共查询到20条相似文献,搜索用时 31 毫秒
1.
本文系统地研究了Pr掺杂在Y位对YBa2Cu3O7-δ超导体内耗的影响,随Pr对Y的掺杂量增加,110K内耗峰逐渐减小,而87K附近的内耗峰基本不变,因Pr的掺入主要引起电子结构的变化,110K附近内耗峰应的电子结构有关,而和YBa2Cu3O7-δ的附近的90超导转变无直接的联系。 相似文献
2.
测量了Bi2Sr2Ca1-xYxCu2O8单晶样品ab平面内电阻率ρab和多晶样品电阻率ρ.热电势S随温度T的变化关系(单晶:x的范围从0到0.15;多晶:x的范围从0到0.4).在单晶和多晶样品中,都系统地观察到类似于YBa2Cu4O8,YBa2Cu3O7-y体系中由于自旋能隙出现而引起的输运性质反常现象.详细地讨论了上述实验结果,并与角分辨率光电子能谱实验(ARPES),电子拉曼实验结果进行比较,得出Bi2212相欠掺杂区域的电子相图. 相似文献
3.
本介绍我们对高温超导/铁磁多层膜样品的初步研究结果。利用准分子脉冲激光淀积方法制备了由高温超导YBa2Cu3O7薄膜与铁磁巨磁电阻材料Pr.7Sr.3MnO3薄膜组成的三夹层型和台阶边缘结型多层膜样品。对YBa2Cu3O7/Pr.7Sr.3MnO3多层膜样品输运性质测量表明样品中存在超导转变及铁磁相变。对两种多层膜样品的电阻随温度变化测量曲线进行了讨论。 相似文献
4.
在100 ~300K温度范围内测量了Hg1212 相块材和薄膜样品的正常态的1/f 噪声,结果显示高质量薄膜的噪声水平为104 量级,已和YBCO 外延膜及单晶相近.还测量了PrBa2Cu3O7 - δ(PrBCO) 微桥样品1/f 噪声的尺寸依赖性,发现在ab 面上,存在着与涨落相关的特征尺度,约为102μm 的量级.样品宽度降到该尺寸以下时,噪声水平急剧下降.在两个体系中,实验结果均和DuttaHorn 热激活模型进行了比较. 相似文献
5.
本报道了陶瓷和薄膜PrBa2Cu3O7材料的红外和远红外反射谱,从陶恣和薄膜样品的声子谱的比较中萃取PrBa2Cu3O7材料沿着c轴振动的Blu模分别位于110,158,194,202,395,580cm^-1,PrBa2Cu3)7和YBC3O7-δ有类似的晶体结构,分析和比较这两种材料的声子谱,尤其是沿着c轴振动的Blu模,我们认为Pr的Blu模位于194cm^-1,并由此而建议从红外测试结果 相似文献
6.
7.
激光分子束外延制备的BaTiO3及c取向YBa2Cu3O7-δ薄膜的生长模式 总被引:1,自引:0,他引:1
用反射式高能电子衍射(RHEED) 和原子力显微镜(AFM) 研究激光分子束制备的铁电BaTiO3 和高Tc 超导c 取向Y1Ba2Cu3O7 薄膜的生长模式,BTO 铁电薄膜是原子级平整的层状生长模式;c 取向YBCO 超导薄膜是SK生长模式 当薄膜厚度小于5 个原胞时,层状生长,然后是台阶岛状生长.处理SrTiO3 基片表面可以改变c 取向YBCO薄膜的生长模式 相似文献
8.
利用紫外脉冲激光源淀积生长氧化物薄膜的技术,我们在SiTiO3衬底上成功地外延生长了超薄超导YBa0.2Cu3O7薄膜样品.样品YBa0.2Cu3O7层厚度分别为2.4nm至10.8nm(二至九个原胞).四端引线电阻法测量了样品的电阻温度关系和超导转变.超导零电阻温度分别为16K至81K.超薄超导薄膜样品显示当YBa0.2Cu3O7层厚度达到和超过四个原胞层厚(9.6nm)时,厚度变化对样品超导零电阻转变的影响并不十分明显.实验观察到YBa0.2Cu3O7层厚度对样品超导零电阻温度和超导起始转变影响不同.这说明样品中的缺陷对样品性能有着不容忽视的影响.超薄YBa0.2Cu3O7超导薄膜样品的成功制备为进一步的研究提供了有利条件. 相似文献
9.
用SQUID磁强计测得了Y0.8Pr0.2Ba2Cu3O7-δ单晶在外场平行于c轴条件下的磁化强度随温度的变化。在超导转变下,除了磁化强度是可逆的以外,由于磁通涨落而导致的磁化强度交叉发生在超导转变温度以下约2K处。利用Hao-Clem模型拟合可逆磁化强度得到了热力学临界场Hc(T)和金兹堡-朗道参数k。其它超导参数由Hc(T)和k推得,比较YBa2Cu3O7-δ的热力学参数,讨论了Pr离子的效应 相似文献
10.
测量了c轴高度定向的YBa2Cu3O7-δ高Tc超导薄膜经300~750℃退火后的红外反射光谱和不同掺Zn量的YBa2Cu3-xZnxO7-δ块状材料的红外吸收光谱。根据这些光谱中Cu-O吸收峰的变化,证实了在YBa2Cu3O7-δ体系的红外光谱中,630cm^-1、590cm^-1、和550cm^-1三个吸收峰分别对应的Cu-O伸缩振动膜,以及与氧缺位的关系。并讨论了二维电子气屏蔽对吸收峰的影响 相似文献
11.
同样经过空气中900℃至室温淬火,纯YBa2CU3O7-x(YBCO)不超导,而适量掺WO3的YBCO却可在88K以上显示超导电性,更为奇妙的是,W并没有进入YBCO晶格.为弄清后者超导电性恢复的原因,本文对经过以上条件淬火的纯YBCO及掺3wt%WO3的试样进行了一系列研究,并对比研究了相同条件下烧结但在氧气氛中慢冷却的样品.所有结果均表明,淬火过程中掺杂样品冷却较慢很可能是使之恢复超导电性的主要原因.本工作的重要意义在于从非稳态导热的角度探讨了适当掺杂的淬火YBCO超导电性恢复的原因,并可能对改进相应材料超导薄膜的制备工艺有所启迪. 相似文献
12.
本提出PrBa2Cu3O7中的Pr-O键长的缩短是由于Pr-O键含有明显的共价成份,中阐述了这种共价性作用的性质和原因。讨论了这种化学键对PrBa2Cu3O7电子结构的影响,这性解释了PrBa2Cu3O6+x中复杂的反铁磁有序。 相似文献
13.
用X-射线粉末衍射、交流磁化率和差分比热研究了Bi1.7Pb0.3Sr2Ca2Cu3Oy的氟掺杂效应。在Bi2223样品中氟替代后产生的是体超导而不是丝状超导。由于氟掺杂,样品的超导转变温度升高而晶格参量c减小。比热反常的幅度没有因氟掺杂而减小,说明氟没有占据Cu-O2面中氧的位置。它们可能占据Cu-O2面之间的其它原子层的位置,这样,会改善Cu-O2面间的藕合进而提高Tc和保持比热反常幅度。 相似文献
14.
在80K-400K的温区内测量了Y1-xrxBa2CU3O7-δ体系 电子寿命的温度依赖关系,YBa2Cu3O7-δ样品,正电子平均寿命具有明显的温度依赖性;随着Pr的掺入,温度依赖性 ,以致于PrBa2Cu3O7-δ体系的正电子平均寿命不再随温度变化,正电子寿命的温度依赖性可用正电子浅捕获理论加以解释,并由实验数据拟合得出了浅捕获中心的正电子束缚能,文中还讨论了该体系中正电子清捕获中心所对应的缺 相似文献
15.
16.
YBa2Cu3Oy多晶样品正交Ⅱ区域内的差分比热,样品的氧含量分别为y=6.73,6.66,6.65和6.57。比热反常峰值和峰所对应的温度均随氧含量的降低而降低。对于YBa2Cu3O6.57样品,其比热反常幅度虽小但仍可分辨出来,说明体超导仍存在于该组份(60K超导体)。实验结果表明,Cu-O链层的氧有序是与90K体超导和60K体超导相关的。Cu-O2面的完整对保持体超导至关重要。 相似文献
17.
本文采用Raman光谱分析方法对名义组分为YBaxCu3O7-y(x=2.0,1.8,1.6,1.2,0.6)的系列样品的相组成和超导转变温度的关系进行了分析,结果表明:1)在制备Y(123)相材料过程中,Ba元素的含量对样品的成相有着重要影响,在高Ba含量的Y(123)相样品中,容易产生BaCuO2相杂质,在低Ba含量的样品中则容易产生Y(211)、(Y2BaCuO5)相杂质,而Ba含量适当低于 相似文献
18.
19.
本文系统地分析了在Y1-xAlxBa2Cu3Oy(x=0~0.7)中用Al替代Y的替代效应.我们发现当x<0.4时,Al主要替代在Y位,引起结构畸变,从而导致氧含量的减少和O-T相变,转变温度随Al含量增加而下降.当掺杂量大于0.4,Al开始占据Cu(1)和Cu(2)位,样品变为四方结构,Tc迅速下降.XPS分析表明,Al的位置依赖于掺杂量,随掺杂浓度的增加Al依次替代Y,Cu(1),Cu(2).同时我们观察到Tc和CuO2平面间相互作用的正比关系. 相似文献