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在这篇文章中证明,即使在mπ≠0的情况下,在Skyrme模型中仍可得到Goldberger-Treiman关系,核子的强作用半径2>1/2被计算出来为0.8fm. 相似文献
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本文研究了一个mπ≠0时改进的Skyrme模型,计算了核子的静态性质,结果表明,和原先Skyrme模型的预言[3]醋酸纤维,绝大部分数据有了改进,特别是2>1/2的值增大了一倍,为0.56fm,已接近实验值. 相似文献
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利用转移反应11B(d,p)12B和12C(d,p)13C抽取12B<—>11B+n和13C<—>12C+n重叠函数的核渐近归一化常数,计算了12B和13C核中价中子密度分布的均方根半径及其在核外的几率.实验结果表明,12B的第二(Jπ=2-),第三(Jπ=1-)激发态和13C的第一(Jπ=1/2+)激发态为中子晕态,而13C的第三(Jπ=5/2+)激发态是中子皮态.考察了库仑势和角动量对晕形成的阻碍效应.提出了均方根半径对于有效核子分离能的统一的标度定律. 相似文献
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推广了原来的RVUU模型,进一步分离了粒子的同位旋自由度. 并用它模拟了每核子1GeV入射能量的Au+Au碰撞,得到了与实验符合很好的p.π+和K+动量谱,K+与π+多重数及其比值K+/π+随参加粒子数目的变化规律,同时从理论上分析了K+/π+产额比曲线的物理意义. 相似文献
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用相对论平均场计算了26,28,30,32S和22,24,26,28Si的结合能, 均方根半径, 质子皮厚度, 单粒子能级等. 两套参数TM2和NL-SH的计算结果与实验值比较符合. 用平均场与相对论Eikonal近似结合计算出32S和28Si的形状因子和微分截面的结果, 与实验值也符合得较好. 进一步研究了S和Si的同位素链的基本性质和电子散射, 讨论了电子散射的电荷形状因子对电荷密度变化的敏感性. 电荷形状因子在下一代电子--不稳定原子核对撞机上可以测量, 这将能精确测量不稳定核的电荷半径和电荷密度分布, 本文计算的结果可供未来实验参考. 相似文献
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从分析各方面实验结果(高能电子被核散射,μ—介原子的X谱)表明原子核电荷分布半径R_p很接近于和z1/3成正比(Rp=ropz1/3。按照这看法修改了原子核结合能半经验公式(Bethe-Weizs?cker公式),把原来公式中库仑能项3/5 (z2e2)/rpA1/3)=a3z2/A1/3换成3/5 (z2e2)/ropz1/3) =a′3z5/3,结果改进了公式与实验符合的程度,并且按照新公式可以很正确地计算各元素中对β衰变最稳定的同位素的质量数。 相似文献
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相对论重离子碰撞中π源密度分布和小相对动量区域2π干涉学分析 总被引:6,自引:3,他引:3
用2π关联函数在小相对动量区域的幂级数展开,得到了不同π源密度分布下源的空间参数、平均半径和均方根半径间关系,与相对论重离子中心碰撞1.8A GeV Ar+Pb的实验结果一致. 给出了上述反应中π源的平均半径和均方根半径.对不同的源密度分布,计算了Kt的值. 相似文献
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场增强因子是体现场发射冷阴极器件性能优劣的重要参数.利用静电场理论给出了一种带栅极(normal-gated)纳米线冷阴极的场增强因子表示式β=k1{N2·(L-d1)2+[1/k1+(L-d1)]2}1/2,且进一步分析了几何参数对场增强因子的影响.结果表明,纳米线突出栅孔的部分(L-d1)与栅孔半径越大,则场增强因子越大;而纳米线半径越小,则场增强因子越大;当L远大于d1时满足β∝L/r0.其中N=N1(k1r0)/N0(k1r0),N0(k1r0)和N1(k1r0)分别代表零阶和一阶Neumann函数,k1=0.8936/R,R为栅孔半径,L为纳米线长度,r0为纳米线半径,d1表示阴极与栅极间距. 相似文献
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本文在QCD求和规则的基础上,通过分析π介子相关的遍举过程对QCD的检验情况,讨论了π介子分布振幅的行为,用一种尝试的分布振幅计算了Fπ(Q2)和Br(χ→2π),得到的Fπ(Q2)与实验数据相符合,Br(χ→2π)与实验数据在数量级上相符合. 相似文献
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在这篇文章中证明, 即使在mπ≠0的情况下, 在Skyrme模型中仍可得到Goldberger-Treiman关系, 核子的强作用半径2>1/2被计算出来为0.8frm. 相似文献
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本文仔细调查了近几年来从μ介原子X射线及电子散射实验所确定的原子核电荷分布半径。根据70多个原子核的电荷半径的实验数据分析,核电荷半径系统地偏离国际文献上所习用的A1/3律,而相当好地遵守Z1/3律,即Rp=ropZ1/3 其中rop≈1.64fm。本文还讨论了同位素和同中子异荷素的核电荷半径的变化规律。此外,按照Z1/3律,原子核库仑能差△的变化近似地 相似文献
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利用联合原子核研究所24立升丙烷气泡室照片,对动量为6.8GeV/cπ-介子与核子非弹性作用产生π0介子的问题进行了研究。扫描了约2700对立体照片。在宽度为29.3厘米的有效范围内得到了1275个π--N非弹性作用事例。在936个π--p事例和339个π--n事例中,观察到正电子、负电子对数目分别为240和89。考虑了气泡室对γ光子的探测效率,我们得到每个事例产生的平均π0介子数n(π0)=1.00±0.06。γ光子的平均横动量为p⊥γ=173MeV/c。此外,着重研究了γ光子的能量分布。在γ光子全部是由π0介子衰变产生以及π0介子和π±介子具有相同能谱的假设下,利用在相同入射粒子能量的π--N作用中所产生的次级π±介子能量分布变换成γ光子的能量分布;将本实验所得的γ光子能量分布和变换得到的分布进行比较,这两个分布在实验误差范围内完全符合。 相似文献
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形变双奇核178Ir转动带能级的旋称反转 总被引:1,自引:0,他引:1
张玉虎 T.Hayakawa M.Oshima Y.Toh J.Katakura Y.Hatsukawa M.Matsuda N.Shinohara T.Ishii H.Kusakari M.Sugawara T.Komatsubara 《中国物理 C》2000,24(12):1123-1130
利用152Sm(31P,5nγ)178Ir反应产生并研究了双奇核178Ir的高自旋态.实验中进行了178Ir核的在束γ测量,包括γ射线的激发函数测量、X–γ和γ–γ符合测量.首次建立了双奇核178Ir基于πh9/2νi13/2和πh11/2νi13/2准粒子组态上的转动带能级纲图.发现在低自旋区,两个转动带能级均出现旋称反转.对此核区半退耦带的旋称反转作了简要的分析和讨论. 相似文献