F_2~(ep)(x,Q~2)-F_2~(en)(x,Q~2)的行为和标度性破坏参数

利用在文章[1]中给出的强子的价夸克分布函数的解析表达式,我们讨论了电生过程的非单态分量,F_2~(ep)-F_2~(en),标度性破坏参数,以及一些其它的量。文中也给出了与实验数据的比较。在前文中,我们利用A-P方程在合理的近似下得到了强子价夸克分布函数的解析表达式。在本文中,我们用它来讨论电生中的非单态分量,F_2~(ep)-F_2~(en),标度性破坏参数以及一些其它的量。     

深度非弹光子结构函数计算的一种方法

本文利用矢量为主模型, 假定ρ⁰介子内的价夸克分布函数可以用π⁰介子内的价夸克分布函数描述, 并且利用我们已经给出的在带头对数近似下π介子价夸克分布函数的解析表达式^[13], 加上类点分量的贡献, 讨论并计算了光子结构函数的行为, 和现有的实验数据进行了比较, 本文的理论结果和实验符合得较好.     

Fep(x, Q2-Fen(x, Q2)的行为和标度性破坏参数

利用在文章[1]中给出的强子的价夸克分布函数的解析表达式, 我们讨论了电生过程的非单态分量, F^ep-F^en, 标度性破坏参数F^ep(x, Q²), 以及一些其它的量. 文中也给出了与实验数据的比较.     

带头对数近似下的π介子价夸克分布函数的QCD行为和有关的微分截面

本文利用我们已经给出的在带头对数近似下强子价夸克分布函数的解析表达式^[11], 讨论了π介子价夸克分布函数的QCD行为, 很好地解释了现有的π介子价夸克分布函数数据. 同时预言了Drell-Yan机制产生大质量轻子对的微分截面M³ dσ/dM, 并和现有的实验数据进行了比较.     

夸克激发与质子自旋

提出一种新的重子波函数,它由SU(6)对称的三夸克组态和伴随的海夸克激发与价夸克激发组态构成.用此波函数对GA/GV,μP/μn及夸克自旋对质子自旋贡献的计算结果与实验数据符合甚好.     

Jaffe与Wilczek双夸克模型中的负宇称五夸克态

如果Jaffe与Wilczek关于Q5+五夸克态的双夸克图像是正确的话,那就应该存在负宇称的五夸克SU(3)八重态与单态,其中两个双夸克间没有轨道激发.这些态比Q5+质量低,与传统夸克模型中的由三夸克构成的重子的轨道激发质量接近.我们计算了这些负宇称态的质量与磁矩,用手征有效拉氏量讨论了他们可能的强衰变模式和选择定择，发现有两个态可能比较窄.我们建议实验上寻找这九个额外的负宇称态.如果将来的实验确实发现了这些态,那是对Jaffe与Wilczek双夸克模型的直接验证.否则,应该重新评估Jaffe与Wilczek的双夸克图像甚至抛弃这个模型.     

多夸克态研究简述

介绍了多夸克态的研究现状. 主要介绍了四夸克态、五夸克态和双重子态的理论研究. 并列举了实验上观察到的可能是多夸克态的粒子或共振态.     

重夸克偶素产生机制对J/ψ+γ协同产生过程的影响

利用推广x重标度模型给出的胶子分布函数计算并讨论了重夸克偶素的色八重态对p-Fe碰撞中J/ψ和γ协同产生过程微分截面的影响.结果表明:色八重态的贡献不可以忽略.本文的计算结果与未来实验数据的比较,可以对重夸克偶素的色八重态产生机制进行检验.     

宇称为正角动量为3/2的五夸克态的磁矩

如果将来的实验证实五夸克态Θ+ 5与Ξ- - 5的JP=12+ ,在一些理论模型中,JP=32+ 与JP=12+ 的五夸克态必然同时出现.这些态有可能很快会发现.我们在不同理论模型中计算了JP=32+ 的五夸克态的磁矩.     

规范不变性在π0→γγ过程中的一个物理推论

本文分析了π⁰→γγ过程中强子波函数的价夸克态和高福克组态的贡献. 利用规范不变的轴矢流散度等式证明了一个重要的推论, 即在π⁰→γγ过程中价夸克福克态对振幅的贡献占总振幅的一半. 由此推论所导出对价夸克波函数的约束条件在遍举过程的QCD唯象分析中是十分有用的.     

关于高能p+N→μ(?)+X中μ对的横动量分布

本文讨论了高能p+N→μμ+X中μ对横动量Q_T,谱和〈Q_T²〉随Q²的变化。指出如果在α_s阶QCD的计算结果上再考虑价夸克-价夸克子过程中双夸克态的贡献,并假定初态部分子有通常估计的固有横动量〈P_T〉～0.3GeV/c后,利用核子深度非弹实验得到的部分子分布函数,能使计算结果与实验数据有较好的符合。     

胶子遮蔽和末态作用对p—A碰撞中粲偶素和b夸克偶素产额压低的贡献

本文用胶子结构函数的遮蔽效应和末态作用分析了在p-A碰撞中粲偶素和b夸克偶素产额压低的实验数据,较好地描述了粲偶素和b夸克偶素产额的压低与A和X2的关系.     

Belle实验观测到新类粲偶素结构

利用在Υ(nS)(n=1,2,4,5)共振态及其附近采集的大量数据,Belle实验测量了末态中含两个矢量粒子的双光子过程γγ→J/ψ和ωJ/ψ.在这两个过程中,发现了两个窄共振结构X(4350)和X(3915).这两个新结构的性质目前尚不清楚,可能是普通粲偶素粒子,也可能是含一对粲夸克和一对轻夸克的四夸克态,或含一对粲夸克和一个激发胶子的混杂态,或是由其他未知的动力学原因造成的奇特结构.Belle同时发现在γγ→J/ψ过程中,不存在显著的Y(4140)的信号,实验结果与将Y(4140)解释为四夸克态的部分理论预期有较大差异.     

多夸克态研究概况

介绍了多夸克态研究的重要性,侧重介绍了最近发现的5夸克态的实验和理论研究现况.     

重离子碰撞与核内夸克分布

在假定核内存在多夸克态的前提下, 利用三分量福克-普朗克方程来研究重离子碰撞, 对C+C, Ne+NaF, Ar+KCI在入射能量为400, 800, 2100MeV/N时作了计算, 计算结果与实验符合得较好.     

e+e－湮没成两喷注中的半单举分布及多重数分布的快度依赖性

本文假设夸克的快度分布是四动量守恒限制下的均匀分布,通过Monte-Carlo计算,得到了轻夸克喷注中末态强子的半单举分布以及不同快度区间内的多重数分布,讨论了它们的基本特征,并与现有的平均喷注实验数据作了比较.     

寻找多夸克新粒子态的实验进展

文章叙述了强子结构的夸克模型的成就和不足,详细介绍了寻找多夸克新粒子态的实验进展.寻找多夸克新粒子态对中国粒子物理实验学家可能作出世界创新成果是一个良好机遇.     

规范不变性在π~0→γγ过程中的一个物理推论

本文分析了π~0→γγ过程中强子波函数的价夸克态和高福克组态的贡献。利用规范不变的轴矢流散度等式证明了一个重要的推论,即在π~0→γγ过程中价夸克福克态对振幅的贡献占总振幅的一半。由此推论所导出对价夸克波函数的约束条件在遍举过程的QCD唯象分析中是十分有用的。     

e~+e~-湮灭成两喷注中的末态强子快度分布和B■关联

本文在文献[1]给出的模型中,进一步赋给夸克简单的四动量分布,通过Monte-Carlo计算,不但得到了与实验符合得很好的轻夸克喷注事例末态强子快度分布等,还给出了与实验基本一致的末态重子反重子之间的快度和角度关联.     

e+e－湮灭成两喷注中的末态强子快度分布和BB关联

本文在文献[1]给出的模型中,进一步赋给夸克简单的四动量分布,通过Monte-Carlo计算,不但得到了与实验符合得很好的轻夸克喷注事例末态强子快度分布等,还给出了与实验基本一致的末态重子之间的快度和角度关联.