Na原子d电子系列Rydberg态的精细结构计算

计算了Ｎa原子d电子系列Ｒｙｄｂｅｒｇ态的精细结构,获得与实验值相一致的结果。精细结构倒置的原因主要是介电子和原子实的交换作用,并发现原子实玫极化作用与有较大的贡献。计算过程中,在准相对论的框架下,用自旋极化模型,考虑了原子实与价电子的相互作用,采用自洽场方法,计算了原子实和价电子物径向波函数以及能量。原子;实采用自相互作用修正的Ｘα（ＳＩＣ－Ｘα）方法,价电子波函数考虑到了价电子的自旋－轨道耦合作     

钾原子基态的定量证明

用原子实模型简化钾原子的哈密顿,把原子实极化和轨道贯穿视为微扰,用微扰法计算了钾原子的能量,定量证明了钾原子的基态是4s态．     

碱金属基态原子光致电离截面的理论研究

用X_α法和Slater过渡态理论计算了碱金属元素Na、K、Rb、Cs基态原子的光致电离截面;讨论了价电子对原子实的极化对光致电离截面的影响。计算结果同实验值及别的理论值比较表明、用Slater过渡态理论加原子实的极化能够得到比较好的结果.     

原子自电离能级的半经验计算

本文提出一种用来计算碱土金属原子自电离能级和自电离宽度的半经验方法.利用金属离子的一些实验数据拟合原子实势函数,得到价电子激发态波函数,包含了电子对原子实的极化和电子的相对论效应;并在适当的表象中用矩阵对角化的方法计算价电子的相互作用能量.     

极化子效应对ZnS/CdSe量子点三阶极化率的影响

在有效质量近似下,利用量子力学的密度矩阵理论,采用无限深势阱模型,从理论上计算了考虑极化子效应后在导带子带间跃迁时ZnS/CdSe柱型核壳结构量子点二次电光效应(QEOE)和电吸收过程(EA)的三阶极化率。通过数值计算,分析了电子-LO声子和电子-IO声子相互作用对ZnS/CdSe柱型核壳结构量子点二次电光效应和电吸收过程的三阶极化率的影响。结果表明,极化子效应对二次电光效应的三阶极化率χ⁽³⁾_QEDE和电吸收过程的三阶极化率χ⁽³⁾_EA都有很大影响,并且影响的大小与量子点的尺寸大小有关。     

对压电陶瓷极化特性的研究

根据研究模型首先得出压电陶瓷极化特性的理论推测,然后使用DP-5型介电谱仪,测量由压电陶瓷材料制作的蜂鸣器。实验测出压电陶瓷的极化方式与极化率和外场频率有关,随着频率的增加,压电陶瓷的离子位移极化率、电介质分子取向极化的极化率将减小,最终表现为相对介电常数减小。实验结果与理论猜测吻合。     

氧化锌掺钡的电子结构及其铁电性能研究

运用基于密度泛函理论的第一性原理方法计算了不同原子百分比含量的Ba掺杂Zn0半导体体材料超晶胞的能带结构、电子态密度、极化率和相对介电值.计算结果表明:Ba掺杂的Zn0体系为直接带隙半导体材料,其禁带宽度随着Ba原子掺杂百分比的增加呈现出逐渐增大的趋势.体系铁电性能的计算表明:与纯Zn0相比,Zn0掺入Ba原子后的极化率与相对介电值发生了较为明显的变化,其极化率随着Ba原子掺杂百分比的增加而增大,相对介电值随着Ba原子掺杂百分比的增加而减小.对角化后的极化率分量的数值结果表明:在电场作用下超胞中可能存在微畴结构,并且由于畴间电偶极矩的强相互作用,使得超胞宏观上表现为几乎具有各向同性的极化率特征.     

Be^+离子和Li原子极化率和超极化率的理论研究

利用相对论模型势方法计算了Be^+离子和Li原子的波函数、能级和振子强度,进一步得到了基态的电偶极极化率和超极化率,并详细地分析了不同中间态对基态超极化率的贡献.对于Be^+离子,电偶极极化率和超极化率与已有的理论结果符合得非常好.对于Li原子,电偶极极化率与已有的理论结果符合得很好,但是不同理论方法计算给出的超极化率差别非常大,最大的差别超过了一个数量级.通过分析不同中间态对Li原子基态超极化率的贡献,解释了不同理论结果之间有较大差异的原因.     

自旋-轨道相互作用能的简明计算

本文介绍自旋－轨道相互作用能的一种简明计算。与通常计算自旋磁矩在原子实相对于电子的运动所产生的磁场中的磁能相反， Ｗ． Ｔ．Ｄｉｘｏｎ计算原子实在运动自旋磁矩所产生的电场中的电势能，给出自旋－轨道相互作用能量的正确结果。其推导简单，物理意义明确．     

原子实极化效应对ScⅡ离子3d2三重态超精细相互作用的影响

本文采用Rayleigh-Schr?dinger微扰方法计算钪离子ScII 3d²的三重态³P₂和³P₁的超精细相互作用常数,并与实验作比较,计算结果表明,原子实的极化(特别是自旋极化)效应对磁偶极常数有着决定性的影响。 关键词：     

铁电相变中极化与介电性的随机场效应

基于随机场Ising模型描述的有序无序相变中偶极子在电场作用下的反转运动, 研究了有序无序相变过程中电场与极化强度的关系. 认为tanh(x) 的函数关系与位移型二阶铁电相变极化强度随电场变化的实验结果完全相同. 由此得出基本结论: 偶极子的集体转向造成了极化强度的增大并等同于内电场的增加. 通过区分光学模和偶极子对介电隔离率的贡献, 考虑偶极子极化对介电常数复数形式的频率色散关系, 发现从高斯分布的居里温度可以导出二阶铁电相变过程中介电常数与温度和频率的色散关系. 关键词： 铁电相变 极化强度 随机场     

原子实极化效应和钠原子s系列高Rydberg态能级寿命的计算

利用相关效应的模型势方法计算了钠原子Rydberg态s系列的能级寿命.此理论方法不依赖于实验参数.计算结果很好地符合实验值，并证实了这一理论模型的合理性. 关键词： 原子实极化 Rydberg态 跃迁矩阵元 辐射寿命     

氢原子第二激发态的多极动态极化率和两体色散系数

基于径向库仑格林函数的积分性质,严格导出了处于第二激发态的氢原子的2l极动态极化率的解析表达式,绘出了处于第二激发态的氢原子的电偶极、电四极和电八极动态极化率随光场频率变化的曲线图.在此基础上,用两种不同的方法计算了H(3s)- H(3s)体系的两体色散系数,两种方法的计算结果相当一致.     

氢原子第二激发态的多极动态极化率和两体色散系数

基于径向库仑格林函数的积分性质,严格导出了处于第二激发态的氢原子的2l极动态极化率的解析表达式,绘出了处于第二激发态的氢原子的电偶极、电四极和电八极动态极化率随光场频率变化的曲线图.在此基础上,用两种不同的方法计算了H(3s)-H(3s)体系的两体色散系数,两种方法的计算结果相当一致.     

核极化对Rydberg原子能级寿命的影响

在不依赖实验参数的较为严格的算法基础上,考虑了Rydberg电子与原子实间的相互作用,在计算中势函数增加了极化势,并对偶极跃迁进行了修正.用此方法计算了Li原子的s态和d态的能级寿命,结果较好地符合了实验值.     

高分子中激子和双激子的极化率(解析计算)

高分子的电致发光是载流子在电场中的输运和复合,为了阐明它的机理,需要研究高分子中激子的极化性质,首先求得了激子和双激子的解析解,然后用线性响应的Green函数方法计 算了两者的极化率,解析地证明了一个重要的结论：激子的极化率为正,双激子的极化率为负.从激子跃迁至双激子,高分子的电偶极矩要反转方向. 关键词： 激子 双激子 解析解 负极化率     

钇掺杂钨酸铅晶体中的极化子和导纳谱

在室温至160 ℃范围内测量了掺钇钨酸铅(PWO∶Y)晶体的直流电导率,证明此时的载流子为极化子.观察到极化子由能带导电到跳跃导电转变引起的电导率极小.在此温区的交流导纳分析给出的交流电导率比直流电导率大三个数量级,说明此时的交流电导率主要是复介电常数的贡献.当样品的电导率和介电常数均随频率而变化时,从交流测量只能得到样品的总的导纳谱，而不能将其中的电导谱和介电谱分开. 关键词： 钨酸铅 电导谱 介电谱 导纳谱 极化子     

2-(N,N-二乙基苯胺-4-基)-4,6-双(3,5-二甲基比唑-1-基)-1,3,5三嗪的电子结构和光物理性质

采用量子化学计算方法研究了2-(N,N-二乙基苯胺-4-基)-4,6-双(3,5-二甲基吡唑-1-基)-1,3,5三嗪(dpbt)聚合物的电子结构和光物理性质，并且用二维实空间和三维实空间分析方法进行理论研究．结果表明, dpbt聚合物的第一激发态为分子内电荷转移激发态，存在较大的电偶极距变化和极化率，其中电偶极距变化与实验数值符合较好，理论计算所得到极化率数值与实验结果一致．S1激发态存在较大的电偶极距变化和极化率会导致非线性光学效应，促使高效的双光子吸收截面的形成．同时对外电场变化时dpbt的激发态性质进行理论研究．     

类钾离子4s 2S1/2─3d 2D3/2电四极矩E2光谱跃迁的理论研究

采用全相对论量子力学GRASP²程序,广义平均能级EAL模型,在核的有限体积效应,Breit和QED效应的高阶扰动基础上,考虑到原子实的极化,系统地计算了高剥离类钾离子4s ²S_1/2─3d ²D_3/2电四极矩E2光谱跃迁的能级间隔,跃迁概率和振子强度,结果表明：考虑原子实极化效应后,计算的精细能级结构间隔与实验数据之间的系统误差基本消除,其跃迁概率和振子强度属首次报道. 关键词： 高剥离态 能级间隔 振子强度     

类钾离子组态3p63d磁偶极矩M1光谱跃迁

采用全相对论量子力学GRASP^2程序、广义平均能级EAL模型，在核的有限体积效应、Breit和QED效应的高阶扰动基础上，考虑到原子实的极化，系统地计算了高剥离类钾离子组态3p^6d(Z=22-42）磁偶极矩M1光谱跃迁的能级间隔、跃迁几率和振子强度，计算中选取4个非相对论输入组态3p^63d^1,3p^64s^1,3p^54s3d,3p^54s^2，将计算结果和最近文献的实验值进行比较，结果表明，考虑原子实极化效应后，计算的精细能级结构间隔与实验数据之间的系统误差基本消除。