关于确定自由能的新方法

计算统计系统的自由能时，必须知道位形积分中粒子间的相互作用势能，这使研究受到了限制．本文提出当 Ｖ→∞、 Ｎ→∞、 Ｎ／Ｖ＝ｖ＝１／ρ＝ｃｏｎｓｔ时，可将真实系统的自由能写成 Ｆ＝－　Ｎ １ｎ ｑ（， ｖ）的形式，然后寻求ｑ（，ｖ）的表达式．用这种方法确定实际系统的状态方程，在高密度下比其它方法更符合实验结果．     

力学一题解

力学一题解此题的已知条件完全由图线上得知．设距波源。＝２ｍ处质点的振动表示式为由图１可知，ｙ１＝Ａ／２，ｖ１＜０，则又，则所以因为ｔ１＝１０９／１２０，ｔ２＝９１／８０，即由图２可知，波长λ＝１６ｍ，波传播速度ｖ＝λ／Ｔ＝３２ｍ·ｓ（－１）当ｘ＝２，...     

NO分子(5σ)~2(1π)~43p-(5σ)~2(1π)~3(2π)~2构形相互作用与转动能级结构

在考虑ＮＯ分子的（５σ）２（１π）４３ｐ－（５σ）２（１π）３（２π）２构形相互作用的情况下，对Ｄ２Σ＋（ｖ＝６），Ｃ２Π（ｖ＝６），Ｂ２Π（ｖ＝２４）和Ｌ２Π（ｖ＝４）电子态的转动能级结构以及态函数进行了计算，计算结果与实验结果很相符。     

范德瓦耳斯方程压强修正项的定量推导与改进

范德瓦耳斯方程压强修正项的定量推导与改进唐郁生（玉林地区教育学院广西玉林５３７０００）１引言学过热学的人都知道，１ｍｏｌ气体的范德瓦耳斯方程为（ｒ＋ａｖ２）（ｖ－ｂ）＝ＲＴ（１）它考虑到分子具有体积，分子间又具有引力，对理想气体状态方程的压强和体积...     

F＋H2（v=0,j=0）→HF（v‘,j’）＋H的动力学研究

应用多体项展式理论方法的势能函数和准经典轨线方法对反应Ｆ＋Ｈ２（ｖ＝０，ｊ＝０）→ＨＦ（ｖ’，ｊ‘）＋Ｈ进行了动力学研究，给出了反应截面σｒ与初始相对平动能ＥＴ的关系，还给出了反应产物ＨＦ分子在各振动，转动态的布居数。并研究了初始平动能的选取与提高泛频激光的功率的关系。     

F＋H2（v＝0，j＝0）→HF（v′，j′）＋H的动力学研究

应用多体项展式理论方法的势能函数和准经典轨线方法对反应Ｆ＋Ｈ２（ｖ＝０，ｊ＝０）→ＨＦ（ｖ′，ｊ′）＋Ｈ进行了动力学研究，给出了反应截面σｒ与初始相对平动能ＥＴ的关系，还给出了反应产物ＨＦ分子在各振动、转动态的布居数。并研究了初始平动能的选取与提高泛频激光的功率的关系。     

麦克斯韦分布中的最可几问题

麦克斯韦分布中的最可几问题刘承波（青岛大学师范学院物理系山东青岛２６６０７１）我们知道，按照麦克斯韦速度分布律，速率分布函数ｆ（ｖ）＝４π（ｍ２πｋＴ）３／２ｅ－ｍｖ２／２ｋＴｖ２（１）求ｆ（ｖ）对速率ｖ的一级微商，并令其等于零。即ｄｄｖｆ（ｖ）＝０...     

LaH2分子基态（C2V,A1）的势能函数

在ＱＣＩＳＤ水平上基于相对论紧致有效势（ＲＣＥＰ：Ｒｅｌａｔｉｖｉｓｔｉｃ Ｃｏｍｐａｃｔ Ｅｆｆｅｃｔｉｖｅ Ｐｏｔｅｎ－ｔｉａｌ）方法优化出ＬａＨ２分子的基态为Ｃ２ｖ（Ｘ＾２Ａ１）构型,其〈ＨＬａＨ－１２４４°、平衡核间距Ｒｅ＝２．１９４５Ａ和离子解能Ｄｅ＝５．５９９ｅＶ,并计算出谐振频率：ｖ１＝１２１６．５２１ｃｍ＾－１、ｖ２＝１０８７．４１７ｃｍ＾－１和ｖ３＝２１５６．９５７２ｃｍ＾－１。     

自由基分子CN（A^2Пi—X^2Σ^＋）的光谱研究

利用塞曼调制磁旋转光谱技术对自由基分子ＣＮ（Ａ＾２ΠＩ－ｘ＾２Σ＾＋）（１２,６）带、（７,２）带进行了测量,标识了光谱并拟合了Ａ＾２Πｉ太分子常数,从而得到Ｖ＝７Ｔ Ｖ＝１２振转谱带的Ｔｖ、Ａｖ、Ｂｖ、Ｄｖ等参数,还获得Ａ双分裂参数Ｐｖ和ｑｖ,两个带的总拟合方差分别为０．０３９和０．０４６ｃｍ＾－１。     

双波长倍增差示法测定双嘧啶片中磺胺嘧啶和甲氧苄啶的含量

本论述了双波长倍增差示法同时测定了双嘧啶片中磺胺嘧啶（ＳＤ）和甲氧苄啶（ＴＭＰ）的含量，本法是基于测定标准溶液ＳＤ（８～１４）×１０＾－６ｇ／ｍＬ，ＴＭＰ（１～２）×１０＾－６ｇ／ｍＬ，和样品溶液在２４２．５ｎｍ和２２８．０ｎｍ处的吸收度。ＳＤ和ＴＭＰ的平均回收率与ＲＳＤ分别为１００．６０％，０．３３％，和９８．２７％，１．５８（ｎ＝２０）。本法简便快捷，结果满意。     

汽—液相变中条件(p/v)_T=0的探讨

本文说明了在汽－液相变中，条件（ｐ／　Ｖ）Ｔ＝０可从热力学函数的微分变换矩阵的奇异性条件得到，并说明了它的物理意义．     

力学一题解

力学一题解这是一个复摆，它作微振动的周期Ｔ为［１］其中Ｉｐ是圆弧绕Ｐ点的转动惯量，ｄ是Ｐ点到圆弧质量中心Ｃ的距离．由于是均质圆弧，Ｃ点应在ＯＰ连线上．由平行轴定理，系统绕过Ｐ点且垂直于圆弧所在面的轴线的转动惯量为ＩＰ＝ＩＣ＝ｍｄ２（２）其中ＩＣ为系统...     

从头算方法研究面心立方铝在高温高压下的热力学状态方程

用从头算方法优化计算了面心立方铝的电子结构和总能,得到了它在零温下的状态方程和弹性性质.将得到的总能与晶格体积拟合到Debye模型,获得了非平衡态下的Gibbs自由能与温度、压力之间的关系,在此基础上计算了相应的热状态方程,利用Burakovsky-Preston-Silbar （BPS） 熔化模型计算了铝的熔化曲线.所有的电子结构和总能计算都是基于局域密度近似（LDA）和广义梯度近似（GGA）的平均得到的.计算得到的铝在高温、高压下的状态方程与一些热力学性质和熔化曲线同冲击波和静高压实验数据在225 G 关键词： 铝 热力学状态方程 从头算 熔化曲线     

表面活性剂从碱性氰化液中萃取金机理研究

本文利用Ｆｏｕｒｉｅｒ变换红外光谱（ＦＴＩＲ）、放射性同位素示踪实验、核磁共振（ＮＭＲ）等方法研究了萃金过程及负载金有机相的溶液结构，实验结果表明：伴随萃取过程，有机相金含量逐渐增加，有机相含水量逐渐增加，磷酸三丁脂（ＴＢＰ）中磷氧双键（Ｐ＝Ｏ）伸缩振动吸收峰向低频移动；核磁共振（ＮＭＲ）＾３１Ｐ的化学位移向高场移动。表明在有机相的聚集体中ＴＢＰ的磷氧基与氰化金阴离子有相互作用。     

定容高压气体的压缩因子

１前言压缩因子是比较实际气体与理想气体之差异的重要物理量，从某状态的压缩因子Ｚ可求出该状态下实际气体的Ｐ或Ｖ来。现在高压气体的Ｚ大多是在高压ＰＶＴ实验台上用定容测试方法（绝对法）测试出来。但测试过程耗时费资，在新型气态工质不断涌现的今天，一些特殊高压高温条件很难在实验中满足；而工程上则多从对比态原理出发，从两参量或三参量的普遍化压缩因子图中近似求出，显然，其系统误差一般较大，一般说来，高压气体的Ｚ是系统温度Ｔ，压力Ｐ和偏心因子。的函数Ｚ＝Ｚ（Ｔ，Ｐ），其解析形式一直是热物性工作者努力探求的目标，…     

用状态方程法研究混合工质的热物性

用状态方程法研究混合工质的热物性苏志军，阙雄才，陈芝久（上海交通大学制冷工程研究所上海２０００３０）严家　，鲍雷（哈尔滨工业大学热工教研室哈尔滨１５０００１）关键词状态方程，ＣＦＣｓ替代工质，二兀混合工质，汽液平衡性质１前言混合工质作为一种新型工质在...     

由实验曲线求气体分子速率分布函数

气体分子速率分布函数ｆ（ｖ）＝４／√π（ｍ／２ｋＴ）＾３／２ｖ＾２ｅ－ｍｖ＾２／２ｋＴ，最初是由麦克斯韦用统计理论推导出来的。本文阐述了一种从实验曲线出发寻求这一分布函数的方法，虽不严廑，但过程简单，便于掌握。     

D2EHPA萃取稀土的有机相红外光谱及添加DMHPA的影响

本文研究了部分皂化的二（２－乙基己基）磷酸（Ｄ２ＥＨＰＡ）－正庚烷体系萃取稀土离子Ｙ＾３＋，Ｐｒ＾３＋，Ｎｄ＾３＋，Ｅｕ＾３＋后有机的傅里叶变换红外光谱（ＦＴ－ＩＲ）。发现不同稀土离子与萃取剂的配位能力有差异，并且皂化度对萃取有机相中的Ｐ＝Ｏ谱带的频率和吸收强度皆有影响，在Ｄ２ＥＨＰＡ中加入二（１－甲基庚基）磷酸（ＤＭＨＰＡ）导致Ｐ＝Ｏ谱带形状和吸收强度发生变化。     

HF的电子态X~1Σ~＋和B~1Σ~＋之势能函数和Δυ＝2泛频跃迁精细结构

用Ｍｕｒｒｅｌｌ—Ｓｏｒｂｉｅ函数表述ＨＦ（Ｘ１Σ＋和Ｂ１Σ＋）的势能函数。通过对ＨＦ振转能级的计算，得到Δｖ＝２泛频跃迁精细结构，所得结果中，基态之Ｐ支与Ｗ．Ｑ．Ｊｅｆｆｅｒｓ发表的实验结果进行了比较。     

流体的塔阱状态方程及其对迁移性质的推算

流体的塔阱状态方程及其对迁移性质的推算曾向东，严家（哈尔滨工业大学能源科学与工程学院哈尔滨１５０００６）牛文科，韩立中（哈尔滨船舶锅炉涡轮机研究所哈尔滨）关键词势能模型，配分函数，状态方程，平衡性质，迁移性质１流体的塔阱状态方程Ｐｒｉｇｏｇｉｎｅ认为...