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高斯定理本身没有非要孤立带电体不可的限制.将电场叠加原理应用于金属带电体系统时,必须注意到金属带电体在电场中的电荷重新分布.本文从理论上阐明用静电平衡时任一带电导体的分布电荷代入高斯定理计算的电场强度实际上已经是合电场,无须考虑其它带电体的电场的遗缺. 相似文献
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高斯定理本身没有非要孤立带电体不可的限制,将电场叠加原理应用于金属带电体系统时,必须注意到金属带电体在电场中的电荷重新分布。本文从理论上阐明用静电平衡时任一带电导体的分布电荷代入高斯定理计算的电场强度实际上已经是合电场,无须考虑其它带电体的电场的遗缺。 相似文献
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1. 问题的提出
现行大学物理教材(吴百诗,《大学物理基础》;张三慧,《大学物理基础学》,以下均简称教材)在证明“静电场中电场力做功与路径无关”的结论时,思路是从库仑定律和叠加原理出发来证明电场力做功与路径无关,即先证明点电荷产生的电场中电场力对试验电荷做功(以下简称电场力做功)与路径无关,然后再证明任意带电体产生的电场中电场力做功与路径无关。在证明任意带电体产生的电场中电场力做功与路径无关时,教材认为任意带电体可分割为无数多个电荷元,每个电荷元可看成点电荷,根据叠加原理和点电荷产生的电场中电场力做功与路径无关的结论,任意带电体产生的电场中电场力做功与路径无关。这种推导方法的言下之意是,每个电荷元产生的场强dE 均可表达为1/(r2)的函数,而点电荷的电场中电场力做功与路径无关的结论通过简单的数学推导可以证明,因此,任意带电体的电场亦有此结论。 相似文献
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带电体在电场中运动,用功能的观点来解,会使问题简捷明了.根据题目的具体情况常用动能定理和能量守恒定律.能量守恒常可用以下形式表达. (1)E初=E末;(2)△E增=△E减;(3)△E增+△E减=0.下面通过例题来说明其应用.例1:如图1,一个质量为m,带电量为 相似文献
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一、缘起 在普通物理教学中,可以在狭义相对论的基础上,通过运动电荷之间的相互作用,从理论上引入磁场概念,目前见到这样做的教科书,一本是A.P.French的“SpecialRelativity(狭义相对论)”(1968)。它根据下述基本事实:静止的源电荷对另一电荷 (不管它以多大速度运动)的作用力都由库仑定律给出,并利用了狭义相对论坐标变换关系。它导出运动的源电荷对另一运动电荷的作用力,除了电场E的作用外,还有一种力可归之于另一种场,叫磁场。该磁场B可根据下述定义由电场E给出式中v是运动源电荷的速度,该书还在此基础上讨论了直线电流的磁场分布。由… 相似文献
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场强积分是计算带电体场强分布的基本方法,通用教材上介绍了简单形状带电体(如均匀带电直线、圆环及圆面)场强的计算.但对于一般对称性的带电体情形并未提及.本文拟给出正多边形框及正多边形面轴线上的场强分布,并讨论了若干极限情形。取得了预期的结果. 相似文献
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考虑了加速电场的高次谐波的影响,解析地分析了电子在驻波腔内的运动过程,给出了电场分布,与数值模拟计算的电场分布比较吻合。讨论了高次谐波对电子束横向运动的影响,利用此解析解可选择高亮度注入器腔的最优电场分布。并得出射频驻波腔内电子束在β趋于1时射频场效应趋于零的结论。 相似文献
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“近场强远场弱”是静电场的普遍特点,宏观带电体的静电场是点电荷电场叠加的结果.本文以静电场中两个实际的电场强度问题为例,用相对数值比较了电荷分布对电场强度的贡献,阐述电场强度“近场强远场弱”的数值意义. 相似文献