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报道了利用声光器件和具有频率反馈功能的声光器件驱动电源所进行的频率反馈双稳态实验,并将实验结果与理论分析进行了比较,得出相符合的结果。 相似文献
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非线性干涉滤光片N形反射光双稳器件的研究 总被引:1,自引:0,他引:1
对N形反射光双稳器件的结构进行了理论设计和实验研究,对光双稳的重要参数δI0、δIr与初始失调量δ之间的关系进行了描绘,并通过引入ZnSe薄膜的色散关系,使这一理论方法具有自洽性。最后,文章给出了通过这一方法设计的非线性干涉滤光片N形反射光双稳器件的实验结果。 相似文献
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基于半导体工艺器件仿真软件和Matlab编程,对光子探测概率(PDP)进行了建模和实验表征。进一步考虑器件表面二氧化硅薄膜的光透射性,可以准确预测单光子雪崩二极管(SPAD)的性能。将模拟结果与采用0.18μm标准双极-互补金属氧化物半导体-双重扩散金属氧化物半导体(BCD)工艺设计和加工的SPAD的结果进行比较。结果显示,PDP的预测结果与实验结果之间具有良好的一致性,平均误差为1.72%。该模型可以减少商用器件仿真软件中存在的不收敛问题,极大减少了开发SPAD器件新结构所需的时间和成本。 相似文献
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本文描述了计算机控制环形染料激光器实现无间断自动扫描10THz的光学调谐元件设计、运转机制及实验结果。 相似文献
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在高功率准分子激光系统建设中,希望能获得较短的脉冲宽度和尽量多的激光能量。实验研究了不同注入水平下,脉冲时间间隔对脉冲链放大波形和放大器提取效率的影响;基于四能级速率方程和准分子反应动力学建立了准分子激光放大模型,计算了多种注入方式下种子光的放大过程,对关键参数给出了量化描述,得到与实验相符的计算结果。研究结果显示:脉冲序列间隔为9.3ns时,可获得约95%的连续注入情形下放大能量;对该准分子激光系统来讲,9.3ns是比较合适的脉冲间隔。 相似文献
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低增益准分子激光最佳透射率的研究 总被引:2,自引:0,他引:2
对于激光系统性能而言,谐振腔最佳透射率具有非常重要的作用。低增益、宽带脉冲准分子激光的最佳透射率条件与其激光抽运脉冲引起的增益脉宽有密切关系。提出了在激光四能级系统速率方程的基础上模拟低增益准分子激光的跃迁行为。并利用合理的近似,研究低增益脉冲准分子激光谐振腔的最佳透射率。给出了其在不同增益脉宽情况下统一的最佳透射率条件,并分析了以小信号增益系数为函数的最佳透射率变化规律。所得到的结论为:低增益、宽带脉冲准分子激光的最佳透射率情况和连续激光器有所不同。而是取决于增益脉宽和光子寿命之间的关系。上述结论得到了相应实验研究结果的证实。 相似文献
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介绍了利用XeCl准分子激光器作为光源,测量酒精喷灯火焰中OH自由基浓度的实验方法与结果分析。以XeCl准分子激光器作为光源,采用Herriott结构多次反射池扩展光程至2 560 m,利用酒精喷灯作为OH自由基发生器,使用光谱分辨率为3.3 pm的高分辨中阶梯光栅光谱仪作为光谱采集系统。详细描述了应用不包含etaloning结构的XeCl准分子激光器作为光源的原因,如何去除XeCl准分子激光器反应腔腔体中的水汽干扰等。选取308.145~308.175 nm波段范围对OH自由基浓度进行了反演,并与利用氙灯作为光源测量酒精喷灯中OH自由基浓度的结果进行了对比。 相似文献
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根据已经建立的紫外准分子激光损伤典型光学材料的理论模型,研究了准分子激光对透明光学材料(石英玻璃)和非透明光学材料(K9玻璃)的损伤特性,并结合实验结果证实了理论模型的有效性。研究表明:在准分子激光对非透明光学材料辐照下,激光光斑半径越大,产生的热应力和温度越小;脉宽越小,产生的热应力越大;随着脉冲数的增加,温度和热应力都逐渐增大。值得注意的是,当重频增加至45 Hz以上时,熔融损伤阈值开始低于应力损伤阈值,这说明当重频增加到一定程度时,非透明光学材料将首先产生熔融损伤,而不再是应力损伤。在准分子激光对透明光学材料辐照下,杂质微粒的半径和掩埋深度对光学材料温度场分布有着重要影响。但当杂质半径和掩埋深度超过一定的数值时,杂质粒子的存在与表面温度并无联系。理论模型能够较好地解释石英玻璃前/后表面相同的初始损伤形貌特征。 相似文献
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K. Obata K. Sugioka T. Akane N. Aoki K. Toyoda K. Midorikawa 《Applied Physics A: Materials Science & Processing》2001,73(6):755-759
A collinear irradiation system of F2 and KrF excimer lasers for high-quality and high-efficiency ablation of hard materials by the F2 and KrF excimer lasers’ multi-wavelength excitation process has been developed. This system achieves well-defined micropatterning
of fused silica with little thermal influence and little debris deposition. In addition, the dependence of ablation rate on
various conditions such as laser fluence, irradiation timing of each laser beam, and pulse number is examined to investigate
the role of the F2 laser in this process. The multi-wavelength excitation effect is strongly affected by the irradiation timing, and an extremely
high ablation rate of over 30 nm/pulse is obtained between -10 ns and 10 ns of the delay time of F2 laser irradiation. The KrF excimer laser ablation threshold decreases and its effective absorption coefficient increases
with increasing F2 laser fluence. Moreover, the ablation rate shows a linear increase with the logarithm of KrF excimer laser fluence when the
F2 laser is simultaneously irradiated, while single KrF excimer laser ablation shows a nonlinear increase. The ablation mechanism
is discussed based on these results.
Received: 16 July 2001 / Accepted: 27 July 2001 / Published online: 2 October 2001 相似文献
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报道用远紫外准分子激光进行亚微光刻的实验结果,以波长为248.3nm的KrF准分子激光为光源,以光管均匀器为主构成照明系统,采用带有平行平板为像差样正板的1:1折反射投影光刻物镜,在两种光刻胶上分别获得了0.6μm和0.5μm的光刻分辨率。 相似文献
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为了获得高能紫外激光输出,开展了电子束泵浦XeCl准分子激光技术研究。详细介绍了四向电子束泵浦准分子激光装置的工作原理和结构特征,简述Marx发生器的放电电压、放电电流,激光气室中的沉积能量,激光脉冲能量、脉宽等参数的测量方法;研究了电子束泵浦XeCl准分子激光输出特性,得到了激光脉冲能量随激光气室内混合气体气压变化的规律,当激光器的充电电压为81kV时,获得了能量100J、脉宽200ns的XeCl准分子激光输出,其本征效率约为3.2%。并且开展了XeCl准分子激光辐照涂层材料力学特性研究,采用微型红外通光冲量探头测量不同条件下激光辐照涂层材料的冲量耦合系数,在常压空气环境中的冲量耦合系数约为8.32×10-5 N·W-1。 相似文献
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高气压氯化氙准分子激光放电的稳定性与HCl的浓度有关。本文分析了放电等离子体的电子连续性方程,指出均匀放电的持续时间与HCl浓度平方根成反比。该结果与X射线预电离脉冲形成网络泵浦氯化氙激光的实验能很好地符合。
关键词: 相似文献
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The fabrication of Si nanowires has been demonstrated using excimer laser annealed thin gold film as the catalyst and vapor–liquid–solid
(VLS) growth. Au nanoparticles with mean diameters of 12, 13 and 15 nm were formed by excimer laser annealing (ELA) of Au
film with thickness of 2.5, 5 and 10 nm, respectively. The results show that the silicon nanowires (SiNWs) with desired diameter
can be obtained by controlling the Au film thickness and laser power density. 相似文献