REMeO3氧化物半导体的CO气敏特性研究

本文考察了钙钛矿REMeO_3(RE=La,Pr,Nd,Sm,Eu,Gd,Tb,Dy;Me=Co,Mn,Fe,Cr,V)氧化物的CO气敏特性,发现灵敏度大小次序为SmCoO_3>SmFeO_3>SmMnO_3>SmCrO_3>SmVO_3;在DyCoO_3>SmCoO_3,NdCoO_3>EuCoO_3>PrCoO_3>LaCoO_3,GdCoO_3,TbCoO_3。我们还研究了REMeO_3氧化物的灵敏度与催化活性、还原性能、导电激发能之间的关系。     

Pr~(3 )/Yb~(3 )共掺光纤放大器中的能量转移过程

测量了 ZBL AN玻璃中 Pr3 ,Pr3 Yb3 的吸收光谱和 Pr3 的荧光发射波长 .分析了 Pr3 / Yb3 共掺光纤放大器中的能量转移过程 ,运用电多极子理论和多声子辅助能量转移理论计算了 Pr3 和 Yb3 之间的能量转移几率 .对离子掺杂浓度 ,泵浦波长对 Pr3 和 Yb3 之间能量转移的影响进行了讨论 ,得到了最佳掺杂浓度和泵浦波长 .此时 Pr3 / Yb3 共掺的光纤放大器具有最大的荧光强度和最高的增益 .     

Pr^3＋／Yb^3＋共掺光纤放大器中的能量转移过程

测量了ZBLAN玻璃中Pr^3 Yb^3 的吸收光谱和Pr^3 的荧光发射波长,分析了Pr^3 /Yb^3 共掺光纤放大器中的能量转移过程,运用电多极理论和多声子辅助能量转移理论计算了Pr^3 和Yb^3 之间的能量转移几率,对离子掺杂浓度,泵浦波长对Pr^3 和Yb^3 之间能量转移的影响进行了讨论,得到了最佳掺杂浓度和泵浦波长,此时Pr^3 /Yb^3 共掺的光纤放大器具有最大的荧光强度和最高的增益。     

MgTiO3:Fe3+(Mn2+)的EPR参量D与局域结构的研究

用晶体场理论研究了MgTiO3:Fe^3 (Mn^2 )的EPR参量D和掺杂晶体局域结构间的内在联系，计算值与实验值符合好，结果表明，掺杂后，MgTiO3:Fe^3 和MgTiO3:Mn^2 局域结构的畸变均趋向Oh对称，且MgTiO3:Fe^3 的畸变程度大于MgTiO3:Mn^2 。     

铝配合物的电合成及低温制备α-Al2O3纳米棒状晶须

采用铝金属为“牺牲”阳极，在无隔膜电解槽中，电解铝一步法制备了纳米Al2O3前驱体铝配合物Al（OCH2CH2OCH3）3，Al（OEt）3，Al（OBu）3，Al（acac）3（acac为乙酰丙酮基）．产物通过红外光谱（FT-IR）、拉曼光谱进行表征．同时采用含Al（OCH2CH2OCH3）3的电解液直接水解制备纳米Al2O3，并通过X射线粉末衍射（XRD）和透射电子显微镜（TEM）进行表征．实验结果表明：电解合成Al（OCH2CH2OCH3）3，Al（acac）3的电流效率较Al（OEt）3，Al（OBu）3高；采用异丙醇溶液电解铝之前电极表面必须进行粗糙化处理．Al（acac）3和Al（OCH2CH2OCH3）3在醇溶液中溶解，可以作为直接溶胶-凝胶（Sol-gel）法制备纳米Al2O3的原料．制备得到的纳米Al2O3在200℃形成γ-Al2O3网络状纳米颗粒，粒径在10～20nm，随着温度的升高，纳米颗粒逐渐融合形成纳米棒状晶须，晶形由γ-Al2O3转变为α-Al2O3，经800℃煅烧后形成α-Al2O3。纳米棒状晶须．     

掺Nd3+的Sr3 Gd(BO3)3晶体的激光特性

介绍了一种新的硼酸盐激光晶体Nd^3＋：Sr3Gd（BO3）3的激光特性．采用氙灯作为泵浦源，获得激光输出为17．84mJ，总效率ηo=0.092％，曲线的斜效率ηs=0.27％．实验表明Nd^3＋：Sr3Gd（BO3）3晶体是一种新的有潜在应用价值的激光晶体．     

稀土元素掺杂Al_2O_3陶瓷粉末的光致发光特性

本文利用化学燃烧合成法制备了Al_2O_3:Eu,Al_2O_3:Tb和Al_2O_3:Eu:Tb陶瓷粉末,研究了退火温度和掺杂浓度对稀土元素掺杂Al_2O_3陶瓷粉末光致发光性能的影响.结果表明:采用Al(NO3)3、Eu(NO_3)_3、Tb(NO_3)_3为原料制备的Al_2O_3:Eu,Al_2O_3:Tb陶瓷粉末,其样品随着退火温度的不断升高,发光强度先增强再减弱,光致发光峰位没有发生变化,并且最佳的退火温度分别是900?C、1100?C.随着稀土元素掺杂浓度的不断增大,样品光致发光强度先增强再减弱,最佳的掺杂浓度分别是0.055mol%、0.02mol%.在制备Al_2O_3:Tb:Eu陶瓷粉末时,只改变Tb~(3+)离子的掺杂浓度而保持Eu~(3+)离子的掺杂浓度是0.04mol%固定不变.随着Tb~(3+)离子掺杂浓度的增大,Eu~(3+)离子处于592nm,618nm,653nm,705nm的光致发光峰强度增加,而Tb~(3+)离子在545nm处的光致发光峰强度却随着Tb~(3+)离子掺杂浓度从0.14mol%增大到0.17mol%逐渐减小.此研究可为改善和提高Al_2O_3基陶瓷材料的发光性能提供一定的实验依据.     

稀土改性CuO-ZnO-ZrO2催化剂甲醇水蒸汽重整制氢反应

考察了La2O3和Y2O3对CuO—ZnO—ZrO3催化剂甲醇水蒸汽重整反应性能的影响，并运用BET、XRD、TPR等手段对催化剂进行了表征。结果表明，La2O3和Y2O3的改性加入均能提高催化剂的活性，其中以Y2O3改性效果较为显著。催化剂中Y2O3含量不同。甲醇的转化率和H2产率也不相同，Y2O3含量为5mol％时，CuO—ZnO—ZrO2—Y2O3催化剂甲醇转化率和H2产率最佳。Y2O3的加入使铜物种的分散度提高、CuO易还原。由于Y^3＋离子半径与Zr^4＋离子半径接近，Y^3＋可能部分替代Zr^4＋，增强了Y^3＋与其它金属之间的相互作用。     

具有Z_3-分次结构的线性代数问题

利用G-分次结构理论,研究具有Z3-分次结构的线性代数问题。首先,得到了Z3-分次向量空间、Z3-分次代数、Z3-分次李代数和Z3-分次子空间的基本概念。其次,给出一种由已知的Z3-分次代数构造左对称的Z3-分次代数的方法,同时提出两种构造Z3-分次李代数的方法。最后,给出Z3-分次子空间的两个基本性质,并利用Z3-分次李代数之间的同态与同构映射,得到了关于Z3-分次李代数的同态与同构定理。从而对G-分次结构理论进行了推广,并得到了相应的结果。     

Er3+和Yb3+共掺氟氧化物微晶玻璃的研究

制备了Er3 、Yb3 共掺的SiO2-A12O3-PbF2-CdF2系统玻璃,并进行相应的微晶化热处理,研究了氟氧化物微晶玻璃中Er3 离子的上转换发光特性.研究结果表明:原始玻璃经热处理后得到的β-PbF2相氟氧化物微晶玻璃,Er3 和Yb3 所在局域基质声子能量的降低,使微晶玻璃中Er3 上转换发光强度显著提高,而微晶化后Er3 、Yb3 离子局域环境发生变化,导致微晶玻璃中Er3 离子的绿光上转换荧光强度较强,而红光上转换荧光强度相对较弱.     

S3到CP4中的等变弱Lagrangian极小浸入

研究3维球面S3到复射影空间CP4中的非常数截面曲率的等变弱Lagrangian极小浸入。     

洛伦兹空间型Hn+11和Sn+11中的类空等参超曲面

研究洛伦兹空间型田H1^n 1和S1^n 1中的类空等参超曲面，证明了它的主曲率的个数≤2，给出了这种超曲面的完全分类和解析表达式。     

S_1~4中的一类Ⅱ型洛伦兹等参超曲面

研究洛伦兹空间型S41中的Ⅱ型洛伦兹等参超曲面。给出了S41中最小多项式为(λ-1)2(λ+1)的洛伦兹等参超曲面M的解析表达式。证明了这种超曲面M局部地被三个函数A(u),B(u),C(u)所唯一确定。并且S41中任何洛伦兹等参超曲面M局部地与某个具有最小多项式(λ-1)2(λ+1)的洛伦兹等参     

CP~n中具有循环调和序列的平坦极小环面

研究具有循环调和序列的平坦极小浸入ψ:T2→CPn。证明了存在T2的一个有限覆盖p:T2→T2和一个全迷向的平坦极小浸入φ:T2→CPn使得ψ。p=A。φ,其中A:CPn→CPn:[v]→[vA]是线性全纯同胚。     

S1n+1中Ⅱ型洛伦兹等参超曲面的完全分类

研究洛伦兹球面1Sn+1(R1n+2)中的n维Ⅱ型洛伦兹等参超曲面M,给出了这种超曲面的完全分类,证明了这种超曲面的存在性定理和局部刚性定理。如果M的主曲率全都相等,称M是全脐的。设M具有2个互异的主曲率a1,an(a1≠an),形算子A的最小多项式为(λ-a1)2(λ-an)。当a1的重数p=2时,M称为是半脐的。文中证明了M实际上是将乘积流形S+p-1(t)×Sn-p(t)沿着单参数类光直线族{Lt|t∈I}的每一条直线Lt平行移动而得。特别当p=n时是全脐的,当p=2时M是半脐的。     

S3到CP3中的等变极小浸入

研究常曲率的3维球面S3=SU(2)到复射影空间CP3中的等变极小浸入,证明了这种浸入不存在介于CR和Lagrangian之间的浸入,只能是Lagrangian浸入,从而是全测地的.     

复射影空间的全实伪脐子流形

设CPn 是具有全纯截面曲率为4 的Fubini -Study 度量的n 维复射影空间.设Mn 是CPn 的全实子流形, 若Mn 关于平均曲率向量场ξ是脐性的, 或Mn 是极小的, 则称Mn 是CPn 的全实伪脐子流形.本文得到关于CPn 的紧致全实伪脐子流形Mn 的S , ξ和H 这三个重要不变量的几个命题和定理.     

局部对称的Bochner-Kaehler流形的全实极小子流形

本文拓广Urbano F.关于复射影空间的全实极小子流形的定理到局部对称的Bochner-Kaehler流形的全实极小子流形。     

关于复射影空间中极小子流形的某些整体 Pinching定理

本文利用对复射影空间中紧致极小子流形的第二基本形式长度平方进行积分形式的估计方法,证明了复射影空间中紧致复子流形和紧致全实极小子流形的整体 Pinching定理.     

共形平坦空间中常主曲率的共形平坦超曲面

<正> §Ⅰ、引言在文[1],我们证明了常曲率空间Sn+1（c）（n≥4）中常平均曲率的共形平坦的常数量曲率的超曲面Mn或者是Sn（k）,k≥c,或者Mn局部可约为|R1×Sn-1（k）,k>c。这里和今后,我们用Sn（k）表示截面曲率为常数k（正或负或零）的m维常曲率黎曼空间,|R1表示直