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由完全开放系统的统计分布(也称N-E-V分布)计算了几个热力学系统的热力学量,其结果是与其他分布相同的,只是由平均值代替了固定不变值,但计算的相对涨落却是与通常理论完全不同的.通常的分布计算的相对涨落虽然不完全相同,但都正比于1/N,而由完全开放系统的统计分布计算的相对涨落却正比于1. 相似文献
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按照系综理论,压强p是偏导数-( H/ V)qp的统计平均值:p=〈-H/V)qp〉,人们由它引出结论:-(H/V)qp作为一个相函数乃是压强的瞬时值,但根据这一前提得到的压强涨落公式与准热力学理论矛盾,并引起了长期的争论.本文提出如下见解:偏导数-(H/V)qp与相变量(q,p)的选择有关,只有对于某种特殊的相变量,它才能表示压强的瞬时值.这时公式〈(2H/ V2)qp〉=(p/V)s成立.而根据这一公式,可以从系综理论的压强涨落公式过渡到准热力学理论的压强涨落公式. 相似文献
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应用热力学函数关系可以直接计算和推导其他的复杂关系式,在整个热力学理论中具有重要作用.本文设计了用“十”字法记忆四个基本全微分关系;用“一”字法记忆麦克斯韦关系.将这两种方法有效的结合起来对于记忆全微分关系和麦克斯韦关系.更加方便、简捷和实用. 相似文献
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根据涨落的热力学理论,详细分析和计算光纤中热力学本征涨落相位噪声的方均值。讨论它对光纤干涉仪的影响,把热力学本征涨落噪声和热力学本征驻波噪声进行比较 相似文献
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《物理学报》2016,(23)
在热力学中,一个封闭体系的完全物态方程指由两个状态量为自变量所确定的一种函数关系,由这个关系能够导出所有其他热力学量之间的关系.比如亥姆霍兹自由能F表示为体系的比体积v和温度T的函数F(v,T)时,就是这种完全物态方程.但是这种完全物态方程至今没有实际计算的表达式.我们以等温压强函数pT(v)和建立在德拜模型基础上的定容比热函数Cv(v,T)为基础,建立了一个有具体函数表达式的完全物态方程.用这种完全物态方程对几种固体金属材料进行了实际计算,所导出的热力学状态量和物性参数,与实验测量能够比较好地符合.这种完全物态方程在高温高压物理领域具有一定的应用价值. 相似文献
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在量子力学的教学中,有相当一部分习题是求力学量的平均值.直接用公式 是求F的平均值的基本方法.对于初学者来说,用这个公式进行适量的计算,作为一种训练是必要的.但是,由于波函数的形式往往较为复杂,用上述公式求平均值一般计算量较大,不易求得较普遍的结果.实际上,对于某些特殊情况,例如谐振子、氢原子等问题,可以适当地利用一些对易子,从分析哈米顿算符的特征入手,不必考虑具体的波函数,就能迅速求得诸如
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为了解释重离子碰撞中的耗散与涨落问题, 发展了关联动力学方程和扩散方程的一种动力学方法. 考虑相对运动、碎片转动以及质量有对称自由度, 我们得到摩擦张量和扩散张量之间的关系. 根据这种关系, 在假定径向摩擦与切向摩擦擦具有相同形式因子, 即Crr=KCθθ情况下, 由数值求解动力学与扩散方程, 从而获知深部非弹性散射的有关知识. 对86Kr(8.18MeV/A)+166Er、84Kr(8.5MeV)+165Ho以及136Xe(8.31MeV/A)+209Bi三个反应计算表明, 前两个反应具有旋转效应, 后一个反应显示出强聚焦效应. 由于核力及输运系数等的不确定因素, 仅对于大的l分波理论其计算结果与实验符合较好. 相似文献
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假设裂变碎片在断裂时处于统计平衡态,就可以把裂变碎片的粒子数分布看成围绕平均值的涨落,并用准热力学方法来处理。结果表明,质量数分布、电荷分布、同位素分布和元素分布都是围绕一平均值的宽度为常数的Gauss分布,有关的参数只依赖于温度和最可几裂变模式附近的碎片的性质.对235U(nth,f)的情形根据实验数据定出了五个基本参数,并由此算出了其余的参数。理论与实验的符合情况相当令人满意。 相似文献
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本文讨论了涨落的准热力学理论中一个在教学中令人困扰的问题,简要地阐述了为什么在这里热力学的基本方程式对系统不适用,而对外界(热源)又适用的道理,并说明了涨落的准热力学理论是一种近似的理论. 相似文献
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引言在数据分析中经常遇到这样两方面的问题,即具有正态分布的随机变量(如带有偶然误差的某个物理量的测量值),经过多次测量,它的平均值的误差是多少?或是同一物理量由两个人或两种设备分别测出两组数据,这两组数据的平均值不相同,这时需要推断出一个结论:这两个平均值的差别到底是统计涨落引起的,还是其中一个或两个由某种系统误差引起的。如果该统计量的总体方差σ~2已知的话, 相似文献
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任何热力学量的涨落在平衡态下都不能太大.特别地,要求熵和能量的涨落不大,就可以给出低温下热力学平衡态的普遍适用的判据.一些算例表明,低温下即使1023个粒子也不一定能达到热力学平衡态. 相似文献