皮秒激光瞬态受激喇曼散射的实验研究

本文采用对撞脉冲锁模Nd:YAG激光器输出10ps脉冲串,经KTP非线性晶体腔外倍频,泵浦喇曼介质为二甲亚砜(DMSO)液体.实验研究了不同透镜焦长、焦点位置及不同喇曼介质氏度对瞬态受激喇曼散射的影响,获得了能量转换效率分别为45.6%和10.5%的前、后向一阶斯托克斯-喇曼散射光,并对实验结果进行了讨论.     

高压氢激发态之间的受激喇曼散射

本文采用非稳腔输出的XeCl准分子激光,首次观察到高压氢高激发态之间的受激喇曼散射,并讨论了它们产生的条件.     

注入锁定准分子激光泵浦下氢受激喇曼散射的气压特性

本文研究了注入锁定氟化氪准分子激光泵浦下氢受激喇曼散射的特性。三阶斯托克斯光最大转换效率的氢气压力低于相应的二阶斯托克斯光最大转换效率的氢气压力。通过测量斯托克斯光的光场分布,讨论了上述现象产生的原因。     

双折射光纤受激喇曼散射的研究

本文详细地研究了双折射光纤的受激喇曼散射.观测到9级斯托克斯受激喇曼谱.文中讨论和测试了阈值和频移与泵浦光偏振方向间的关系;当泵浦光偏振方向与光纤椭圆核的长轴或短轴平行时的传输损耗.并根据测得的阈值在理论上计算了各级斯托克斯线的喇曼增益系数.     

强激光部分离化等离子体受激喇曼散射

在强激光重元素靶等离子体中，电子是不能完全剥离的，带有未离化束缚电子的原子的形状受强激光或超强激光与它的相互作用要发生变化，从而产生极化电流，势必影响强激光等离子体相互作用，随着激光聚变发展的要求，精密物理的需要，研究束缚电子对受激喇曼散射的影响很有必要。     

紫外激光离解四氯化钛产生的钛原子的受激喇曼散射

紫外激光(259—300nm)离解四氯化钛产生了大量钛原子,它们主要处于钛原子的基态a³F₂和亚稳态a³F_3,4上。通过近共振跃迁对处于a³F_2,3,4态上的钛原子进行泵浦,观测到一系列钛原子的受激喇曼散射和受激辐射,并对所有谱线进行了认证。钛原子的受激喇曼散射的脉宽和时间分辨谱表明,紫外激光离解四氯化钛产生钛原子的过程非常迅速,估计所需时间≤1ns。 关键词：     

金属蒸气受激喇曼散射的原子基态抽空效应

将受激Raman散射原子基态及终态粒子数变化的速率方程与聚焦的泵浦光束及喇曼光束功率变化的微分方程组联立并进行数值求解;研究了金属蒸气受激Raman散射过程中基态粒子数的抽空现象及其对Raman能量转换过程的影响。     

部分离化激光等离子体的受激喇曼散射不稳定性

由于部分离化激光等离子体中存在束缚电子，它可显著改变其参量不稳定性。本文分析了部分离化激光等离子体的受激喇曼散射的非线性色散关系，计算了钕玻璃倍频和三倍频激光受激喇曼散射的增长率，结果表明，前向受激喇曼散射显著增强，后向受激喇曼散射影响不大。     

鉴别CS2介质受激喇曼散射和受激布里渊散射阈值的微小差异的实…

本文提出一个测试ＣＳ２介质受激喇曼散射和受激布里渊散射阈值的微小差异的实验方法，并成功地获得阈值稍低的受激喇曼散射，而抑制了受激布里渊散射。     

H2的振动及转动受激喇曼散射研究

本文研究了不同泵浦光偏振态及氢气气压时,氢的振动及转动受激喇曼散射的竞争效应.在5atm的氢喇曼池中,以波长为532nm的椭偏激光为泵浦源,当椭圆的压缩系数为tg26°～tg32°时,获得了60多条Q(1)和S(1)混合谱线.并在低压氢及线偏或准线偏光泵浦条件下,观察到迄今尚未见报道的受激R(1)喇曼谱线.     

LDS751染料的受激喇曼散射

报道了用532nm激光抽运LDS751染料产生720—780nm可调谐染料激光输出的同时,观察到喇曼频移为102和45cm-1的反斯托克斯线,前者谱线较强,后者较弱.与这两条强线对应的斯托克斯线未能观察到.另外,还观察到喇曼频移为34cm-1的一级和二级斯托克斯线与反斯托克斯线 关键词： LDS751染料 受激喇曼散射 喇曼位移 斯托克斯线 反斯托克斯线     

光纤中稳态受激喇曼散射弧波研究

本文结出了描述光纤中受激喇曼散射过程的方程,通过对这些方程的讨论,得到了在稳态受激喇曼散射过程中可以存在弧波解的结论.这一理论可用于超短脉冲的产生.     

准分子激光束的喇曼整形

受激喇曼散射可以将紫外准分子激光辐射频移到特定的近紫外和可见光波长.采用喇曼整形技术还可以获得衍射极限发散角的斯托克斯输出.本文研究了注入光束质量对喇曼整形的影响,并求得不同氢压力下的喇曼增益系数和饱和参量.     

单纵模Nd:YAG激光泵浦H2气中的受激喇曼散射

用单纵模Nd:YAG激光(波长1.06μm,脉宽9ns,线宽0.003cm-1)泵浦氢气中的受激喇曼散射,产生很强的后向一级斯托克斯.当泵浦能量为120mJ,压力为1.5MPaH2时,后向和前向喇曼的光子转化效率分别为66%和15%,而在4MPa时两个数值分别为46%和39%.由于后向喇曼与前向喇曼和泵浦光的传播方向相反,二者的相互竞争产生了张弛振荡,使得后向和前向喇曼的时间波形都分裂为两个峰,后向喇曼的两个峰都被压窄到1ns,使峰值功率达到了泵浦光功率的二倍,这在前向喇曼是不可能的.而且后向喇曼的光束质量要大大优于泵浦光和前向喇曼的光束质量,在4MPaH2和脉冲重复频率为10Hz时,喇曼过程的放热使前向喇曼的光束质量变坏,但对后向喇曼的光束质量影响不大.计算表明,该实验条件下受激喇曼过程没有达到稳态,所有实验结果都可以而且只能用相关的瞬态受激喇曼理论解释.     

CBrCl3液芯光纤中的受激喇曼散射

以1.06μm调Q-锁模激光泵浦CBrCl_3液芯光纤,观察到11级受激喇曼散射,测量了各级受激喇曼散射的相对峰值功率及第9、10和11级的频谱.这种液芯光纤中的受激喇曼散射可作为获得2μm以上波段红外相干光的手段.     

光纤中的受激喇曼散射及泵浦脉冲和斯托克斯脉冲的分离

本文报道在单模光纤中的受激喇曼散射的实验结果,用条纹相机测量了泵浦脉冲和喇曼斯托克斯脉冲时间上的相对延迟;结果表明,受激喇曼散射的喇曼斯托克斯脉冲大约在距光纤输入端一个分离距离的位置上形成。     

用受激喇曼散射方法产生紫外皮秒激光探针测量

将波长1053nm、能量60～100mJ、脉冲宽度800ps的基频光,经二倍频、四倍频转换作为H2喇曼池的泵浦光,基于后向喇曼散射光的压缩原理,获得了波长296nm、能量约2mJ、脉冲宽度81ps的紫外超短脉冲激光,可用于ICF物理诊断实验。     

用受激喇曼散射方法产生紫外皮秒激光探针测量

 将波长1053nm、能量60～100mJ、脉冲宽度800ps的基频光,经二倍频、四倍频转换作为H₂喇曼池的泵浦光,基于后向喇曼散射光的压缩原理,获得了波长296nm、能量约2mJ、脉冲宽度81ps的紫外超短脉冲激光,可用于ICF物理诊断实验。     

氢和甲烷混合气体的受激喇曼散射

使用调Q Nd~(3+):YAG激光的二次谐波(532nm)作为泵浦源,探讨了氢和甲烷混合气体的受激喇曼散射效应。利用光学光谱分析仪(OSA)监测,在不同比例的混合气体中,观测到氢和甲烷各自的SRS谱线以及两种气体的联合谱线,[m,n,=0,|±1,±2,…];观察到斯托克斯和反斯托克斯的谱线频移。实验表明两种气体的混合使得氢和甲烷的受激喇曼散射过程发生了竞争和耦合。     

苯乙醇液芯光纤受激喇曼散射的红移和蓝移展宽

本文首次用调QYAG激光器的倍频光(λ=532.1nm)在苯乙醇液芯光纤中产生受激喇曼散射,观察到了4阶斯托克斯线和2阶反斯托克斯线.讨论了引起红移为主的斯托克斯线展宽的原因.