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激光技术原理及其军事应用 总被引:1,自引:0,他引:1
自1960年激光问世以来,激光技术的应用以及激光理论等方面取得了巨大的进展。目前,激光技术是世界各国都在积极研究和开发的高技术之一,它的发展速度非常快。由于激光具有单色性好、方向性好、相干性好以及亮度高等特点,激光技术在军事上得到广泛的应用。一、物理基础激光是利用受激辐射效应形成的一种强大的、方向集中的、单色性好的新型光源。它具有以下物理特性:①方向性好。激光是定向辐射的,在空间传播光束发散很微小,接近平行光。一般光源(基于自发辐射)都是向四面八方发射的,发散度为4π球面度(sr),而激光的发散角很小,可近似表示为式中R为发散距离;θ为光束发散平面半角。 相似文献
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单频漫射光对原子的冷却与单色效应 总被引:1,自引:1,他引:0
计算了用单频漫射光作用于一个两能级原子产生的幅射压力,数值计算了辐射压力对原子速度分布的影响,并讨论其单色性,结果表明,采用这种机制冷却原子束,不仅能实现高效率的激光冷却,而且可以获得速度宽度小于8m/s的近单色原子。 相似文献
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引言 在原子物理、物理光学、激光原理等课程中,要讨论到光谱谱线的自然加宽问题,并介绍了如下自然加宽的归一化响应函数 式中V△υN是自然加宽的半宽度,它和原子系统的自发跃迁几率成正比。然而当前流行的有关教材与书籍中,对于光谱自然加宽公式,通常是采用经典电动力学方法来论证的。它把原子看作带电谐振子,不断向外辐射电磁场,而辐射的电磁场反过来对谐振子产生阻尼反作用,使谐振子作阻尼振动。于是所辐射的电磁波不再是单色波,经过计算能得出光谱强度按频率分布的公式 这样导出的频率半宽度γ仅和谐振子的质量m、电荷q、固有频率ω0等… 相似文献
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考虑电子的反冲并利用康普顿散射,研究了激光同步辐射光源(LSS)辐射的光子波长、光子能量。结果表明,对于不同的γ,LSS辐射的光子波长和能量有不同的近似公式。当γ<<λ1/4λe时,LSS辐射的光子波长λ2≈λ1/4γ2,能量(εc2≈4γ2εc1;当γ>>λ1/4λe时,LSS辐射的光子波长λ2≈λe/γ,能量cε2≈m0γc2;结果表明,LSS辐射的条件是种子激光的波长λ1大于电子的物质波波长λm;LSS辐射的极值波长是λ2m ax=h/m0γv,极值能量是cε2m ax=βeε;本文后半部分提出了利用北京正负电子对撞机的强流高亮度电子束与激光的康普顿背散射产生单色γ射线的建议。 相似文献
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研究了在稀薄等离子体中强激光激发尾波场的情况,发现尾波场的激发与入射激光的脉冲宽度有共振现象。在光强很小情况下,共振所需要的入射激光脉冲宽度度为λp/2,随着光强的增大共振激光脉冲宽度减小。同时发现在稀薄等离子体中激发的尾波势场与等离子体的密度几乎无关,而激发的尾波场最大电场强度与等离子体的密度有关。 相似文献
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本文对光学光谱分析仪OSA WP-4系统做了一般介绍,对该系统用于研究激波管光谱的优点和特点做了分析。在激波管不同的状态下,对研究气体(Ar+H_2),用OSA WP-4系统在快门和直流累积光辐射条件下,得到了H_α、H_β线的清晰光谱线轮廓;对H_β线形进行了测量分析,得到了半宽度△λ_(1/2)和峰峰间距△λ_(pp)及其它们之间的关系;也得到了△λ_(pp)与电子密度n_e之间的关系;实验结果与国外结果做了对比,并进行了分析讨论,取得了一些基本看法。实验证明:OSA WP-4系统特别适宜于研究高速瞬态和弱光源的光谱辐射和动力学过程。 相似文献
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激光同步辐射光源的辐射条件 总被引:1,自引:1,他引:0
激光同步辐射光源是一种新型的X射线光源,它利用高强度激光与相对论电子束发生康普顿散射,从而在电子的运动方向上辐射出X射线.本文在考虑电子的反冲基础上,利用康普顿散射研究了激光同步辐射光源(LSS)辐射光子的精确波长和能量;同时发现,对于背散射情况,只有当种子激光的波长λ1大于电子的物质波波长λm时才能发生LSS辐射;最后给出LSS辐射的极值波长λ2max=h/(m0γv)和极值能量εc2max=βε3. 相似文献
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随着生活水平的提高,人们对美的追求日益强烈,为了满足这一需求,科学工作者一直在不断的尝试,从传统的药物美容发展到如今的激光美容,让人们对美容的前景大为看好,激光美容的快速、安全、高效将引领美容业进入一个新的时代。一、激光机理激光,英文全名为lightamplicationbystimulatedemissionofradiation意为“受激辐射光放大”,简称laser。激光是一种颜色很纯,能量高度集中的光,它具有任何常规光源无法比拟的特点。激光在美容领域中的应用正是由它本身的特点决定的:它具有单色性好,方向性好,高功率密度等特性。 相似文献
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《强激光与粒子束》2016,(11)
使用一维辐射流体力学程序MULTI模拟了脉冲CO_2激光烧蚀平面锡靶的过程,研究了脉冲宽度、峰值功率密度、靶材初始密度对锡等离子体电子密度、电子温度的时空分布的影响,并结合统计分析得到最有利于产生13.5nm极紫外光的激光脉冲宽度。模拟结果表明,脉冲宽度为100~200ns的长脉冲激光产生的等离子体有利于实现极紫外输出的最佳条件,通过分析等离子体的电子密度、电子温度的分布对这一结论进行了解释。临界电子密度区域有效吸收了脉冲能量,而低密度的羽辉对激光与极紫外辐射的吸收很少。采用长脉冲激光,使得辐射极紫外等离子体持续时间更长,是提高极紫外辐射效率的有效手段。同时模拟还发现,靶材初始密度对等离子体参数的影响不大。 相似文献
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使用一维辐射流体力学程序MULTI模拟了脉冲CO2激光烧蚀平面锡靶的过程,研究了脉冲宽度、峰值功率密度、靶材初始密度对锡等离子体电子密度、电子温度的时空分布的影响,并结合统计分析得到最有利于产生13.5 nm 极紫外光的激光脉冲宽度。模拟结果表明,脉冲宽度为100~200 ns的长脉冲激光产生的等离子体有利于实现极紫外输出的最佳条件,通过分析等离子体的电子密度、电子温度的分布对这一结论进行了解释。临界电子密度区域有效吸收了脉冲能量,而低密度的羽辉对激光与极紫外辐射的吸收很少。采用长脉冲激光,使得辐射极紫外等离子体持续时间更长,是提高极紫外辐射效率的有效手段。同时模拟还发现,靶材初始密度对等离子体参数的影响不大。 相似文献
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自从六十年代激光问世以来,激光用于化学的问题一直受到注视.因为各类激光器的激光的波长都与原子、分子中的电子和分子内核间的振动或与分子的转动有关,所以研究激光与原子、分子、凝聚态物质的相互作用,及由此而产生的能量转移和物质变化,构成了当前光物理及光化学的主要的科学内容.众所周知,激光具有极好的单色性(Δv/v≈10-9—10-15),小的光束发散角(~λ/D),可以选择极短的作用时间(10-10— 10-14s),允许在所指定的空间、时间、频谱内高度集中能量(1010—1017W·cm-2·sr-1)这是激光能应用于化学的特殊的优点.但是,与高度发展的化学及… 相似文献