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本刊接到各地一些读者提出与本问题有关的一些问题,现综合答复于后。如把一定量的电荷(如+Q)放到导体上,由于导体的定义:即电荷可以在它上面移动的物体叫做导体,所以在同号电荷间排斥的作用下,电荷便要移动。最后,电荷将静止在导体的外表面上。关于这一结果是能想象到的,因为电荷间的排斥作用必然会使电荷移动到相距最远而且不能再远的地方停止下来,那么便只能是在外表面。不过这样想还是不够的,著名的法拉第冰桶实验便是静电平衡时电荷只分布在导体的外表面上的事实证明。 相似文献
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高三物理课本§13中,对在电场里移动电荷时作功的问题,讨论了两种最重要的情形:第一种情形是电荷在电场力作用下移动.例如在图1中,把正电荷从 A 点移到 B 点,或把负电荷从 相似文献
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对洛仑兹力效应的讨论徐玉岭（山东聊城建设学校２５２０００）电荷在磁场中运动时，要受到洛仑兹力的作用，电荷定向移动时形成的电流在磁场中所受的安培力，实际认为是洛仑兹力造成的．在这种力的作用下，电荷或电流发生移动时，所产生的效果是一致的，最终结果总是企图... 相似文献
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静电场镜像解法中的能量和受力 总被引：1，自引：1，他引：0
在解静电场时,常要遇到这样一类问题,在源电荷附近有导体面或介质面,而感应电荷或极化电荷及其对场的贡献不易直接求出.电像法的宗旨就是以简单的电荷分布(常常与源电荷分布有类似之处)作为感应电荷或极化电荷的等效替代,既满足场方程又满足边界条件,使问题得到简化. 但是“像电荷”不是真实电荷,它是感应或极化电荷的替身,代替后者决定静电场.“像电荷”与源电荷的相互作用,应当是感应或极化电荷与源电荷的相互作用,而这种相互作用,是和两个独立的电荷分布之间的相互作用不同的.不注意到这一点,必定会造成混乱.一、带电系统与其镜像的相互… 相似文献
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在产生涡旋光束过程中, 固体激光器所输出的光束中心 很难与螺旋相位板的中心完全对准, 实际出射的光束为离轴涡旋光束. 在衍射理论的基础上, 对离轴涡旋光束的传输进行了研究, 推导了离轴涡旋光束传输一段距离后电场和光强的解析表达式.研究表明, 与理想的涡旋光束不同, 离轴涡旋光束具有非对称性的光强分布, 在传输过程中光斑除了展宽外, 涡旋暗核还会发生移动. 拓扑电荷数的大小只影响到光束的展宽, 拓扑电荷数为正时, 暗核沿着逆时针切线方向移动; 拓扑电荷数为负时, 暗核沿着顺时针的切线方向移动, 该结果对长距离探测涡旋光束的对准问题起到指导作用. 相似文献
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《大学物理》84年第六期发表了张福熹同志的“对运动电荷在匀强电场中的一点讨论”一文(以下简称张文,并将张文中的初速度v在本文中以v0表示).该文通过电磁场变换,并按F=ma一式进行推导得出“电荷q的运动轨道是抛物线”.这一结果显然错误的.因为电场力对电荷作功,则电荷q的能量必然增加,从而电荷q的质量增加.这样电荷q在z方向所受的力虽然是恒力,但由于质量增加不可能沿z方向是匀加速运动.另一方面电荷q在x方向虽不受力,但是由于质量增加,动量守恒,则沿x方向运动电荷q不可能是匀速运动,而是减速运动.所以运动电荷q的轨道不可能是抛物线.正… 相似文献
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相对于观察者来说,电荷运动时要引起周围空间各点的电场发生变化,而变化的电场就是位移电流,因此,运动电荷的周围是有位移电流存在的。那么,空间里任一点位移电流密度的方向如何确定?大小如何确定?下面准备针对这两个问题谈一谈自己的一些看法。 一、位移电流密度的方向 设电荷q以速度υ向右运动,拿运动方向上任一点p来说,由于运动电荷q距p点愈来愈近,p.点的电位移在△t时间内由D1增至D2,增加了△D(△D=D2-D1),其增量△D的方向,与υ一致,向右。从位移电流密度的定义式jc=来看,位移电流密”“”’“““”““”””‘’ gi”’””””“… 相似文献
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两点电荷无限接近财的“库仑力”殷建平（江苏镇江机械职工中专２１２００３）当两点电荷无限接近时“库仑力”是多少的问题，常常被提出．由库仑定律Ｆ＝ｋ得出的结果是Ｆ（０）＝ｌｉｍｋ→∞．这样的解答显然是不正确的．下面讨论这个问题．“点电荷”是指带电体的大小... 相似文献
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采用积分方法分析了线电荷串,沿周期性理想金属光栅表面平行移动时产生的史密斯帕塞尔辐射。分别对短周期光栅、低能量线电荷串与长周期光栅、高能量线电荷串的辐射情况进行了数值计算。相对单个线电荷而言,N个线电荷与反射光栅作用产生的辐射场密度,在频率是线电荷串调制频率的整数倍处出现最大,辐射谱宽变窄;随电荷能量增高,辐射能量向高频方向移动,并具有强烈的定向性;可以通过调节线电荷调制频率等参量实现辐射电磁波频率锁定。研究结果表明,对高能量与低能量的电荷参量,适当选择光栅尺寸与线电荷串间隔周期,都可使辐射波工作于太赫兹波段。 相似文献
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稳恒电流磁效应对导体内电荷体密度的影响 总被引：1，自引：1，他引：0
在普通物理电磁学讲课中,讨论到稳恒电流通过均匀导体时得到这样的结论:净电荷只能出现在导体表面,体内净电荷处处为零。但是这个结论是在电学部分中给出的,换言之并没有考虑到电流本身磁效应的影响。因此在尔后引入电流的磁场时,有些学生自然地会提出这样的疑问:如果考虑电流本身的磁效应,那么上述结论是否还正确呢?下面就此作些解释。 首先考虑均匀导体无电流时,自由电子电荷体密度p0应为这样的常量,它使净电荷体密度处处为零。当通以稳恒电流时,体电流会在体内产生磁场,使运动电荷受到径向力。若以自由电子为载流子,它们便会向中央移动,… 相似文献
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《物理》杂志1976年第2期上刊登了张多文同志的一篇文章。《原子核的电荷恰等于原子序数吗?》张多文同志从莫塞莱公式计算出的许多元素的核电荷与原子序数之间有显著偏差这一事实出发,导致了这样的结论:“原子核荷不等于原子序数,核荷只有钙元素附近不偏原子序数;比它大或比它小的核荷都不等于原子序数,核荷的变化是非整数的.”这涉及到物理学中十分根本的问题.读了以后感到此文有许多处值得商榷.由于莫塞莱定律是张多文同志计算核荷的根据,我们在这里仅就这一点谈谈自己的看法.莫塞莱公式是一个近似公式.如果忽略外层电子的作用,并近似假定… 相似文献
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在新课程电动势教学中,教师们经常这样描述电流的形成:电源的正极有大量正电荷,负极有大量的负电荷;闭合外电路后,电源两极上的电荷对外电路建立一个电场,使导体中的电荷做定向移动;在内电路,电荷在非静电力作用下做定向运动.这样的描述有没有科学性错误?电池的两极究竟有没有带静电荷?可把此问题称之为电势之谜和电荷之谜.这两 相似文献
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用远红外激光测量等离子体电子密度的原理,曾有过报道.当一束远红外激光通过等离子体时,因为等离子体的折射率n<1,即在等离子体中电磁波传播的相速度大于光速c,所以远红外激光通过等离子体之后,其相位比通过同样的真空路程有一个移动.设这个相位移动为△Φ,则有式中c为光速,e为电子电荷,me为电子质量,。为远红外激光频率,L为光束通过等离子体的距离,刀杠)为。处的电子密度.*)式要 Iffxel。\tx-、,- v x～M(DNtn,Hopton“I——I,eq\InwhJ[]U*、————一口】7广下I 一pL J””“”“——“”一 \m,,本征频率. 对于氰化氢(HCN)激光,波… 相似文献
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1.不接地导体壳内的电荷改变位置不影响壳外电场分布的问题。 在电磁学讨论静电屏蔽时,常出现这样的问题:如图1所示,点电荷q在导体壳内移动位置时,壳外的电场分布是否改变见了这问题采用唯一性定理是易于解决的.但在普通物理范围内,如何解决呢;我们以球形导体壳为例加以说明.如图2所示,设导体壳为球形壳,在球心放置一点电荷q,此时球壳上的电势为当q从球心移到a点(离球心为r)时,设球壳上的电势为U’.由于导体是等势体以及球对称性,q在以r为半径的球面上任一处,导体壳上的电势均为U’。设 电荷Q均匀地分布在半径为r的球面上,则带电为Q 的球… 相似文献
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密立根油滴实验在教学上依然存在诸多问题,比如元电荷的测量值偏差较大、元电荷的“目标函数法”求解方法问题以及油滴仪上紫外灯的使用等,若处理不好,会影响教学效果.本文认为元电荷的测量值偏差较大与显微镜分划板的准确性有关,也与实验者没有对油滴像调焦有关.“目标函数法”求解元电荷精度较高,本文对此用法进行了梳理,澄清了难点.紫外灯不能仅仅做为改变油滴电量的手段,本文从初始带有一个元电荷的油滴开始,通过测量每次电离之后的平衡电压,用电压的比值可以直观地证明电量量子化. 相似文献
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在“物理通报”1957年第9期肖展同志写的“怎样说明互成角度的两个匀速直线运动的合成问题”一文中,谈到高中物理学第一册上提出的A_1C_1‖A_2C_2很突然,而且不易理解;因此产生了一连串的疑问。肖展同志为了解决这个问题,采用了两种情况来说明。在第一种情况里,他先假定乘客沿OB走的路线垂直于轮船进行的OA方向。他所提出的B_1C_1‖OA_1(见图1)与教课书里提出的A_1C_1‖A_2C_2,在我看来,基本上没有什么差别,都是由于轮船在前进时乘客欲走的路线OB在作连续的平行移动所产生。不过,前者着眼于OB上的点B_1的移动,而后者则从路线OB的平移出发。所以我认为教课书上A_1C_1‖A_2C_2的提出,并不是 相似文献
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在讨论磁现象特别是介质磁化的问题时,从永久磁铁出发,根据和静电场的类比,引入“磁荷”和“磁偶极子”模型是很自然的。但是,电流的磁效应和近代关于物质结构的知识,都确切地证实:磁荷是不存在的,磁现象和电荷运动密切联系,在介质磁化的问题上,安培分子电流假说更能表达出现象的实质。 相似文献