相对论等时方程(Ⅰ)

对给定的Bethe-Salpeter方程,指出了它的不可约核的一个唯一确定的重新排列。这个重排列核同时使得等时波函数和等时散射振幅满足自封闭方程。方程不含有任何非物理自由度,是Schrodinger方程和Lippmann-Schwinger方程的相对论推广。给出了单光子交换所决定的等时位势。所有结论可以完全直接地推广到正反粒子体系。     

关于GLR方程动量守恒的讨论

动力学演化(GLR)方程是小x物理学的一个基本的动力学方程，特别是对于分析HERA的轻子和强子的非弹性散射实验结果以及核内的EMC效应是非常重要的.但是，GLR方程一个严重缺陷就是违背动量守恒.讨论了动量守恒对GLR方程修正的意义，并且指出对实验结果做分析时须注意影响. 关键词：     

Fokker-Planck方程局域谐振方法近似解的研究

本文通过与精确数值解的比较,在相当大的核温度和粘滞性范围内验证了具有非谐位的Fokker-Planck方程的局域谐振近似的可靠性.     

序参量的自洽方程与手征对称性恢复的相变

本文用解析方法研究了有限温度和密度下的手征相变.把零温情形下序参量的自洽方程加以推广,建立了有限温度情形下的相应方程.由此得到了序参量随温度的变化关系,证实了手征对称性恢复的相变的存在,求出了理论的相图.     

推广的B-BBM方程和B-BBM方程的显式精确解

研究了BBM方程和推广的B-BBM方程解之间的形变理论,通过给出的一类新的形变关系可从BBM方程的已知解形变出推广的B-BBM方程的显式精确解,并附有这种方法的应用举例.还对B-BBM方程运用齐次平衡法获得其解的显式表示 关键词： 形变理论 齐次平衡法 显式精确解 推广的B-BBM方程 B-BBM方程     

Fokker-Planck方程与Vlasov方程在模耦合理论研究中的比较

模耦合理论比较成功地解释了微波不稳定性的发生,其理论基础是Vlasov方程.Fokker-Planck方程包含了束团的辐射阻尼效应和量子激发效应,是比较完备地描述粒子运动状态的束团分布方程.比较了Fokker-Planck方程和Vlasov方程在来源、意义和解法方面的关联和不同,同时介绍了一种多项式展开束团耦合模式来求解Fokker-Planck方程的方法,并在静态分布中包含了势阱畸变的效应.     

声电光效应的耦合波方程理论

将声光效应与电光效应的耦合波方程相结合，统一为声电光效应的耦合波方程，并对之进行求解，给出声电光效应的衍射效率公式。     

QCD中等时方程的赝标介子解

本文讨论在背景场量子色动力学框架中的等时方程赝标介子解. 方程的积分核由微扰和非微扰贡献两部分组成．微拔部分是通常的单胶子交换图的贡献；非微扰部分的贡献来自于最低阶的夸克和胶子凝聚效应. 当输入合理的夸克质量参数和耦合常数时，可以得到与实验相符合的赝标介子谱．     

时间反演不变和轴对称限制条件下的EFV方法

本文在EFV方法一般公式的基础上,对HFB变换加上时间反演不变和轴对称两限制条件,给出了简化后的公式.这使EFV方法成为能描述偶偶核和奇奇核的任意动量及任意宇称的态,又能包括多种关联作用的,实用的核结构的微观描述方法.     

广义Hamilton方程的应用

本文介绍广义Ｈａｍｉｌｔｏｎ方程，并应用此方程简洁地求出地球自转的旋进解，同时将方程量子化，推广应用于微观物理中的Ｌａｒｍｏｒ旋进。     

高温超导体的非线性物质方程与涡旋相变

本文指出,影响第二类超导体中磁通运动势垒函数U（T,B,J）的并非传输电流J的全部,而是其中和被钉住的磁通线相关的部分Jp＝J－E／ρf。由此可以扒出一个普适于第二类超导体的约化形式的统一物质方程,y=xexp〔-γ（1＋y-x)^p〕。它与大量实验结果符合,初步成功地解释了伏安特性正负曲率共存,钉扎力的标度律,反常霍尔效应,磁通蠕动的温度关系,交流磁化率的振幅效应等重要现象,用此方程导出的在相变温度Tg^ YBCO=78K两侧的100条等温伏安特性曲线,按照涡旋玻璃和玻色玻璃的标度方法都能钓化成两条折叠曲线并与IBM实验室Koch等著名的实验结果定量符合,显示了“一式两相”。与此方程形式相似的函数也可以描述分数量子霍尔效应样品的Ⅰ（Ⅴ）特性和超导－正常态转变的伏安特性。     

关于162,164Er,164,166Yb,168Hf诸核的回弯机制

通过对相邻奇A核转动带的回弯行为的分析,无法肯定^162,164Er,^164,166Yb,¹⁶⁸Hf诸核的回弯机制。本文利用HFB推转模型,计算了这些核的排列角动量i（ω）和回弯的临界角频率ω_c,探讨了阻塞效应的影响,通过和实验值的比较,确定了它们出现回弯均是由于一对i_13/2中子转动排列的结果。     

有关昂氏气态方程的几点讨论

本文叙述了有关昂氏气态方程（昂内斯气态方程的简称）的几点讨论。一是昂氏气态方程收缩为范式气态方程的讨论;二是昂氏气态方程温度昂T 和理想气态方程温度T理相等的压强（下面简称等温压强）的讨论;三是昂氏气态方程压强昂P 和理想气态方程压强P理相等的温度（下面简称等压温度）的讨论。     

连续谱Faddeev积分方程的新解法

在动量空间中具有定域势的Faddeev方程是二维积分方程,在破裂过程和三体散射一类的连续谱情况下,方程的积分核是奇异的。本文根据奇异积分方程一般理论提出一种求解二维方程的数值方法。实践证明数值解是收敛的,全运动学微分截面的计算值与实验数据十分符合。     

小x区域部分子演化模型的改进

本文利用修正的Alteralli-Parisi(A-P)方程描述了小x区域的核遮蔽与反遮蔽效应,使我们在部分子演化模型的理论框架下,不必引入核遮蔽因子,便可统一地描述EMC效应,核遮蔽与反遮蔽效应.     

一般椭圆方程解法器

在核物理、反应扩散和网格生成问题中，都需要求解各种类型的椭圆形方程。经过坐标变换，这些方程往往可以转化为矩形区域上的一般椭圆形方程。不失一般性，考虑如下的二维椭圆形问题：     

激光系统的Ginzburg-Landau方程及其相位扩散方程

讨论了激光系统Ginzburg-Landau方程的主要动力学行为,它描述激光系统的自发时空对称性破缺。当方程有非均匀静态解时,它存在合作频率锁定效应;而当方程有时空振荡解时,各横模仍有一个共同的光学载频。此模型还表明,混沌解可以发生在低抽运条件下。在较小失谐时,该方程的约化相位扩散方程能较精确地再现原方程的全程动力学行为。这说明在激光横向图形分布的自发形成中,电场的相位分布导引其动力学行为。 关键词：     

有关昂氏气态方程的几点讨论

本文叙述了有关昂氏气态方程(昂内斯气态方程的简称)的几点讨论.一是昂氏气态方程收缩为范式气态方程的讨论；二是昂氏气态方程温度T昂和理想气态方程温度T理相等的压强(下面简称等温压强)的讨论；三是昂氏气态方程压强P昂和理想气态方程压强P理相等的温度(下面简称等压温度)的讨论.     

有关昂氏气态方程的几点讨论

本文叙述了有关昂氏气态方程(昂内斯气态方程的简称)的几点讨论.一是昂氏气态方程收缩为范式气态方程的讨论;二是昂氏气态方程温度T昂和理想气态方程温度T理相等的压强(下面简称等温压强)的讨论;三是昂氏气态方程压强P昂和理想气态方程压强P理相等的温度(下面简称等压温度)的讨论.     

一类广义Boussinesq方程和Boussinesq-Burgers方程新的显式精确解

利用一种推广的代数方法，求解了一类广义Boussinesq方程(B(m，n)方程)和Boussinesq-Burgers方程(B-B方程).获得了其多种形式的显式精确解，包括孤波解、三角函数解、有理函数解、Jacobi椭圆函数周期解和Weierstrass椭圆函数周期解，进一步丰富了这两类方程的解. 关键词： Boussinesq方程 Boussinesq-Burgers方程 推广的代数方法 显式精确解