核内核子-核子弹性散射截面

通过对标量、矢量介子场引入动量-密度相关的耦合常数,能够同时重现核物质饱和态性质、能量依赖的相对论光学势以及核内核子平均自由程的实验结果.并用这套耦合常数计算了核内核子-核子弹性散射截面,结果表明,在某些能量区域密度依赖很明显而必须加以考虑.     

层子摸型和深度非弹性散射

我们在1966年提出的层子模型中主要的想法是所有的强子都是由属于微观领域更深一层次的粒子所组成。这种粒子可能具有很大的质量,在超强作用下结合成通常的强子。我们称这种粒子为层子。层子在强子内部的存在、运动和相互作用决定了强子的内部结构,但层子本身的结构问题是属于更下一层次的现象,因此在现有的能量范围内,层子可以被看作是一个点粒子。我们曾利用层子模型计算了强子的弱作用和电磁作用现象,结果指出在强子内部,电磁作用和弱作用的规律仍旧是正确的。这个模型和后来为处理电子和核子深度非弹性散射问题而提出来的部分子模型有很多共同点。     

10B中子非弹性散射的理论计算

本文介绍了根据直接作用模型,采用DWBA方法,对~(10)B快中子非弹性散射的一组实验数据进行分析,获得了与实验数据符合较好的理论结果及一组参数,由所得参数,计算了入射中子能量为7.54～20MeV的~(10)B(n,n′)~(10)B~0.717MeV激发态非弹性散射的积分截面和角分布,补充了实验所缺的数据。 In this paper, we analysed the experimental data of reaction cross sections induced byfast neutron on ~(10)B by using the direct nuclear reaction theory and the DWBA method. We obtainedthe results in agreement with experimental data and reported a set of parameters. Furthermore, byusing the set of parameters we have calculated systematically the inelastic integrated cross sectionsand angular distribution of ~(10)B(n, n′) ~(10)B 0.717 MeV excited state for incident neutron energiesfrom 7.54 MeV to 20.0 MeV. ...     

层子模型和高能电子深度非弹性散射

本文用层子模型的观点探讨了高能电子深度非弹现象,只要层子有点电荷,就得到了和光锥代数相一致的结果。同时指出,为了解决理论和实验之间的矛盾,需要进一步发展新的理论。     

大横动量的部分子在深度非弹性散射中的行为

本文把核子态用FOCK空间各个组态分量来表示, 并且在结构函数中引入了部分子的横动量作为一个自由度, 计算了价夸克态分量和非价夸克态中的粲夸克分量对虚光子纵横截面比的贡献, 结果与实验数据符合较好. 同时找到了Callan-Gross关系与实验数据偏离的因素.     

π-核弹性和非弹性散射

本文用 Glauber 理论计算和分析了能量为260和280 MeV 的π^-12C 弹性和非弹性散射微分截面.与实验结果符合较好.     

蒙特卡罗模拟四极阱中原子的参变激发

在中性原子的磁囚禁实验中,磁阱线圈的电流噪声会激发磁阱中的原子运动,势必对原子团的温度和寿命产生不可忽视的影响。对于非简谐阱,这种激发具有能量选择特性,它又取决于电流噪声的频谱分布。选择了实验中常用的四极阱为研究对象,用直接模拟蒙特卡罗方法来模拟四极阱中原子运动的参变激发现象,得到了原子温度与原子数损失随激发频率的变化关系,并进一步计算了两个共振峰处原子温度随调制时间和调制深度的变化曲线。此外,还研究了弹性碰撞速率对参变激发过程中原子温度上升的影响。这些结果对四极阱参变激发的实验有较好的参考价值。     

链间耦合对极化子非弹性散射性质的影响

基于一维紧束缚的Su-Schreiffer-Heeger模型, 采用非绝热动力学方法, 研究了链间耦合对聚合物中极化子对非弹性散射性质的影响: 激子的产生依赖于链间耦合, 随着耦合强度的增加, 正负极化子对的电子波函数交叠增强, 利于提高激子的产率; 当耦合区域是极化子的宽度时, 正负极化子对波函数的耦合最充分、耦合最强, 电荷跃迁更容易, 激子产率最大. 关键词： 聚合物 极化子 激子     

IBM内禀基带、单声子激发带和双声子激发带的转动惯量及能谱

首先给出IBM内禀基态、单声子激发态和双声子激发态,其中双声子态由单声子态的不同组合而成.哈密顿量取SU(3)极限加对相互作用;然后,利用推转理论对各带的转动惯量及能谱进行自洽推转计算,得出合理的解析表达式;最后,以168 68Er₁₀₀为例分析了结果的正确性.     

中能反质子-核的弹性和非弹性散射

利用实验的PN振幅和多重散射理论 ,在冲量近似下 ,入射能量在 1 80～ 1 80 0MeV范围内我们可以得到反质子的光学势。结果发现能量在 1 30～ 1 4 0MeV范围内 ,光学势强度的虚部几乎是个常数。用能量为 1 80MeV的反质子去打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca和2 0 8Pb发生弹性散射和用相同能量的反质子去打击1 2 C发生非弹性散射 ,在程函近似下分析这些散射数据。在绝热近似下 ,用反质子光学势讨论一声子级的集体激发。同时预测了用能量为 1 80～1 833MeV的反质子打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca ,2 0 8Pb的弹性散射以及同样情况下打击1 2 C的非弹性散射的微分散射截面。     

胶子非弹性散射过程对夸克胶子等离子体中双轻子产生的影响

双轻子是研究夸克物质的形成和性质的重要探针.本文基于化学平衡化的黏滞性夸克胶子等离子体演化模型,计算了相对论重离子碰撞能量下金-金对心碰撞形成的夸克胶子等离子体中的双轻子产额.在黏滞性计算中加入了胶子非弹性散射过程对黏滞系数的贡献.相较仅考虑夸克和胶子弹性散射的情况,双轻子的产额有较明显的降低.这表明在黏滞系数中加入胶子非弹性散射的贡献使得系统的演化过程加快,演化时间变短.     

电子-质子的深度非弹性散射(Ⅱ)

本文应用戴逊表示来研究层子的一般图形,以考察不依赖击出图形是否也能得到无标度性。结果表明,只要流对易子矩阵元的戴逊表示中的谱函数在m²大时具有合适的行为,在ν大时就可以得到无标度性。至于q²的值,则并无限制。q²很小甚至趋于零都是允许的。此特点似与实验相符合。另外,对于一定的ν,结构张量W_μv只决定于谱函数在m²M_pν范围内的值,而与真正的m²→∞时的渐近行为并无关系。因此,目前所观测到的无标度性也许只是一定范围内的现象,当ν更大时,很可能会出现质的变化。     

电子-质子的深度非弹性散射(Ⅰ)

本文应用戴逊表示对层子击出图形进行更严格的研究,以考察:这种机制是否确能给出无标度性;如果能够,它是否要求层子质量很小,以及ν和q²取大值的具体标准是什么?结果表明,在ν足够大时,层子击出图形能给出无标度性,但最初结果与Bjorken的不同,这里得到的是W₁=νf₁(x),W₂=f₂(x)。只有借助于击出图形为主(对深度非弹性散射)的假定,应用规范条件,才能压低W₁和W₂而得到Bjorken无标度性。另外,无标度性的得出,只要求ν取大值(按照某些确定的标准),对q²并无限制。层子质量M亦不要求比核子小。理论上,对于任意的M值,只要ν足够大,都将得到无标度性。     

Glauber方法和高能下核-核非弹性散射

在Glauber多次散射的框架下, 给出了高能下核-核非弹性散射振幅的严格表示式. 以1.37GeVα在C¹²上的非弹性散射为例, 用硬球近似和严格方法分别计算了C¹²的α⁺和3^－态的微分截面, 在以这两种方法计算所得的微分截面之间, 存在着一定的差异, 在这一算例中, 这些差异反映了不同方法的物理图象.     

e-A深度非弹性散射中胶子辐射振幅的新计算方法

在e-A深度非弹性散射过程中, 喷注穿过冷核介质时, 多重散射诱导胶子辐射会导致对碎裂函数的修正及喷注的能量损失.前期研究中关于计算e-A深度非弹性散射中胶子辐射振幅的两种方法: 螺旋振幅近似和微扰QCD严格计算都异常繁杂. 本文发展了一种新的方法, 可以方便计算出多重散射导致胶子辐射的振幅, 得到的碎裂函数的修正以及能量损失与严格计算的结果一致.     

深度非弹性散射中QCD-瞬子末态的熵及热平衡性质

在蒙特-卡洛产生器 QCDINS 产生的瞬子参与的e-P深度非弹性散射事件中,用$r$ 排序法得到瞬子末态和喷注样本。研究了 R\'enyi熵$H_2$在快度空间中的标度性和相加性。在瞬子末态中观察到了 $H_2$ 随着相空间尺度的减小展现出来的渐进标度性。相比之下,喷注的$H_2$在相空间尺度减小时呈现出饱和趋势。而且,在瞬子末态中还观察到在不同快度位置的窄窗口中$H_2$的相加性很好地成立。这些结果表明,在瞬子参与的深度非弹性散射中的瞬子末态达到了局域平衡。     

高能核-核非弹性散射和炮弹核结构的影响

在Glauber理论基础上, 在刚性炮弹近似下, 给出了核-核非弹性散射振幅. 具体计算了1.37GeV的α+C¹²非弹性散射2⁺(4.44MeV)和3^－(9.64MeV)的微分截面, 并讨论了炮弹核α的不同密度分布对散射的影响.     

带有电子-双声子相互作用的一维铁磁性介观环的非经典本征态和非经典本征持续电流

在一维铁磁性织构介观环的基础上, 计及电子-双声子相互作用, 介入了三项非经典效应抑制电子-单声子相互作用引起的量子涨落效应: 1) 跳步电子-单声子相干态关联效应;2) 由压缩相干态引起的声子压缩态-单声子相干态间过程关联效应;3) 声子位移-声子压缩态的表象关联效应．从结果来看, 电子-双声子相互作用明显加强了压缩效应(增大压缩参量), 而跳步电子-单声子相干态关联效应引起本征能量大幅度下降, 持续电流大幅度增加．特别是介入了声子压缩态-单声子相干态间过程关联效应后, 声子压缩参量远大于理想压缩态相应的压缩参量, 有效地抑制了Debye-Waller(D-W)效应．当声子压缩态-单声子相干态间过程关联与声子位移重整化效应结合在一起时, 声子场的压缩将更大幅度地增加, D-W效应(参量w_ph)将更大幅度地减小, w_ph << w_ph⁽⁰⁾, 从而极大幅度地抑制了电子-单声子相互作用导致的量子涨落效应. 这样一来, 非经典态本征能量E_n极大幅度地下降, E_n << E_n⁽⁰⁾, 与此同时, 本征持续电流振幅I_n 则极大幅度地增大, I_n >> I_n⁽⁰⁾.