Pd40.5Ni40.5P19合金的无容器凝固及其大块金属玻璃的形成

熔态Pd_40.5Ni_40.5P₁₉,合金在1.2落管中被分散成液滴,并在自由下落过程中凝固.由于实验是在纯净的氦气氛下的无容器环境中进行,因而消除了由于表面氧化层的存在以及由于液态合金与容器壁的接触所造成的非均匀成核,得到了迄今尺寸最大的直径2mm的规则金属玻璃球体. 关键词：     

重力及微重力条件下Pd_(40)Ni_(40)P_(20)合金凝固组织中溶质原子的分布特征

研究了Ｐｄ４０Ｎｉ４０Ｐ２０合金在重力（１ｇ）及微重力（μｇ）条件下凝固组织中溶质原子的分布．与重力条件相比，微重力条件下凝固的样品组织中，初生相的Ｐ含量较低，而Ｐｄ的含量较高；共晶区域内的平均Ｐ含量较高而平均Ｐｄ含量较低．深入分析初生树枝晶一次枝晶间距Ｌ与冷却率υ以及固液界面前沿液相中溶质综合输运系数Ｄ的相互关系，发现地面条件下的固液界面前沿液相中溶质综合输运系数Ｄ１ｇ比空间的Ｄμｇ大１７倍．这是造成显微组织中溶质分布差异的主要原因     

Zr65Cu17.5Ni10Al7.5合金定向凝固组织特征及其与重力场取向的关系

研究了Zr₆₅Cu_17.5Ni₁₀Al_7.5合金定向凝固过程中组织形态的演变特征，探索了不同的凝固方向与重力场方向间的相互取向关系对凝固组织形态的影响.存在着一个临界抽拉速度V_fc,当抽拉速度大于该临界值时组织方向性变差.该合金本身的物理性质决定了它具有一个较小的临界值(V_fc=5mm/min).不同的凝固方向与重力场的相对取向关系改变了液-固界面前沿的浮力对流状态.当凝固方 关键词：     

快速凝固Fe62.1Sn27.9Si10合金的分层组织和偏晶胞形成机理

采用自由落体和单辊急冷技术研究了三元Fe_62.1Sn_27.9Si₁₀偏晶合金的相分离和组织形成规律,理论分析了两种快速凝固条件下合金的传热特性.自由落体条件下,由于Marangoni迁移和表面偏析势的作用,液滴凝固组织主要形成富Sn相包裹富Fe相的两层壳核结构.随着液滴直径减小,冷却速率和温度梯度增大,促进偏晶胞快速生长.在单辊急冷条件下,随着辊速的增大,冷却速率从1.1×10⁷增大至6.5×10⁷ K/s,合金熔体内部的液相流动和相分离受到抑制,凝固组织发生"九层结构→两层结构→无分层结构"的转变.同时,凝固过程中FeSn+L₂→FeSn₂包晶反应受到抑制,形成与自由落体条件下不同的相组成.EDS分析显示,αFe相在快速凝固过程中发生显著溶质截留效应. 关键词： Fe-Sn-Si偏晶合金 相分离 快速凝固 溶质截留     

液态三元Fe-Cr-Ni合金中快速枝晶生长与溶质分布规律

采用落管方法实现了液态三元Fe-Cr-Ni合金的深过冷与快速凝固,合金液滴的冷却速率和过冷度均随液滴直径的减小而迅速增大.两种成分合金近平衡凝固组织均为粗大板条状α相.在快速凝固过程中,不同直径Fe_(81.4)Cr_(13.9)Ni_(4.7)合金液滴凝固组织均为板条状α相,其固态相变特征很明显,随着过冷度增大,初生δ相由具有发达主干的粗大枝晶转变为等轴晶.Fe_(81.4)Cr_(4.7)Ni_(13.9)合金液滴凝固组织由α相晶粒组成,随着过冷度增大,初生γ相由具有发达主干的粗大枝晶转变为等轴晶,其枝晶主干长度和二次分枝间距均显著下降,晶粒内溶质的相对偏析度也明显减小,溶质Ni的相对偏析度始终大于溶质Cr.理论计算表明,与γ相相比,δ相枝晶生长速度更大.在实验获得的过冷度范围内,两种Fe-Cr-Ni合金枝晶生长过程均由热扩散控制.     

中子辐照对Pd80Si20与Pd77.5Cu6Si16.5非晶态合金结构的影响

本工作用X射线衍射技术示差扫描量热法(DSC)和内耗测量等手段研究金属-类金属非晶态合金Pd₈₀Si₂₀和Pd_77.5Cu₆Si_16.5中子辐照前后的微观结构变化。结果表明,辐照在两种样品的对关联函数g(r)以及径向分布函数RDF(r)上都引起明显的变化;辐照后样品的晶化温度和晶化热有所提高,结构变得更加无序,Pd₈₀Si₂₀非晶态合金的内耗在T关键词：     

FeSi2合金在高压下的凝固

研究了压力对FeSi2合金凝固组织的影响.与常压下凝固的典型共晶组织不同，高压条件下的凝固组织为初生ε相树枝晶加离异共晶.高压下凝固组织的变化主要是与压力对相图的影响和对凝固过程中溶质原子扩散的影响有关.通过引入压力参量，推导了高压凝固过程中的成分过冷判据，并应用该判据分析了高压凝固树枝晶组织的形成机理. 关键词： 高压 凝固 FeSi2     

强磁场对Al-Si合金凝固组织中硅分布的影响

为了揭示强磁场对金属凝固组织的影响规律，本文研究了Al-14.98%Si(质量分数)和Al-9.2%Si(质量分数)合金在强磁场作用下凝固组织的变化趋势，分析了强磁场对合金凝固组织中Si分布的影响.研究发现，均恒磁场和梯度磁场分别通过洛伦兹力和磁化力的作用对合金的凝固组织产生影响，强磁场可以显著改变初晶硅在合金中的分布状况.在均恒磁场作用条件下初晶硅在合金中均匀分布；在梯度磁场条件下，由于磁化力和浮力的共同作用，初晶硅在试样的上部或下部聚集.同时，磁化力也改变了共晶体在合金中的组织形态，使试样上部和下部共晶体的层片间距明显不同.理论和实验分析表明，Al-Si合金在强磁场中凝固时，磁场能作用于凝固过程，使共晶体中的Al含量增大，共晶点向左偏移. 关键词： 强磁场 凝固过程 共晶组织 Al-Si合金     

液态五元Zr57Cu20Al10Ni8Ti5合金的微观结构演变与非晶形成机制

利用电磁悬浮无容器处理技术实现了液态五元Zr₅₇Cu₂₀Al₁₀Ni₈Ti₅合金的深过冷与快速凝固,同时通过分子动力学模拟计算揭示了非晶形成的微观机制.实验发现,凝固组织具有明显的核-壳结构特征,核区为非晶相,壳区主要由ZrCu, Zr₂Cu和Zr₈Cu₅晶体相组成.非晶体积分数随合金过冷度的升高逐渐增大,当达到实验最大过冷度300 K (0.26T_L)时,非晶体积分数增至81.3%.由此导出完全非晶凝固所需临界过冷度为334 K. TEM分析显示,过冷度增大并接近临界过冷度时,合金凝固组织中晶体相主要为Zr₈Cu₅相,而ZrCu和Zr₂Cu相的生长被抑制.在达到临界过冷度后,过冷液相的凝固路径由Zr₈Cu₅结晶生长转变为非晶凝固.此外,合金的晶体壳中存在少量的晶间非晶相,而非晶核中...     

深过冷Cu60Sn30Pb10偏晶合金的快速凝固

实现了大体积Cu₆₀Sn₃₀Pb₁₀偏晶合金的深过冷与快速凝固. 实验获得的最大过冷度为173 K(0.17T_L). 凝固组织发生了明显的宏观偏析,XRD分析表明,试样上部是由固溶体(Sn),(Pb)相和金属间化合物ε(Cu₃Sn)相组成的三相区,下部为富(Pb)相区. 在小过冷条件下,三相区中ε(Cu₃Sn)相的凝固组织为粗大的枝晶,随着过冷度的增大,ε(Cu₃Sn)相细化成层片状组织,且层片间距随过冷度的增大而减小,而(Sn),(Pb)两相始终以离异共晶的方式存在. 富(Pb)相区中分布有少量的ε(Cu₃Sn)枝晶,枝晶长度随过冷度的增大而增大,且在大过冷条件下发生碎断. (Sn)相在ε(Cu₃Sn)相表面形核、长大,其形态类似于包晶凝固组织. 关键词： 深过冷 快速凝固 偏晶合金 层片组织     

Phase transition in Pd40Ni10Cu30P20 bulk metallic glass under HP & HT

The phase transitions in Pd₄₀Ni₁₀Cu₃₀P₂₀ bulk metallic glass (BMG) have been studied under high pressure and high temperature (HP & HT) by X-ray diffaction measurements with synchrotron radiation source. We found that the BMG underwent a phase transitions of amorphous-crystalline-amorphous at 10 GPa upon heating. The parallel experiments were carried out at 7 GPa, while we did not observe the amorphous-crystalline-amorphous transitions by increasing temperature. Quenching the melted BMG at 7 GPa, it was found that the phase crystallized from the melt differed from the primary phase crystallized from the starting amorphous solid upon heating suggesting there existed a distinct mechanism in two cases.     

Nonlinear elastic characteristics of Zr52.5Ti5Cu17.9Ni14.6Al10 and Pd40Cu30Ni10P20 bulk metallic glasses

The influence of uniaxial compression on the propagation of sound in Zr_52.5Ti₅Cu_17.9Ni_14.6Al₁₀ and Pd₄₀Cu₃₀Ni₁₀P₂₀ bulk metallic glasses is investigated, and the third-order elastic moduli of these glasses are determined. __________ Translated from Fizika Tverdogo Tela, Vol. 47, No. 3, 2005, pp. 395–399. Original Russian Text Copyright ? 2005 by Kobelev, Kolyvanov, Khonik.     

Galvanomagnetic effects in Fe40Ni40B20

Hall effect and magnetoresistance measurements on the amorphous ferromagnet Fe₄₀Ni₄₀B₂₀ are reported. Both properties are approximately independent of temperature (1.5–300 K) and related to magnetization. The extraordinary Hall coefficient is 3.5 × 10^?8 m³/As. The temperature dependence of the resistivity (1.5–30 K) is also reported.     

非晶合金Pd80Si20晶化过程中的亚稳相

利用电子显微镜中的倾转晶体法确定了三个晶化相。亚稳相P₁具有简单正交点阵,点阵常数a=0.46,b=1.37,c=1.69nm,可能的空间群为P_nmm:或P_(nm21)。P₁相可用来解释Masumoto等人及Duhaj等人的电子衍射图。另一亚稳相F具有面心正交点阵,其a,b值与P₁相同,c=1.46nm。高温晶化相P₂具有简单正交点阵,点阵常数a=0.3 关键词：     

Stress-induced magnetic easy axis in amorphous Fe40Ni40P14B6

In a ribbon of amorphous Fe₄₀Ni₄₀P₁₄B₆ (Metglas 2826) the iron spins tend to be parallel to the plane of the ribbon, but the distribution of spin directions within the plane is nearly random. When a uniaxial tensile stress is applied to the ribbon the spins become almost completely aligned parallel to the applied stress. The technique of Mössbauer polarimetry was used to detect and measure this effect.     

Transversal magnetic field effect on Fe40Ni40P14B6 amorphous alloys

A study about the influence of an electric current flowing through an amorphous ribbon Fe₄₀Ni₄₀P₁₄B₆ has been done. It has been found that the magnetization curves are strongly influenced by such a current (from 0 up to 5000 Hz). Bitter patterns under the action of the current have been observed in order to gain a better knowledge of these effects. The wall energy has been evaluated from a simple model.     

Hyperfine field distribution in amorphous Fe40Ni40B20

From the Mössbauer investigation of amorphous Fe₄₀Ni₄₀B₂₀ and Fe₈₀B₂₀ alloys it was found that the substitution of Fe by Ni only shifts but does not influence the shape of the iron hyperfine field distribution contrary to that of crystalline f.c.c. Ni-Fe alloys suggesting a rather localized type of behaviour. The distributions of the linear combinations of isomer shift and quadrupole splitting are affected by this substitution.