一类二次系统的Poincaré分支

讨论一类具有以抛物线与直线为边界的周期环域的二次系统的 Poincaré分支 ,证明了其 Poincaré分支最多可以产生一个极限环 ,而且可以产生一个极限环     

关于函数极限概念的一点注记

教材 [1 ]给出极限的一般概念为 :在自变量的某个变化过程中 ,如果对应的函数值无限接近某个确定的数 ,那么 ,这个确定的数就叫做在这一变化过程中函数的极限 .用这一观点 ,教材把数列极限和函数极限统一起来 ,把函数的各种不同的极限过程也纳入了这个统一的极限框架中 .在这个极限的一般概念中应注意两点 .一是极限是考察在自变量的某个变化过程中函数值的变化情况的 ,因而该函数的极限值本身可以不是函数值 ,因而可以定义函数 (包括数列 )在±∞处的极限 ,特别是对于 limx→ x0f (x) ,函数 f (x)可以在点 x0 处没有定义 .二是自变量可以形…     

巧用等价无穷小代换

<正> 未定型(不定式)的定值问题,是极限计算中的一个重要问题.在未掌握罗必塔法则之前,对如何解决未定型定值问题,往往感到困难,如能综合运用两个重要极限、等价无穷小代换及复合函数极限定理等来解决未定型定值问题,不仅可以巩固已学的知识,克服存在的困难,而且还可以提高综合运用所学知识分析问题和解决问题的能力.     

量子力学的经典极限

由于极限方法上的不同,存在着波函数在经典极限下可以描述单个点粒子和只能描述系综两种相左的结论.本文比较了不同极限方法的优缺点,并采用n→∞,h→0但保持E(n,h)为能量实际测量值的综合极限.在这种极限下不仅证明一个波函数只能统计性地描述系综,而且能说出这系综是由具有何种力学性质的粒子所构成.从计算中还可看出,造成量子力学不能描述单个粒子的原因不是来自运动方程,而是来自状态的定义本身.     

一组未定型的定值命题

<正> 未定型(不定式)的定值问题,是极限计算中的一个重要问题。学生在未掌握罗必塔法则之前,对如何解决未定型定值问题,往往感到较困难,教师如能在教学中引导学生综合运用两个重要极限、等价无穷小代换及复合函数极限定理等来解决未定型定值问题,不仅可以     

动态非保守生灭Q矩阵的极限谱密度

本文不仅证明N×N的动态非保守生灭Q矩阵Q_N标准化QN=-N~(-α)Q_N(α0)以后,当N→∞时,极限谱分布的存在唯一性,还给出极限谱密度的积分表达式;在一些特殊情形,还可以得到极限谱密度的显式表示.     

应用无穷级数研究某些定积分

我们知道,数列的极限,定积分和无穷级数三者有着紧密的联系,由于定积分是某种和式的极限,而无穷级数的和是其部分和的极限,为此我们可以应用极限的方法研究定积分与无穷级数,反过来,也可以应用级数或者有时应用定积分去确定数列的极限.所以,有时定积分与无穷级数之间也有着一定的关系,即应用定积分的方法可以研究某些级数,也可以应用级数的方法求某些定积分的值.     

用数列极限计算函数极限的夹逼定理

通过对一些实例的分析介绍了两个利用数列极限计算函数极限的夹逼定理,可以有效地计算一类函数极限     

“∞/∞”型数列极限的求法

对于像(?)lnn/n这样类型的极限,是不能直接运用罗必塔法则计算的,这是因为罗必塔法则是针对连续型变量的函数.本文介绍两种计算“∝/∝”型数列极限的方法.1.把离散变量n的极限(?)f(n)看成连续变量x的极限(?)f(x)的特殊情况.这样,要计算“∝/∝”型数列的极限,可以先计算相应的连续型的极限,这时可以使用罗必塔法则.     

具有三次曲线解xy2+y=x3的中心对称三次系统极限环的存在性

本文证明了具有三次曲线解ｘｙ²＋ｙ＝ｘ³的中心对称三次系统的极限环存在，而且至少可以存在四个极限环，它们作（２，２）分布．从而纠正了文［１］的结论     

证明极限环不存在的新方法及其应用

<正> 本文提供一个证明极限环(有时也可以是闭轨线)不存在的新方法.其特点在于用到极限环之定向概念.我们的主要目的是阐述这个方法,而在将它应用于平面上的定常二次系统时不追求具体结果的完整性.     

具有全局中心的三次Hamilton系统的Poincaré分支

本文讨论一类具有全局中心的三次:Hamilton系统的Poincare分支,证明了 其Poincare分支最多可以产生两个极限环,而且可以产生两个极限环.     

有限集合与数列极限的定义

极限理论是微积分学的理论基础,而数列极限是其中最基础也是最重要的一个部分,准确深入理解数列极限的概念对微积分的学习具有重要作用.本文用集合给出数列极限的另一个定义,它与数列极限的ε-N定义等价,其应用可以使数列极限的验证过程的逻辑关系更为清晰.     

Rssler原型4系统的Hopf分岔及幅值控制

主要研究了一类Rssler原型4系统的Hopf分岔行为及极限环幅值控制问题.首先,利用Hopf分岔理论讨论系统发生Hopf分岔的条件,利用规范形理论判定系统的Hopf分岔类型,并给出极限环幅值算式;然后,对系统施加非线性反馈控制器,判定受控系统的Hopf分岔类型,并给出极限环幅值算式,讨论控制参数对极限环幅值的影响.最后,对讨论结果进行数值仿真,通过理论与仿真结果得出结论:非线性控制器可以改变极限环幅值大小,但不能改变Hopf分岔位置.     

微分方程组=a+sum from ((i+j)=2) (a_(ij)x~iy~j),=b+sum from ((i+j)=2) (b_(ij)x~iy~j)的极限环存在的分歧值与代数奇异环

§1 引言 董金柱最先研究如下的二次系统[1]: (?)=α+sum from i+j=2 (α_(ij)x~iy~i,(?)=b+sum from i+j=2 (b_(ij)x~iy~i) (E) 的极限环的个数问题,他指出(E)可以至少存在两个极限环,且这两个极限环的位置分布在两个奇点周围。文[2]中证明了(E)至多存在两个极限环。本文将应用旋转向量场理论,研究当旋转参数α=时极限环变为奇异环的分歧值。从而得出一些情况下(E)恰存在两个极限环的充要条件。依据[2],研究(E)的极限环,只要研究如下系统就行了:     

从0.=1?谈加强学生的极限意识

极限思想作为数学思想方法之一,为教师们所熟知,但对于中学生（包括师范生）,由于较多接触的是有限量,或有限变化过程的量的问题,形成了思维定势,即使学习了极限概念,极限意识仍然淡薄,极限思想难以应用;如讲完数列极限后,有学生提出：“０．９·是否等于１？”围绕这个问题,我让学生讨论,结果有两种：１）０．９·是一个纯小数,１是整数,０．９·中小数点后面再取多少个９,它与１总差那么一点点,０．９·＜１;２）０．９·是一个循环小数,小数点后面９的个数是无限的,我们可以用两种方法来说明０．９·＝１;（１）根据…     

二次系统中的第Ⅱ类方程之极限环(Ⅱ)

<正> 早先,我们曾研究过二次系统中的第Ⅱ类方程(Ⅱ)_(n≠0)的极限环存在与不存在的某些问题;同时也研究过方程 (Ⅱ)_(n=0)的极限环之个数问题.在本文中,我们将研究方程(Ⅱ)_l=0(?)的极限环的个数问题.§1.极限环之几何性质及不存在性易知,当 m=0 时方程(1)的发散量为δ,所以此时方程(1)在全平面上无极限环,这说明不妨假定 m(?)0,然后通过相似变换可使 m=1,因此我们可以只考虑下列形状的方程:     

等离子体中带小参数的高维流体动力学双极模型的渐近展开(英文)

通过渐近展开的方法,研究了等离子体中带小参数的双极Euler-Poisson方程的拟中性极限和零松弛时间极限问题.对于每一个极限,只要具有好准备的初值,就可以得到任意阶渐近展开的存在唯一性,并在最后讨论了这些极限的验证问题.     

一类可积非哈密顿系统的极限环数目的上界

研究了一类可积非哈密顿系统的极限环的上界,利用Abel积分证明其在一类2n+1次多项式扰动下至多可以产生n+1个极限环,并且是可以实现的.     

第二重要极限的一种简易变形

利用无穷小量,给出了第二重要极限的一类变形.讨论了该变形在求不定极限中的应用技巧,利用带佩亚诺型余项的泰勒展开式,该变形可以较快的解决一些求不定极限的问题.结合历年考研试题阐明该变形在求1∞型不定式极限中的优势.