CO分子的A^1Π（v=1）对d^3△（v=5）态的微扰研究

CO谱带的微扰给谱线的标识和分析带来挑战.这里针对CO A1Ⅱ(v=1)对d3△(v=5)态的徵扰,首先采用有效哈密顿矩阵的方法重新分析了d3△-a3Ⅱ(5,0)带高精度的涉及d3△2和d3△3的振转光谱数据,发现A1Ⅱ的微扰可忽略不计.进一步理论计算了由A1Ⅱ的微扰产生的d3△的△1,△2和△3的转动能级移动扣d3△-a3Ⅱ(5,0)光谱强度的变化.发现△1的能级移动最大,最大可达4 cm-1,这个能级移动随J值的增大而减小;对△2和△3的影响在J小时可忽略不计.光谱强度的改变有类似的变化趋势,涉及到△1的d3△1-a3Ⅱ光谱强度减小量最大可达20%,随J的增大,此减小量变小;对涉及△2和△3的光谱强度此微扰可忽略不计,从而给出了上面实验数据分析中不考虑微扰的原因.     

TR4终端高性能探测器系统

描述了兰州中能重离子加速器TR4终端装备的高性能探测器系统的结构性能.各类探测器都达到了很好的性能指标.Si多叠层望远镜,Z/△Z～50,△E/E～0.3%.IC+PSD+SPD+CsI(T1)对数密度望远镜,Z/△Z～44.5,△x～1.7mm.棉球面反射镜结构开始时间探测器装置,△t～140Ps.重离子飞行时间谱仪,A/△A～86,Z/△Z～48,△E/E～0.78%,△t～286ps.9单元和36单元CsI(T1)轻粒子小角度关联探测器阵列,Si+CsI(T1)轻粒子望远镜也达到了很好的性能指标.简述了小角度关联等实验结果.     

随机符合法则g

在自由落体法测量重力加速度g中,需要测量物理下落过程中三点之间的距离△　s1和　s2,以及物体下落通过这三点所经历的时间间隔△　t1和　△t2 计算重力加速度g的公式为式中　△s1=s2-s1,　△s2=s3-s2;　△t1=t2-ti,　△t2=t3- t2. 　△t1和　△t2可通过对标准振荡频率计数,并经频率/时间变换求得,而距离　△s1和s2可用激光相干涉测量.问题在于如何选择物体下落过程中的三个参考点.若以计时脉冲为准来定这三点,则最大测距误差可达±λ/2;若以相干波脉冲为准来定这三点,则最大测时误差可达±1/f.当然,也可以对尾数部分加以修正,但是设备复杂,…     

核物质中△(1 232)粒子的介质效应

利用手征有效场论, 通过对核物质中核子传播子的修正, 研究了核物质中的△(1 232)粒子的有效质量和衰变宽度。 发现△(1 232)粒子的有效质量随核物质密度的增加而减小, 而衰变宽度随核物质密度的增加而增加; △(1 232)粒子衰变宽度的变化主要取决于核子有效质量以及△(1 232)粒子有效质量的变化。 Based on the chiral effective field theory (CHEFT), we study the effective mass and decay width of △(1 232) in the nuclear matter with the modified nucleon propagator. We find that the effective mass of △(1 232) decreases, while the decay width of △(1 232) increases with increasing the density of nuclear matter. And the decay width of △(1 232) mainly depends on the effective masses of nucleon and △(1 232)     

E=△φ/△t定量教学演示实验的研究

长期以来,在高中物理教学中,一直缺乏"法拉第电磁感应定律"实验的定量演示,[1]一文设计了一个"动生电"的定量实验.本文利用计算机辅助物理实验系统定量演示了"感生电"的E=△φ/△t的教学实验.     

用功能观点分析带电体的运动

带电体在电场中运动,用功能的观点来解,会使问题简捷明了.根据题目的具体情况常用动能定理和能量守恒定律.能量守恒常可用以下形式表达. (1)E初=E末;(2)△E增=△E减;(3)△E增+△E减=0.下面通过例题来说明其应用.例1:如图1,一个质量为m,带电量为     

改进的红外辐射-量热法测量O2(1△)绝对浓度

对应用于单重态氧发生器 (SOG)O2 (1 △ )绝对浓度测量的红外辐射 量热法从理论和实验两方面进行了改进 ,修正了过去忽略O2 (1 △ )温度变化所造成的系统误差 .此外 ,还详细介绍了在短时间工作的SOG上进行O2 (1△ )绝对浓度测量所必须的自动平衡电桥装置 ,并通过氧气热容的测量检验了它的可靠性 .最后的误差分析表明 ,O2 (1 △ )绝对浓度的相对误差为± 16% ,误差主要来源于光度池红外信号、压力和温度的测量 .     

奇质量超形变带中的△I=1颤动

系统分析了A～190区超形变带的△I=1颤动,发现在大多数奇质量超形变核的signature伙伴带中存在△I=1颤动,并根据通常的集体模型作了解释.     

用脉冲半导体激光观察铷原子基态塞曼能级的相干共振

用半导体激光脉冲序列泵浦汽泡铷原子,观察其基态能级的△m=1和△m=2的塞曼(Zeeman)相干.利用直接调制激光二极管注入电流的增益开关技术,在波长780nm处产生约200ps的激光脉冲.对△m=1,用偏振光谱学方法检测;而对△m=2,则直接使用前向散射光谱学方法检测.     

花生壳吸附水中苯酚的热力学与动力学研究

利用废弃的花生壳对水中苯酚进行吸附试验,考察了吸附的最佳条件、吸附热力学和动力学特征.采用Langmuir和Freundlich等温线对平衡数据进行了线性拟合,结果表明,花生壳对苯酚的吸附平衡符合Freundlich等温方程.在298K下,吸附焓变△H=-5.12kJ ·moL^-1,自由能变△G=-4.41 kJ·moL^-1,熵变△S=-2.38J·mo1-1·K-1.表明：该吸附过程为自发进行的放热过程,其动力学行为更好的符合Lagergren准二级动力学模型.     

Ⅲ-Ⅴ族化合物半导体合金组分的电解液电场调制反射(EER)光谱测量

观察了一系列Ⅲ-Ⅴ族化合物半导体合金GaAs1-xPx和AlxGa1-xAs样品的电解液电场调制反射光谱(EER)与合金组分参数X的关系.在临界点能量及其相关的自旋“轨道分裂Eg0,△0,Eg1,△1的计算中,采用了”三点调整法”.按照文献给出的公式,从Eg0的值求得所有GaAs1-xPx样品的组分.由此,通过最佳拟合法碍到[Eg0+△0](x)、Eg1(x)、(Eg1+△1)(x)的经验公式均为抛物线型的.在GaP(X=1)的情形中,明确地测得△1的值约为0.19eV,这与△1:△0比值的“2/3规则”有显著的偏离.本文还说明了,对半导体合金组分的光电压法测定中常用的线性型Eg0(x)假设,有必要进行二次项修正.     

Cl+HN3产生NCl(a1△)和NCl(b1∑)的实验研究

对利用微波放电直接解离Cl2生成Cl,Cl与HN3反应生成NCl(a1△)和NCl(b1∑)的过程进行了实验研究.得到了较强的NCl(a1△)和NCl(b1∑)自发辐射光谱,考察了Cl2流量和He/Cl2配比对NCl(a1△)和NCl(b1∑)生成的影响.发现对于一定的He流量,Cl 2流量对NCl(a1△)和NCl(b1∑)生成的影响存在一最佳范围,而最佳He/Cl 2配比不是一定值,而是随He流量升高而变大,在实验所考察的He流量范围(5～40 L/mm)内,最佳He/Cl 2配比在30:1～100:1之间.     

异氰酸分子NH(a~1△)+CO(X~1∑~+)通道在193 nm的离子成像光解动力学研究（英文）

利用时间切片离子速度成像技术在193 nm研究了异氰酸分子(HNCO)的光解动力学.NH(α~1△)产物通过共振增强多光子电离的方法进行了探测.对NH(α~1△)产物的振动基态和激发态(v=0和1)进行了影像探测.从NH(α~1△)的影像可以发现对于大部分的~1NH(v|j)产物,CO的振动分布是反转的.各向异性的角分布表明N-C键的断裂是个快速的解离过程.CO(v)的转动分布展现了明显的双峰现象,这一双峰现象应为HNCO经S_1电子态的两种解离途径所致.     

声音的响度辨别阈与信号时程的关系

本工作用两种方法研究了声音的响度辨别阈(△I/I)与信号时程(t)的关系.用信号比较法测得的△I/I不受t的长短的影响,即△I/I=K.用拍感受法测得的结果却有所不同:当t短于极限时间T时,△I/I与t的平方根成反比,即△I/I=K'(T/t)~(1/2);当t长于T时,△I/I趋于恒定,即△I/I=K';T约为150毫秒.用拍感受法测得的响度辨别阈与信号时程的关系,和以前测得的音调辨别阈与信号时程的关系十分相象.     

一维无限深势阱中粒子的位置-动量不确定关系:基于计算的讨论

不确定性原理是一个长期被误解和滥用了的概念.文章计算了一维无限深势阱中粒子的位置和动量的不确定度△x和△p,指出它们遵守不确定性关系△x.△p■/2的一般性结论,但△x和△p总是同向变化的.所谓"此一量不确定度越大,彼一量不确定度越小"式的表述是没有根据的.类似地,△t和△E(注意,△意义已变)的同向变化也早在实验上被观察到.     

核力夸克模型中N△道耦合效应的研究

在核力的夸克-SU(3)手征场耦合模型基础上研究了N△道耦合效应对NN散射相移的影响. 结果表明N△的5D0分波与NN道的1S0分波间的耦合效应较大,NN的D､F分波与N△道之间的耦合效应较小.     

G.657光纤的制备及其性能

G.657光纤具有优异的弯曲损耗不敏感性能.被认为是诸如光纤到户(FTTH)等局域网和接入网系统的首选产品,因此,该光纤的研究倍受重视.提出了一种采用全合成工艺制造G.657光纤的方法,详细探讨丫芯层和第一包层区的厚度(a,b)及其折射率差(△1、△2)与光纤性能之间的关系.研究表明,当α的取值在3.5～4.0 μm之间,b的取值在0.5～1.9μm之间,△1的取值在0.0034～0.0045之间,△2的取值在-0.0006～0之间时,可制得满足ITU.T G.657.A标准的光纤;当α的取值在2.8～3.2μm之间,b的取值在0.8～2.1 μm之间,△1的取值在0.0058～0.0072之间,△2的取值在-0.0016～-0.0008之间,可制得满足ITU.T G.657.B标准的光纤.且该光纤在结构上相对简单,无特殊设计的沟、槽、孔,因此制作工艺相对容易、稳定,易于推广和应用.     

O2（^1△g）二聚物激光振荡研究

从理论上估算了O_2 (~1△_g)二聚物激光输出功率,在实验中以微波(2.450GHz)激励高纯氧产生0_2(~1△_g)二聚物,采用平凹稳定谐振腔,首次在波长6561nm处实现了O_2(~1△_g)二聚物的激光振荡,当充入氧气压强为133.3pa,微波激励功率为600W时,激光输出功率可达100μW,此结果在数量级上与理论估算相同.另外还测得激光束散角约37.3mrad.     

循环流动的高功率放电激励连续波CO_2激光器

放电激励、高速循环流动的对流冷却连续波CO2激光器,其输出功率已达1千瓦/米以上,远远超越了气体不流动的扩散冷却激光器70瓦/米的限制.这主要是气体流动的结果.本文分析气体流动的作用并对这类激光器的现状作一概述. 一、气体高速流动的作用 气体高速流动的作用可归纳为下列四个方面.1.使气体冷却 设放电区域垂直气流方向的截面为A,在气流方向上的宽度为△x,因放电造成△x两个端面上的气体温升为△T,放电输入功率为PE,激光器效率为η,则有其中Cp是气体的定压比热,ρ是气体密度,u是流速,v=A△x是放电区体积.从(1)式得 凸T一WAillL.(2) …     

KZnF3:Fe3+体系局域晶体结构的理论研究

本文采用对角化三角场中d5组态完全能量矩阵的方法,研究了KZnF3Fe3+体系的局域晶体结构和EPR参量之间的关系.在分析中我们引入了双层配位模型,即配位体包括Fe3+离子最近邻的6个F-离子和次近邻的8个K+离子.计算表明KZnF3Fe3+的局域结构畸变源于一个K+离子沿C3轴方向(即[111]方向)向Fe3+离子的移动,从而诱导F-离子的位移,使得Fe3+-F-键与C3轴夹角发生变化.通过计算EPR的低对称参量D和(a-F),我们分别得出室温(T=300K)时的畸变角为△θ1=2.58°,△θ2=-1.4°和低温(T7=77 K)时畸变角为△θ1=2.85°,△θ2=-1.40计算结果与实验观察值△θ1=2.8±0.3°,△θ2=-1.1±0.3°相符合.