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采用单轴式声悬浮方法研究了黏度μ =0.94-75.65 mPa·s的甘油-水溶液液滴的扇谐振荡规律. 发现一定阶数的振荡模式存在一定的临界黏度μc, 只有当μ < μc时, 该阶扇谐振荡才能被激发. 实验测定了声场调制幅度η = 0.23 时, l =2-9 阶扇谐振荡的临界黏度, 发现ln μc与l近似呈线性递减关系. 采用参数共振理论分析了黏性液滴的扇谐振荡过程, 发现激发扇谐振荡的液滴赤道半径扰动阈值hc正比于液滴黏度μ, 并随l增大而增大, 因此扇谐振荡难以在高黏度和高阶模式下发生. 实验还发现, 各阶扇谐振荡的振幅和共振频率宽度随液滴黏度增大而减小, 黏度对液滴本征频率无明显影响. 相似文献
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采用轴对称多弛豫时间格子Boltzmann(LB)方法,研究了圆柱形封闭谐振腔中圆盘形样品的声悬浮过程.模拟结果表明,(001)模式下谐振腔的共振长度L=0.499λ,在谐振腔中心引入样品后共振漂移量δL≈-0.9,这与线性声学理论计算结果基本相符.声悬浮力的LB模拟过程包含了黏滞性效应和共振漂移效应,所获得的模拟结果与理论公式计算值在量值上一致,而且其在细节上更符合实验现象.此外,LB模拟还揭示出了声悬浮过程中的声压波形畸变、声流和声辐射压等非线性声学效应. 相似文献
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针对驻波声悬浮高温小球的轴向稳定性,建立了声-热-流-重力场耦合的物理模型,采用有限元方法计算了高温小球周围空间的不均匀温度场和声场,分析了驻波声场中直径2 mm的氮化硅小球在300~2000 K温度区间的轴向悬浮稳定性,并通过常温下声悬浮实验验证了仿真模型的准确性。结果表明在初始悬浮间距满足谐振并保持不变的条件下,随着悬浮小球的温度升高,小球的平衡位置降低,并且存在能保持稳定悬浮状态的温度最大值。在小球升温的过程中,通过反馈调节发射端-反射端间距和发射端激励电压,可以在一定程度上保持高温小球的轴向悬浮稳定性。 相似文献
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研究了不同谐振腔接收器表面的声压大小,发现谐振腔内增减凹球面反射面对声压波形有较大影响.分析了声压波形发生变化的原因,认为增加凹球面反射面时,声压波形变化是由于声波在谐振腔上下两表面存在非垂直反射. 相似文献
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利用二次曝光全息干涉术实现了对单轴式声悬浮声压场的研究.分别拍摄了悬浮不同物体和 不同输出功率情况下声悬浮场的多幅全息图,并进行了对比分析.结果表明,实验中获得的 声压分布图样与由声波动方程获得的理论声压分布基本一致,其相应中轴线的强度分布也具 有很好的一致性.与以往的声场测量方法相比,二次曝光法非接触、无干扰及全场测量的优 势在声悬浮场测量中得以充分体现,该方法的引入不但简化了声悬浮场测量的实际操作,而 且可以更直观地获得全场信息,为优化声悬浮系统提供了实验依据.
关键词:
全息干涉术
二次曝光法
声悬浮
谐振 相似文献
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评述了2002年3月8日美国Science杂志发表的橡树岭国家实验室Taleyarkhan等在产生在微小气泡反应中探测到中子的实验,还介绍了声空化和声致发光的历史,以及与热核聚变和“冷聚变”的关系。 相似文献
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本给出了三种提高YBCO块材在外磁场中悬浮力的方法.第一种方法是增强外磁场,对于此方法,本研究了一块直径为30mm的圆柱状YBCO块材分别在圆柱状NdFeB永磁体和NdFeB永磁导轨上的悬浮力.测量结果表明在77K温度下YBCO块在圆柱状NdFeB永磁体上的最大悬浮力为50N,在NdFeB永磁导轨上的最大悬浮力为103.ON.第二种方法是提高YBCO块材自身的性能,包括临界电流密度、俘获磁通和块材尺寸,对于此方法,本仅研究了块材尺寸对悬浮力的影响.三块直径分别为30mm、35mm、40mm的圆柱状YBC0块材在NdFeB永磁导轨上的悬浮力被测量,77K温度下5mm悬浮间距时的悬浮力分别为103.ON、134.5N、175.ON.第三方法是将YBCO块材变成准永久磁体,此种情况下,直径为40mm的圆柱状YBCO块材在77K温度下5mm悬浮间距时的悬浮力高达218.3N. 相似文献
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根据Meissner效应,利用电动力学中的镜像法分析超导体与磁体间的相互排斥作用,并由此计算了小磁体的磁悬浮高度。 相似文献
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利用声振动技术估计骨折愈合程度已经成为近年来国内外研究的热点之一,为了大家了解这一情况,本文详细地介绍了骨折愈合程度估计的研究方法和结果,分析了目前存在的问题,并对问题的解决和未来发展趋势提出了自己的见解. 相似文献
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Containerless solidification processes in undercooled Lu2O3 and Y2O3 melts were investigated using an aerodynamic levitation furnace and a high-speed video. Double recalescence, indicative of two successive phase transitions, was observed for both oxides. The melting point following the first recalescence (T M1) was higher than that of the second (T M2) for Y2O3, which suggests that Y2O3 has a phase transition from a melt to a high temperature phase at T M1, and then to a room temperature phase at T M2. Two solid phases of Lu2O3 were also identified at T M1 and T M2. However, in contrast to Y2O3, T M1 was lower than T M2 for Lu2O3. This implies that the first crystallized phase from a melt is a metastable phase. The life duration of this metastable Lu2O3 was in the order of tens of milliseconds. 相似文献
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为了解决薄互储层的声测井问题,提出了声压-速度有限差分方法:用声压和速度矢量做为场变量,分别描述井内流体和井外弹性固体或双相介质。这样选择场变量的优点是:处理脉冲点源(或线源)与套网格技术相比简单得多;在内边界上的差分格式稳定,精度得到了改进;人为边界上的吸收效果较好。用柱坐标分别给出了井壁上流体与弹性固体、流体与双相介质的声压-速度边界条件,并用守恒积分方法处理了井壁上的边界条件。通过用声压-速度有限差分方法模拟弹性固体和双相介质地层的声场,证明了声压-速度有限差分方法的有效性。 相似文献