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两等量点电荷连线的中点的场强为零,中垂线上无限远处的场强也为零,中垂线上其他点的场强不为零且是连续变化的,所以,中垂线上有个场强最大值的点. 相似文献
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利用多种方法推导了均匀带电的圆环线、圆环面和圆形面在轴线上一点的场强公式,探究了场强取最大值的条件以及场强的变化规律是否具有相似性。 相似文献
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场强积分是计算带电体场强分布的基本方法,通用教材上介绍了简单形状带电体(如均匀带电直线、圆环及圆面)场强的计算.但对于一般对称性的带电体情形并未提及.本文拟给出正多边形框及正多边形面轴线上的场强分布,并讨论了若干极限情形。取得了预期的结果. 相似文献
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采用交换式以太网技术设计GSM-R场强测试系统,以完成测试列车运行时速大于250公里时铁路沿线GSM-R场强分布情况,包括场强数据的采集、实时曲线显示、数据回放显示及后期分析;介绍了Truetime仿真工具箱的使用,包括Truetime内核模块、网络模块、ttSendMsg模块、ttGetMsg模块等,对GSM-R场强测试网络设计了一个模型来模拟GSM-R场强数据的传输,使用Tru-etime工具箱模拟分析了网络类型、数据传输速率、交换机缓存容量和网络丢包率对数据传输的影响,结果表明使用交换式以太网技术设计系统可以满足高速列车GSM-R场强测试的要求。 相似文献
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本文引入Mollenstedt双棱镜对电子波的传递函数,由Kirchhoff积分定理,推导出经双棱镜后电子波在观察平面上的场强分布。对平面波和球面波入射的情况,给出了场强分布的解析表达式,最后给出衍射场强分布的一些数值结果,讨论了场强分布与实验参量的关系。 相似文献
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1 引言 工科物理中,求静电场场强通常有三种方法:场强叠加原理;高斯定理;利用场强与电势梯度关系.对电荷分布具有对称性特点的静电场,高斯定理是解决这类问题的首选.但是,其中有很多问题用叠加原理也不复杂.现举两个例子. 相似文献
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采用水介质同轴电极实验装置,开展了μs级充电加压水介质击穿实验研究,并对实验结果进行了分析和讨论,结果表明:在水介质正电极击穿类型的实验中,常压下水介质击穿场强与Martin公式吻合。加压水介质击穿场强随静压的增加而增加,其场强增幅与Mirza定性理论场强增幅的相对差别在5%以内。根据实验结果推导出了更为准确的水介质击穿场强随静压变化的关系式。对水介质加压,将压缩电极表面气泡,减少气泡数目,从而可以提高水介质耐高电压击穿能力。 相似文献
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《物理通报》2010年第9期《两等量同号点电荷中垂线上场强的极大点》一文,通过逼近法找出了场强极大点.笔者认为虽然实践中可操作,但理论上不精确,而且不能反映场强变化的单调性.本文对几种电场的场强的极值点和单调性的判断进行了完整的数学推导,并用几何画板作图研究场强随空间位置的变化,使人们对单调性有直观感受. 相似文献
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针对一般建筑物内空间电场强度时域变化特点,采用时域有限差分方法,数值模拟单极性高斯脉冲、双极性微分高斯脉冲以及窄带调制方波脉冲平面波在建筑物内传播、反射及透射过程;并对比分析不同脉冲参数对空间场强最大值及分布的影响。在一定脉冲宽度的微分高斯脉冲激励下,建筑物空间内最大场强变化范围值较高,为3.0~5.5 dB,其空间场强增强分布区域较大,并随脉宽增加而减小,但脉冲的最小重复频率相对要求最高。相应脉宽的高斯脉冲造成空间最大场强及分布区域范围最小,而脉冲的最小重复频率所需最低。当载频为房间谐振频率的窄带脉冲入射下,空间最大场强变化范围值相对最高,空间场强增强区域总体趋势随脉冲载频频率单调增加。 相似文献
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基于电偶极子场强的矢量表达式,应用坐标系转换关系,推导出斜置电偶极子场强在笛卡尔坐标系、球面坐标系和柱面坐标系中的具体表达式。 相似文献
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由均匀平面电磁波在左右手媒质界面满足的切向边界条件出发,推导了电磁波由线性传统媒质入射到非线性左手媒质时波的传播特性。利用时间延迟的方法,给出全反射情况下媒质界面非线性Goos-Hänchen位移表达式。分析了非线性左手媒质界面的侧向位移随入射角及入射波电场强度的变化关系,发现入射波场强对传输特性起决定作用:当入射波电场小于临界场强时,调节入射场强可以控制相应的侧向位移;当入射波电场大于临界场强时,不再满足全反射条件,部分入射波透射到非线性介质中。波导中加入非线性介质不仅可以调节侧向位移的大小,且可以实现对入射波场强的控制。 相似文献