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1.
基于严格求解Dirac方程,全面研究了双视界面黑洞内、外视界附近的量子热效应,特别是考虑到黑洞内视界的Hawking吸收后,成功的给出了荷电黑洞的普郎克绝对熵。 相似文献
2.
广义球对称带电蒸发黑洞的普朗克绝对熵 总被引：1，自引：1，他引：0
利用Dirac方程研究黑洞内视界附近旋量粒子的Hawlking吸收,重新定义黑洞的熵,给出了广义球对称带电蒸发黑洞的普朗克绝对熵。 相似文献
3.
本文分别从ｙｏｒｋ定义的事件视界方程出发,讨论了匀加速直线运动的动态黑洞的事件视界和它的Ｒｉｎｄｌｅｒ视界相接触时的行为。接触点处,二视界的Ｈａｗｋｉｎｇ温度降为零度;而在黑洞视界的另一相反极点处,Ｈａｗｋｉｎｇ温度将迅速升高形成高温喷流。 相似文献
4.
利用膜模型技术，研究静态球对称荷电黑洞Dirac场的Planck绝对熵．结果表明静态球对称荷电黑洞的Planck绝对熵与内、外视界面积的代数和成正比． 相似文献
5.
给出了变加速直线运动带电黑洞的ＨＭ效应和事件视界以及相应的温度．发现带电黑洞的Ｈａｗｋｉｎｇ温度不仅依赖于时间,而且依赖于极角．利用Ｙｏｒｋ的方法讨论事件视界和Ｋｌｅｉｎ－Ｇｏｒｄｏｎ方程,结果得到进一步约化,物理意义也更为明显． 相似文献
6.
用Ｙｏｒｋ建议的方法给出了匀加速动态黑洞的事件视黑的Ｒｉｎｄｌｅｒ视界,讨论了黑洞的事件视界与Ｒｉｎｄｌｅｒ视界接触时的情况。２个视界接触点的温度降到零,而在黑洞的相反极点,Ｈａｗｋｉｎｇ温度迅速上升。 相似文献
7.
利用膜模型技术 ,研究静态球对称荷电黑洞Dirac场的Planck绝对熵 .结果表明静态球对称荷电黑洞的Planck绝对熵与内、外视界面积的代数和成正比 . 相似文献
8.
李洪奇 《聊城大学学报(自然科学版)》2003,16(4):18-20,66
采用滞后Eddington坐标,通过求解Dirac方程研究了黑洞内视界附近旋量粒子的热性质,结果表明,存在有来自空腔射入内视界的辐射。 相似文献
9.
用新的方法研究了球对称动态黑洞的热效应 .从Dirac四分量方程出发 ,经广义Tortoise坐标变换 ,直接导出黑洞的事件视界面方程及温度函数 ,并最终获得了Dirac粒子的热谱公式 . 相似文献
10.
本文分别从ｙｏｒｋ定义的事件视方程出发,讨论了匀加速直线运动的动态黑洞的事件视界和它的Ｒｉｎｄｌｅｒ视界相接触时的行为。 相似文献
11.
视界邻域的几何与黑洞熵 总被引：10，自引：7，他引：3
视界领域的时空具有类似Ｒｉｎｄｌｅｒ度规的几何结构,从这个背景下的场方程出发,利用ｂｒｉｃｋ－ｗａｌｌ方法分别计算了标量场和Ｄｉｒａｃ场的熵,很自然地得到熵与面只与正比的结果,这一结果适用于一大类黑洞,还讨论了极端黑洞熵,指出拓扑熵只有经典意义而不是量子的观点。 相似文献
12.
由零曲面方程得到变加速直线运动带电黑洞的视界。从Klein-Gordon方程出发,利用薄膜brick-wall模型,给出了变加速直线运动带电黑洞的熵,得到的熵正好是视界面积的1／4。 相似文献
14.
Vaidya黑洞的熵 总被引：1，自引：0，他引：1
把广义不确定关系引入黑洞熵的计算,采用WKB近似方法,对Vaidya黑洞视界面上的标量场的熵进行了直接计算,得到了熵与视界面积成正比的结论;与brick-wall模型不同的是,我们得到的结果是有限的,无需任何截断． 相似文献
15.
黑洞熵公式的简单推导 总被引：4，自引：3，他引：1
16.
带有电荷、磁荷的一类任意加速黑洞的熵 总被引：1，自引：0，他引：1
对带有电荷、磁荷的任意加速黑洞,得到它的局部视界面方程. 由于这种黑洞是动态和非轴对称的,它的熵很难计算.引进一个新的坐标系,使得其中的00在视界面上正好是零.在此新坐标系下利用膜模型计算了该黑洞的熵. 计算结果表明:和稳态黑洞一样,动态黑洞的熵也是正比于它的视界面积. 相似文献
17.
讨论了带有色荷黑洞产生霍金辐射的量子隧穿过程,得到了令人满意的结果,支持了Parikh的理论.霍金辐射不再是精确热谱,量子力学的么正性仍然可能得到满足,与已有结论完全符合. 相似文献