算得出： 1) 零温下Fe从bcc到hcp结构的相变压强约为15 GPa，与实验结果相一致； 2) 压强的升高会导致Fe的磁矩减小，最终破坏Fe的磁性； 3) 压强升高引起hcp晶体结构参数c/a缓慢增大，而在地核压强(135—360 GPa)范围内，c/a取常量约1.59能够满足计算精度的要求. 关键词： 第一性原理计算 压力效应 Fe的结构与物性     

F－L模型的状态方程与退禁闭相变图象

用温度场论方法计算了Ｆ－Ｌ模型在有限温度和密度下的状态方程，分析了压强对净重子数密度的等温线．结果表明，在平均场近似下，Ｆ－Ｌ模型所给出的退禁闭相变为一级相变．     

也谈平板电容器内液体的附加压力：与严仲强同志商榷

本文通过张力计算，指出严文把束缚电荷的作 用排除在外而得出的附加压强是不正确的，因而关系 式 Ｆ＝Ｆ０—Ｆ＇也是不正确的．     

气体动理论中压强公式的两种证明方法

本文基于力学规律和统计方法,从两种角度分析并计算了理想气体在器壁处产生的压强公式.确定微观量和宏观量之间的内在关系.     

LiH的热力学性质及分子内部运动对体系热力学性质的影响

利用基于密度泛函理论的第一性原理平面波超软赝势方法,计算了LiH在零温零压下的晶格常数、体弹模量,计算结果与实验值和其他理论计算值符合得较好.通过准谐德拜模型计算了LiH在压强为0-80GPa、温度为0-2000K范围内,体积膨胀率、热涨系数、德拜温度及定容热容随压强和温度的变化关系.最后,以代数方法（AM）和势能变分法(PVM)为基础,运用统计热力学理论计算了LiH分子内部运动对体系热力学性质的影响.     

高压下BaHfO3电子结构与光学性质的第一性原理研究

从第一性原理出发,在局域密度近似下,采用基于密度泛函理论的平面波超软赝势计算方法系统地研究了高压对BaHfO3电子结构与光学性质的影响．能带结构分析表明：无压强和施加正压强作用时,BaHfO3为直接带隙绝缘体,而施加负压强时,BaHfO3则转变为间接带隙半导体;BaHfO3的带隙随压强增加而减小,且具有明显的非线性关系．对光学性质的分析发现：施加正压强后,光学吸收带边产生蓝移;负压强作用时介电函数虚部尖峰减少,光学吸收带边产生红移;施加压强后BaHfO3的静态介电常数和静态折射率均增大．上述研究表明施加高压有效调制了BaHfO3的电子结构和光学性质,计算结果为BaHfO3光电材料的设计与应用提供了理论依据．