非点电荷之间相互作用能、相互作用力及电势能的讨论

讨论了非点电荷带电体之间的相互作用能、相互作用力、电势能之间的关系     

导体与外电场的相互作用能和相互作用力

本文由电场能量的一般表示式出发，导出导体与外电场相互作用能的一般表示式，然后将它和电荷体系与外电场的相互作用能的表示式相比较，最后对导体与电荷的相互作用能和相互作用力的计算作一定的讨论．     

用近距离引力实验检验粒子的洛伦兹对称性

正自然界存在着四种基本相互作用力:引力、强相互作用力、弱相互作用力和电磁相互作用力。目前,人们对自然界的描述基于两个成功的理论,即广义相对论和描述电磁、强、弱相互作用的统一理论。前者是一种经典理论,描述了一切宏观引力现象;后者是一种量子理论,描述了其他三种相互作用力。尽管这两种理论并未完全融合,但是人们相     

超弦

基本粒子物理(或称高能物理)的一个重要问题就是寻求各种相互作用力的统一理论.现在人们已经认识到自然界中存在着四种相互作用力:引力、电磁力、弱相互作用力和强相互作用力,而超弦理论就是关于这四种力的最新的,也是迄今为止最有希望的统一理论. 物理学家已经成功地将.电磁相互作用和弱相互作用统一起来了.包括强相互作用在内的“大统一理论”能成功地预言弱电统一理论中决定这两种力相对强度的参数,不过现在还缺少有关大统一理论的直接实验验证. 在某种程度上由于没有一个与量子力学原理自洽的引力理论,因此包括引力在内的统一理论的尝试…     

基于壳模型对力加四极力研究sd和pf壳偶偶原子核

本文在原子核壳模型框架下基于唯象相互作用(对力加四极力)研究sd壳和pf壳的偶偶核低激发集体态。在提取了USDB和GXPF1相互作用的单粒子能量和单极相互作用的基础上,我们用一套统一参数计算重现了球形核和形变核的低激发谱;将对相互作用中的单极成分扣除后可以得到较好的结合能计算结果。同位旋标量的对相互作用对计算结果影响不大。单极相互作用在经验质子—中子相互作用、原子核对称能和Wigner能中产生重要贡献。     

τ轻子物理

 粒子物理学中所研究的粒子,如果按照它们自身所具有的相互作用力来划分,可以分为强子和轻子两大类,各种相互作用的性质是十分不同的,具有了某一种相互作用力的粒子就会按照这种相互作用力的性质发生衰变、反应过程,强子具有强相互作用力,电磁相互作用力和弱相互作用力。但是,轻子就只具有电磁相互作用力(如果它带有电荷的话)和弱相互作用力。所以,强子和轻子的各种行为是十分不同的。     

两道巴蒂金电动力学题的启示

由巴蒂金两道与电象有关的相互作用能与相互作用力的习题的巧妙解答，证明关于电象情形与真实情形的相互作用力桢，而相互作用能不一定是半值关系的结论是正确的，并解释了是否为半值关系的深刻物理内涵。     

大统一理论

众所周知,自然界存在着四种基本相互作用。即强相互作用,电磁相互作用,弱相互作用和引力相互作用。这四种相互作用的强度差别很大,如果把强相互作用的强度定为0.2,那末电磁相互作用强度大约是10-2,弱作用的强度则是10-5,引力相互作用强度最小,大约是10-40。此外这四种相互作用的性质也很不相同,引力和电磁相互作用力都与距离平方成反比,是所谓长程力,而强作用和弱作用力则是属于短程力,只在极近距离(亚核区域)内才起作用。 长期以来,人们相信自然界应满足简单性原则,因而希望能将上述四种差别很大的相互作用统一成一种相互作用,从而找到这四…     

一种推广对力模型及在大形变核中的应用

总结了可描述大形变原子核运动的Nilsson平均场加推广的对力相互作用的可解模型.该模型在对力强度较弱的区域仍然以单体和两体相互作用为主.但随着对力强度的增加,高阶相互作用的修正将逐渐变得重要.通过对同位素154—171Yb奇偶质量差的数值拟合显示,该新模型可说明大形变核的运动规律.     

第五种力

 第五种力是指自然界可能存在的一种基本相互作用(力),它不同于早已得到人们普遍承认的另四种基本力:强相互作用(或核力)、电磁相互作用、弱相互作用及引力相互作用,是近二十余年对引力规律的研究中发现的.大家知道,牛顿主要根据天体运动的经验规律,确立了引力定律:引力的大小与引力源的质量成正比,与距离的平方成反比.这一理论在取得辉煌成就的同时,一直受到人们反复的检验,特别是规范理论出现以后,更引起实验物理学家的广泛关注.     

极性超晶格中电子—声子的相互作用

本文在Wendler、潘金声研究双层极性晶体时得出的声子振动极化场所满足的微分、积分方程及归一化条件的基础上,讨论周期性排列的层状极性晶体中声子振动极化场所满足的微分、积分方程,得到了SO声子的色散关系,SO声子和LO声子极化强度矢量.用声子产生、湮灭算符表出了声子振动能量及电子—声子的相互作用哈密顿量.     

球形粒子之间的声相互作用

本文讨论某种介质(其中包括许多球形粒子,例如浓悬浮体)对平面波的散射问题,计算了粒子之间的声相互作用场,从而得到了粒子的等效散射截面。当粒子大小比声波波长小很多时,可有如下的结论:(1)由于声相互作用,一个粒子的散射截面只有原来的Q倍,从几何上看,这是由于粒子的互相遮蔽的结果,其遮蔽因子为Q= |1-(γ₀A₀⁽¹⁾+γ₁A₁⁽¹⁾|²;(2)考虑到相互作用之后,散射系数与浓度不再是线性关系;(3)当粒子的尺度比声波波长小很多但比粘滞波波长大很多时,相互作用之后粒子的散射系数与频率的关系仍服从瑞利散射。但当粒子半径接近或小于粘滞波波长时,散射系数与频率的关系比四次方要高。 关键词：     

托玛斯旋进和轨道自旋相互作用

利用速度变换给出托玛斯旋进,并应用于玻尔氢原子：利用时间膨胀给出托玛斯角速度;最后计算轨道自旋相互作用能。     

碱卤晶体中激子-声子相互作用与光吸收谱线宽

本文研究对碱卤晶体中电荷转移型激子(charge transfer exciton,简写为CTE)的性质有重要影响的激子-声子相互作用。讨论了一类可能起重要作用的相互作用机制:离子的位移振动对CTE系统的哈密顿量的调制,从而导出了CTE与声子系统的相互作用哈密顿量,还讨论了相互作用导致的CTE的有限寿命及与之相联系的光吸收谱线宽,并在适当的近似下作自洽的数值计算,得到的线宽数据与实验测定值半定量相符。这说明本文导出的相互作用哈密顿量很可能是碱卤晶体中起重要作用的激子-声子相互作用。 关键词：     

稀磁合金的杂质互作用效应

本文用格林函数方法讨论Tk(Kondo温度)时杂质互作用对Kondo效应的影响。对s-d互作用哈密顿量作自洽场近似时,同时计入导致Kondo效应和产生杂质互作用的切断项,求得了杂质系统的Kondo温度和低温电阻。结果表明:在稀磁合金中,杂质间的互作用效应使Kondo温度下降,并且使T《T_k时的电阻率温度变化曲线由(1-AT²)型变为(1+BT²)型(A,B>0),从而可能在Tk温区产生电阻极大。 关键词：     

希土金属中的s-f相互作用

本文利用量子力学中角动量理论的代数方法,对希土金属的s-f相互作用模型作了比较仔细的讨论,导出了s-f电子间相互作用的哈密顿量的一般形式。用算符形式的微扰论方法,求得了通过s-f相互作用而导致的f电子间f-f间接作用的有效哈密顿量的一般表达式。在保留到二极小项的情况下,除各向同性的交换作用以外,还得到了赝偶极矩作用。在所得结果的基础上,初步讨论了希土金属铁磁相的磁晶各向异性。指出了以上的结果可能解释的一些实验事实。     

STRONG INTERACTION AND CHIRAL GAUGE FIELD

The concept of e^{iα（x）γ_s} local gauge transformation is introduced in this article. The chiral gauge invariant Lagrangian is given. The relationship between chiral gauge field and strong interaction is also discussed. In a special condition, we obtain the effective Lagrangian for V-A type strong interaction.     

色散作用能的推导

对两个振动频率与极化系数不同的三维振子的色散作用能给出了一种简明的推导。     

水中气泡之间的声相互作用

单个气泡的声衰减的实验结果可以用热传导粘滞和辐射损失来解释,但对于气泡层中(这里有许多气泡)的实验来说,上述机理却不能解释。因为根据这些机理算得的理论值比实验值小很多,这一问题三十多年来尚未解决。本文考虑气泡之间的声相互作用,算得的相互作用场和原始入射场有90°的相位差,这等效于在每个气泡上附加了一项阻力,从而使其阻尼增大很多。应用本文理论与上述实验结果比较,两者符合得很好。本文理论也指出,声相互作用并不改变气泡的共振频率,只是使其共振曲线展宽。当声波频率低于共振频率时,气泡的伴振质量增大,劲度减小。当频率高于共振频率时,情况则相反。 关键词：     

论三声子相互作用对色散的效果

本文应用格林函数方法讨论了晶体点阵的色散的二级电矩效应,并且也考虑了非简谐势的效果。结果表明,在不考虑非简谐势时,与博恩和黄昆应用其他方法所得到的结果一致;而非简谐势的效果将调变吸收分布的强度。