与浓度相关的扩散系数计算——逼近法

本文探讨了用逼近法计算扩散系数和浓度的函数关系的方法. 逼近法克服了Boltzman-Matano 法的主要缺点. 采用逼近,可以按我们要求的精度求出扩散系数与浓度之间的准确关系.本文研究了扩散方程及其解的一一对应性, 证明了逼近法的可靠性. 用逼近法研究了玻璃中一价阳离子之间的相互扩散行为, 实验证明结果较好。 关键词：     

用等浓度薄层移动法测量液相扩散系数

基于消球差液芯柱透镜特有的浓度空间分辨测量能力,并利用其较宽浓度范围可消除系统像差的特点,采用等浓度薄层移动测量法,在室温下测量了葡萄糖水溶液的液相扩散系数,同时研究了浓度薄层和初始扩散浓度的选取以及柱透镜的焦深对扩散系数测量结果的影响.等浓度薄层移动测量法具有装置和操作简单、扩散过程可视化等特点,是利用基础光学知识和...     

浓度相关的扩散系数对定向凝固枝晶生长的影响

采用定量相场模型模拟了定向凝固过程中浓度相关的扩散系数对枝晶生长的影响.模型中,通过在液相溶质扩散方程中耦合浓度相关的扩散系数实现了浓度依赖的扩散过程.一系列模拟结果证实了浓度相关的扩散过程对枝晶定向生长具有显著的影响.结果表明:溶质扩散系数对溶质浓度耦合强度的增加会增强枝晶间的溶质扩散对尖端排出的溶质原子横向扩散的抑制作用,造成枝晶尖端固-液界面处的溶质富集程度增加,从而增加尖端过冷度;液相中扩散系数的改变对枝晶的尖端半径影响较小,模拟结果与理论模型计算结果较好吻合;液相中溶质扩散系数对溶质浓度依赖性的增加会使侧向分枝的振幅逐渐减小;在对枝晶列的研究中发现,与溶质浓度相关的扩散系数会增加枝晶列的一次间距,降低稳态枝晶的尖端位置.因此,在浓质分配系数严重偏离1的体系中,对现有模型的定量实验检验应考虑浓度相关的扩散对尖端过冷度的影响.     

Na-Ne混合气体扩散系数的计算

用面积分方法计算钠原子与氖原子间的相互作用势,根据计算扩散系数的Chapman-Enskog理论,文中计算了Na-Ne混合气体在温度200～700K范围内的扩散系数.计算结果与已有的实验结果符合得相当好.     

阻抗谱法确定扩散系数

给出了阻抗谱法确定扩散系数的理论和方法;以钒酸盐阴极材料Na_(1+x)V_3O_(?)(L.T.)为例,应用本方法计算给出了Li~+在阴极中的扩散系数为10~(?)-10~(-9)cm~2·s~(-1);最后还对误差来源进行了讨论. 关键词：     

跨流喷射燃油浓度分布计算的轨道扩散法

本文在试验研究基础上应用轨道扩散模型得出一种预测直射式喷嘴在常温均匀气流中跨流喷射燃油浓度分布的工程计算方法.改进了侧喷雾化分布函数,在油珠轨道计算中考虑了油珠群运动及与气流的相互作用对阻力系数进行了修正,在油雾扩散计算中考虑了初始散布及紊流扩散用选定的当量扩散系数进行计算,把喷嘴下游的浓度分布看为当量点源分布的迭加.用算机进行数值计算.计算与试验结果比较符合.这一方法比较     

指向性综合的逐步逼近方法（Ⅰ）——极值条件下的逐步逼近法

作者曾提出逐步逼近法以解决指向性综合问题。本文进一步完善和发展了逐步逼近法,对其中的一些结论给予理论上的证明;进一步阐明该方法的物理意义和它的最佳性;对综合函数和期望函数之间的拟合方式和拟合条件进行了详细的讨论。讨论了指向性函数的一些基本性质。     

天线方向系数的一类计算逼近方法

天线的方向系数是天线的核心性能指标之一,准确计算方向系数是高性能天线应用的核心要求.本文基于平面近场测试理论、实测数据和快速傅里叶变换算法,系统阐述基于近场测试来数值计算天线方向系数的原理,并进行深入的误差分析.本文选择一种方向图函数和方向系数已知的被测天线,来检验所讨论的误差评估方案.评估分两步实现,第一步,针对这一天线,采用标准的近场测试配置,仿真模拟出(相当于实际测量出)一套平面近场数据.第二步,基于这套近场数据,利用数值积分计算出天线方向系数.本文使用或提出了四种数值算法,分析了提出的后三种算法本身的误差来源,并开发出程序搜索方案,确定出后两种算法的最小误差界.随后,利用这四种数值算法分别得出天线的方向系数.结果表明,计算所得的近场方向系数都比真实方向系数大,但误差不超过0.6 d B.这一结果对实际应用中正确评估基于近场测试的天线方向系数准确性有重要参考价值.     

激光全息干涉法测量二元气体扩散系数

依据Mach-Zehnder干涉光路搭建了数字实时激光全息干涉实验台,设计加工了适用于测量二元气体扩散系数的扩散槽本体,详细介绍了根据物光相位的变化计算二元气体扩散系数的测量原理及图像处理方法。在此基础上测量了二元气体对H_2-Air、CH_4-Air和O_2-Air在273.15 K和0.1 MPa下的扩散系数,通过与文献值的比较验证了该实验方法的准确性,为后续二元气体扩散系数测量工作奠定了坚实的基础。     

指向性综合的逐步逼近方法（Ⅱ）——非极值条件下的逐步逼近法

本文发展了逐步逼近法,提出了非极值条件下的逐步逼近法。该方法被用于指向性函数和期望函数之间的整体拟合,扩充了逐步逼近法的应用范围,从而使它形成了一个比较完整的指向性综合理论;本文还研究了线阵的非对称束控,提出了通过这种束控改善指向性函数和期望函数的拟合程度。     

噪声对数字图像相关法计算结果的影响研究

不同的散斑场会显示出不同的灰度分布特征,并对数字图像相关方法的计算结果有着重要影响。使用计算机模拟生成一系列单向拉伸图像和双向拉伸图像,并在生成的图像中添加噪声,从而获得一系列含噪声单向拉伸图像和含噪声双向拉伸图像。使用数字图像相关方法对无噪声图像和含噪声图像分别进行相关计算,并分析研究图像应变量与相关计算结果正确率间的关系,研究结果表明发现当图像的应变量在一定范围内时,数字图像相关方法计算结果的正确率较高。同时发现,当图像的应变量较小时,噪声对相关计算结果的影响较大,随着图像应变量的增大,噪声对相关计算结果的影响逐渐减小,当图像的应变量到达一定程度时,噪声对相关计算的影响就不明显了。     

Cu在Pt表面扩散激活能和扩散系数的ASED-MO计算

本文应用ASED-MO方法,计算研究了Cu在Pt(111),(100),(110)表面的扩散问题。Cu原子在上述三个表面上的扩散激活能的计算结果分别为0.167eV,0.162eV和0.668eV;300K时的扩散系数分别为3.04×10¹⁰m²/s,3.69×10^-10m²/s和2.42×10^-18m²/s。计算结果表明,Cu原子在Pt(111)和(100)面上,扩散激活能很小,极易迁移,而在(110)面上,激活能较大,扩散系数甚小。     

数字全息干涉法流体质扩散系数实验研究

本文首先对数字全息干涉术中的数字图像处理理论以及数字全息干涉法实验原理作了详细研究.在此基础上,对数字图像处理中全息图的预处理、全息图像的频域滤波、数字干涉条纹再现等关键技术做了详细阐述.自行设计和搭建了数字全息干涉法流体质扩散系数测量实验台.以0.33 mol·L-1的氯化钾溶液-水的扩散体系作为标准物质,测量了其质扩散系数.结果显示,与文献数据比较测量相对偏差绝对平均值为1.30%,验证了实验台的可靠性.     

扩散系数的分子动力学模拟

本文选用平衡分子动力学模拟方法,应用不同的势能模型对强极性分子水的扩散系数进行了模拟计算．结果表明,用分子动力学模拟方法计算水的扩散系数时,模拟结果对模型的选取极为敏感。在目前应用较为广泛的几种模型中以 SPCE模型较为适用,所得的扩散系数与实验值较为接近。     

溶液扩散系数的测量

水和盐溶液在界面上扩散时将形成一具有浓度梯度溶液。溶液扩散系数的测量方法已有一些介绍,但无论在操作还是计算上都有诸多不便,本文将我们的作法向大家作一介绍。一、原理光线穿过具有浓度梯度的溶液后,将出现偏折,而其中偏折最大点是最具有特征的,我们实验原理就是以此为基础的。 1.光线的偏向角与折射率梯度的关系α_1光线在溶液中的偏向角α_2光线射出溶液后在空气中的偏向角 e水槽厚度 n光线入射点液体的折射率α水槽至屏的距离由惠更斯波动原理,经计算有     

两性物质溶液氢离子浓度计算

推导了两性物质溶液氢离子浓度的计算公式,讨论了以分析浓度代替溶液中主要型体浓度的条件,举出了3个有代表性的两性物质溶液氢离子浓度计算的例子。