关于中子子壳与质子子壳以及两者的相互交织(Ⅱ)——稀土区

根据稀土区偶偶核的实验数据进一步探讨了两类核子子壳间的相互交织现象^[1]. 着重分析了z=64这一子壳的特征及对中子数和自旋的依赖关系. 并利用Nilsson能级图和n-p互作用的简化计算对上述结果作了解释.     

低能重离子碰撞过程中的壳效应

利用耗散动力学方程与主方程耦合求解并在考虑壳修正的情况下计算了单闭壳原子核碰撞系统和非满壳原子核碰撞系统的电荷、质量的一次矩、二次矩和中子质子关联函数.对于两类不同的碰撞系统而言,电荷、质量的二次矩和中子质子关联函数均存在系统而明显的差别.将理论计算结果与实验值比较,基本一致.表明壳效应对于低能重离子碰撞中的电荷、质量二次矩和中子质子关联函数的影响是明显的.     

多重产生的层子-胶子机制和平均带电多重数

假定高能强子碰撞在产生 N 对层子的同时,还伴随着产生了与这些层子的键数成正比的胶子,就得到 N 和层子-层子质心系释放能 Q 的函数关系:N=（α²+βQ9）^1/2—α.出它算出的平均带电多重数〈n_ch〉_理,与目前所有的 pp、π^&;#177;p、K^&;#177;p 碰撞的实验数据相比较,证明在广阔的能区内都很符合.并定量地解释了介子-质子和质子-质子的能量——带电多重数关系的差别.得出的层子平均能量也与其它理论给出的层子有效质量的平均值相近.     

层子模型中的不具有SU6对称的波函数及其应用

本文在层子模型的基础上,用[2]中给出的基态介子、重子波函数的一般形式,在一些假定下,构造了不具有 SU₆对称性的介子、重子波函数;用这些波函数去解释介子、重子的电磁、弱作用性质,得到许多与实验相符合的结果.这种不具有 SU₆对称性的（（1⁺）/2）重子波函数可以给出质子的反常磁矩,而不需要在层子的等效电磁作用哈密顿量中引入层子反常磁矩项,也可以较好地解释中子的磁矩.     

一种层子和轻子的结构模型

提出了一种亚层子模型. 层子和轻子是由rishon T和V组成的. T和V是SU_H(3)×SU_C(3)×SU_G(2)×U(1)群的多重态. 由这些多重态可以自然地得到三代层子和轻子. 在此模型中质子衰变为μ^－e⁺e⁺或e^－μ⁺μ⁺.     

核电荷半径的壳(形变)效应

实验证据分析表明: 大变形区的核电荷方均根半径常数r_p无例外地比相邻球形核大一些. 这可以用形变效应来说明. 中子数在下列壳层中1p_3/2(N~3—6), 1d_5/2(N~9—14), 1f_7/2(N~20—28), 1g_9/2(N~40—50), 1h_11/2(N~70—82)的各同位素的电荷半径的变化(随A的增大半径反而变小等)与A^1/3律完全抵触. 在Z^1/3律基础上, 考虑形变效应后可给予较好的说明.     

超形变奇-奇核194Tl中的双堵塞效应

采用处理含有对力的推转壳模型的粒子数守恒方法研究了A～190区奇奇核194Tl中6条超形变带. 计算结果与实验符合得非常好. 根据我们的PNC计算结果,分别指定了194Tl的6条超形变带的组态,详细分析了质子和中子的堵塞效应对转动惯量的影响. 转动惯量随转动频率的变化主要来源于高N闯入壳(对中子N=7,对质子N=6)的贡献,而其他大壳对转动惯量的贡献基本上不随转动频率变化.     

缺中子Np新核素的α衰变研究

合成远离稳定线的新核素、探索原子核存在的极限是目前核物理研究的重要课题。在中子壳N=126的最丰质子一侧,极端缺中子的超铀核素处于质子滴线和中子壳的交叉位置,合成和研究该核区核素对研究N=126壳结构的演化性质具有重要意义。基于兰州重离子加速器上的充气反冲核谱仪装置(SHANS),利用36,40Ar+185,187Re熔合蒸发反应,合成了极缺中子的219,220,223,224Np新核素,在中子壳N=126附近首次建立了Np同位素链的$ \alpha$衰变系统性,获得了N=126壳效应在Np同位素链中依然存在的实验证据。依据单质子分离能的系统性分析,确定了Np同位素链中质子滴线的位置,219Np也成为目前已知的最重的质子滴线外核素。此外,基于实验测量的反应截面,并与理论模型的计算结果相比较,讨论了进一步合成该核区其它新核素218,221,222Np的可行性。     

Skyrme-Hartree-Fock方法对Ca同位素基态性质的研究 (Ⅰ)结合能、壳结构、半径与密度分布

用Skyrme Hartree Fock模型系统地研究了40 Ca到70 Ca到Ca同位素偶偶核的基态性质及其同位旋依赖性 .讨论了结合能、均方根半径、密度分布随同位旋的变化 ,研究了壳效应对结合能、双中子分离能S2n及和表面弥散厚度的影响 .结果表明壳效应在S2n、表面弥散厚度中表现得非常明显 .质子均方根半径Rrms随相对中子数I=(N -Z) /A的变化满足Rrms=35(1 +αI + βI2 )rpZ1/ 3.离心位垒对核表面以外的密度分布有很大影响 .     

巨共振在中子—核散射中的作用

本文研究了在中子-核散射中存在的以GR（巨共振）为中间态的反应机制。在特殊情况下(如⁸⁷Sr—中子满壳缺一中子的核),入射中子能量E_n～3MeV时,由GR贡献的非弹截面可达10mb。对于不同的靶核,这种反应机制对非弹截面的贡献,在适当入射中子能量（?）时达到最大值,其中（?）=（?）ω_λτ—S,S为靶核加入射中子形成的核处于基态时的核子分离能,（?）ω_λτ为相应的GR的能量。     

辐射俘获反应截面的质量、壳层和奇偶效应

本文研究中子辐射俘获截面中非统计与统计过程的质量效应、壳效应和奇偶效应.对²³Na、²⁰⁸Pb等33个偶中子核素在中子能量为0.1至3MeV区间内,计算了它们的总辐射俘获截面、统计及非统计俘获截面和非统计俘获部分比.并将总俘获截面与实验值进行了比较.结果表明,非统计俘获截面本身并不随质量数改变有明显的变化,显示出弱的壳效应.统计俘获截面由于强烈地依赖于核能级密度而表现出明显的质量、壳层和奇偶效应.非统计部分比随着质量数的增加其总的趋势是减小的,并表现出显著的壳层效应.     

断前粒子发射的壳效应

用推广的裂变扩散模型研究了裂变前壳效应对粒子发射的影响.双幻核²⁰⁸Pb和¹³²Sn被用作例子来展示这个壳效应.计算结果表明壳效应对这两个复合系统断前发射的粒子有影响.对中子,壳的影响非常明显.我们发现壳对中子发射的影响随着裂变系统激发能的增加而逐渐变弱.     

原子核的配对壳模型及数值计算(I)

原子核配对壳模型用“真实”的价质子对和价中子对构造组态空间的波函数,包含了单粒子能量项的贡献.在配对壳模型内,费米子运力学对称模型(FDSM)和相互作用玻色子模型(IBM)可以作为它的特殊情况.本文报道这一模型的思想、框架及其数值计算程序.     

14O核中子闭壳效应的探讨

在引入了BCS理论的相对论平均场模型框架内,通过系统研究氧同位素偶偶核的单粒子能级间隔、单粒子能级占有概率比、对作用效应和粒子数涨落,比较了¹⁴O,²²O和²⁴O三个核的中子闭壳效应,最后从理论上预言丰质子核¹⁴O有着比丰中子核²²O和²⁴O更强的中子闭壳效应. 关键词： 相对论平均场模型 能级间隔 占有概率 粒子数涨落     

极化子效应对核壳量子点中光学克尔效应的影响

在有效质量近似下利用量子力学的密度矩阵理论,采用无限深势阱模型解三维薛定谔方程得到电子的本征能量和波函数.从理论上计算了考虑极化子效应后,在导带子带间跃迁时ZnS/CdSe柱型核壳结构量子点光学克尔效应的三阶极化率.通过数值计算,分析了电子-LO声子和电子-IO声子相互作用对ZnS/CdSe柱型核壳结构量子点光学克尔效应的三阶极化率的影响.结果表明：极化子效应对光学克尔效应的三阶极化率 有很大影响,并且影响的大小与量子点的尺寸大小有关.       

从Sn质子滴线核到Sn中子滴线核的自旋对称性和赝自旋对称性

在球形相对论平均场模型下, 采用NLSH相互作用全面研究了从Sn质子滴线核到Sn中子滴线核的自旋对称性和赝自旋对称性. 发现: 1) 随着核子数的增大, 中子和质子的赝自旋波函数劈裂基本上都是减小的, 并且质子的变化趋势更加明显. 中子高能级的自旋波函数劈裂随着核子数的增大也是减小的. 2) 对于特定的同位素, 当n=1时, 赝自旋波函数劈裂随着l的增大而增大. 当n=2时, 中子的自旋波函数劈裂随着l的增大而增大. 当l=2或l=3时, 中子的自旋波函数劈裂随着n的增大而增大. 3) 中子和质子的赝自旋劈裂之间的差别总是比自旋劈裂的差别更大一些.     

激子模型中复杂粒子出射几率公式的一个修改

本文采取区分中子质子的态密度公式, 给出了复杂粒子出射几率W_αβ和纯组合几率R_αβ修正公式的一个推导. 计算结果与实验的拟合, 比文献[1][2]有较明显的改善.     

SU(4)⊙SU(2)⊙SU(1)统一模型

本文提出一种SU(4)⊙SU(2)⊙SU(1)统一模型. 在此模型中, 层子和轻子放于同一个多重态中, 所以它们有耦合, 但这种耦合不会导致质子衰变, 只对高能散射有效应. 此模型预言了有两种中性中间玻色子, 还算得了sin²θ_w=0.25, 并可使中微子有合理的质量.     

丰中子核108Ru的集体带结构

通过对重核²⁵²Cf自发裂变产生的瞬发γ谱的测量, 对丰中子核¹⁰⁸Ru的能级结构进行了研究. 基带、单声子γ振动带和一个二准粒子带分别得到了确认和扩展, 同时识别了一个新的边带, 初步认定为二声子γ振动带. TRS模型计算表明¹⁰⁸Ru核具有三轴形变，其形变参量为β₂～0.29, γ=－22°. 推转壳模型的计算结果表明¹⁰⁸Ru核基带回弯是由h_11/2轨道的一对中子发生角动量的顺排所致. 对二准粒子带的组态特性也进行了讨论.