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本文研究27Al(n,γ)和28Si(n,γ)反应的非统计效应.考察的中子能量范围为热能至2MeV.所研究的非统计过程在低能区(热中子至第一共振前)包括位阱俘获、价俘获、以及两者的干涉;在高能区(共振区、研究对能量平均的截面)包括直接-半直接俘获,复弹性散射道及复非弹性散射道的俘获.计算结果表明,与中重质量核相比,这两个核的非统计效应在总的(n,γ)截面中所占的比例特别高:在热中子能量范围约为50%;在共振区区80%.本文指出,这一现象是与实验上观测到的关联系数相一致的. 相似文献
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一、引言在1933年,奥歇观察到当将铜、铝或铅块放在Ra-Be中子源和合氢云室的附近时,在云室中观察到短的反冲质子径迹大量增加。他认为这可能是由于中子与原子核非弹性散射而减速,此时与中手碰撞的原子核处于激发态,它可以通过γ辐射而回到基态。李埃(Lea)研究了快中子轰击一系列物貭而产生的γ辐射。他证明:在很多情况中,并不是由于中子被俘获而辐射γ射线。它们是属于非弹性碰撞的核激发所致。李埃观察到的现象是最先确定的X(n,n)X原子核反应。一些教学实验,如用Pu-Be中子源和合适的仪器测量氘核的结合能,已经成为原子核和反应堆物理实验室中一系列实验中的一部分。利用中子源作对铁的并弹性散射的测量是 相似文献
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C/O γ能谱测井新的解析理论和方法 总被引:2,自引:0,他引:2
报道了快中子非弹性散射γ能谱测井(C/O γ能谱测井)新的解析理论和方法, 也就是由C/O能谱测井仪在井眼中获取地层的快中子非弹性散射γ射线、 NaI(Tl)探测器测量得到的256道谱, 再由实测非弹谱确定地层中主要元素C, O, Si, Ca和Fe等对非弹γ谱的贡献分额, 利用同一地层F因子相同, 求出C产额与O产额比, C的百分含量与O的百分含量和原子含量比, 及Ca和Si相应比值.A new analyzing theory and method of C/O spectrometry logging is reported. Fast neutron enelastic scattering γ ray spectra(256 channels) were acquired in borehole by NaI(Tl) detector. The enelastic scattering γ ray from major elements C, O, Si, Ca, Fe, etc. have the fractions of mixed enelastic spectrum in formation respectively. Because F factor is the same for identical formation, then the ratio of yield of C to O, the ratio of weight percent of C to O, and the ratio of atoms C to O could be found, and the corresponding ratio of Ca to Si was found. 相似文献
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在含时量子计算方法的基础,利用量子散射中的角动量耦合理论等,导出了分子与固体表面非弹性散射的计算公式,对分子(H2,D2)与粗糙固体表面在较低能量下的非弹性散射做了计算,得出了模型势下的散射规律。 相似文献
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通过410MeV 82Se轰击天然Ba靶引起的深部非弹反应布居产生了类弹和类靶余核的激发态,利用在束γ谱学方法测量了它们的退激γ.通过γ–γ符合测量估计了类弹、类靶余核激发态的产生截面,在多个类靶余核中观测到了新γ跃迁,并建立了136Ba的新能级纲图,说明利用深部非弹反应研究Z≈56,N≈80区高自旋态是有效、可行的. 相似文献
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嫦娥一号携带的γ射线谱仪传回大量能谱数据,对其分析与解谱是一个比较复杂的过程。针对此问题,提出按照月表γ射线来源的物理过程,分为月球表面天然放射元素、中子非弹性散射和中子俘获三部分。用MCNP程序模拟其在GRS中的能谱数据,将模拟结果叠加并与实测谱线对比,结果表明,模拟γ谱线能帮助辨识出实测谱线中的部分关键元素,例如~(40)K、~(214)Bi等。 相似文献
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利用多道可见光谱探测系统测量了Hα、CⅢ(464.7nm)和OⅡ(441.5nnm)谱线的时间行为,得出了碳、氢和氧元素的入射通量。在简化模型下算出了氧碳间的化学溅射率,结果表明HT-6M托卡马克边界杂质产生机制主要是氢氧间的化学溅射和氧碳间的化学溅射,因此控制氧杂质尤其重要。 相似文献
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利用多道可见光谱探测系统测量了Hα、CⅢ(464.7nm)和OⅡ(441.5nnm)谱线的时间行为,得出了碳、氢和氧元素的入射通量。在简化模型下算出了氧碳间的化学溅射率,结果表明HT-6M托卡马克边界杂质产生机制主要是氢氧间的化学溅射和氧碳间的化学溅射,因此控制氧杂质尤其重要。 相似文献
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电子非弹性散射平均自由程(IMFP)是用表面电子能谱进行表面化学定量分析时极为重要的一个参数,它可以用测量的弹性峰电子能谱分析以及蒙特卡洛模拟来确定.为了更加精确地确定电子非弹性散射平均自由程,必须对弹性峰电子能谱中的表面激发效应进行修正,通常使用介电响应理论方法计算得到的表面激发参数.然而,通过理论计算得到的表面激发参数不能包含电子在材料内部输运过程中弹性散射的影响,进而影响所测的电子非弹性散射平均自由程的准确度.在这个工作中,我们采用蒙特卡洛方法来确定包含弹性散射效应时的表面激发参数.所得到的表面激发参数在不同能量、角度情况下,尤其是在弹性散射效应显著的60°以上的大角度入射、出射情况下,都与实验测量值符合得非常好.基于这些新确定的表面激发参数,可以在弹性峰电子能谱测量中获得更为准确的电子非弹性散射平均自由程数据. 相似文献
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高激发213Fr核的形变研究 总被引:1,自引:0,他引:1
对132MeV^16O ^197Au反应产生的断变碎片和巨偶极共振γ射线进行了符合测量,得到了E^*=92MeV的高发^213Fr的γ衰变谱和γ角关联谱,观测到复合核巨偶极共振γ角关联谱存在很大的各向异性,利用改进的统计模型程序分析了实验数据,不考虑裂变延迟时,统计模型计算可以很好拟合地实验结果,通过对γ角关联谱的理论计算与实验结果的比较,可以得出高激发^213Fr核(E^*=92MeV)的形状从长集体长椭球向非集体扁椭球变化。 相似文献
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利用软X射线共振非弹性散射谱(resonant inelastic soft X-ray scattering, RIXS)对3d过渡金属硫化物中的硫化锰(MnS)电子结构进行了研究.通过分析Mn2+的2p63d5→2p53d6→2p63d5二次光子过程,得到了共振非弹性散射谱中的两类非弹性峰,d-d电子跃迁和电荷转移(charge-transfer)跃迁.这两部分跃迁分别共振增强于L边附近及伴随峰附近.基于Hartree-Fock方法的多重态计算分别模拟了原子近似下和立方体Oh对称群下共振非弹性散射谱及吸收谱.计算得MnS实际晶体场10Dq值介于0.80eV—0.85eV之间.对MnS和MnO CT跃迁差异的讨论表明MnS较强的CT跃迁来源于其较窄的能隙宽度.
关键词:
软X射线共振非弹性散射
软X射线吸收谱
d-d跃迁
电荷转移 相似文献