激发介质中螺旋波的波尖运动

讨论二维激发介质中螺旋波的运动规律，用摄动法将螺旋波的波前运动分成切向和法向两部分，得到了相应的切向运动方程和法向运动方程.当考虑波尖时，得到波尖运动的基本规律以及扭曲环和长扭曲链的波尖轨迹.当考虑波前及其扰动时，不仅得到普通螺旋波，而且可解释超螺旋波和双螺旋波的结构. 关键词：     

两能级原子在激光衰波场中的共振反射

在共振情况下求解两能级原子在激光衰波场中的薛定谔方程，得到了基态原子反射率Ｒｇ、激发态原子反射率Ｒｅ以及原子总反射率Ｒｔ的解析表达式。然后通过数值计算，详细讨论了Ｒｇ、Ｒｅ，Ｒｔ与拉比频率，原子垂直于靶面方向运动的动能的依赖关系，得到一些有意义的结果。     

一般情况下一维双原子链的求解及其色散关系

本文在简谐近似下采用原胞法求解一般情况下的一维双原子链的格波解和色散关系,讨论原子链结构参数对其色散关系的影响以及原胞内原子的振动特点。研究结果表明,晶格常数一定的情况下一维双原子链的色散关系与近邻原子相对间距无关;在布里渊区中心,长声学支格波近似为连续的弹性介质波,而长光学支格波近似为原胞内原子相对振动而原胞质心不动的驻波;在近邻原子间距和恢复力系数均相等的情况下,在布里渊区边界处短声学支格波和短光学支格波分别近似为波节在小原子和大原子的驻波。本文相关内容可为固体物理教学提供优质教学素材。     

具有在位势的一维双原子链晶格振动的长声学波图像

通过数值求解具有在位势的一维双原子链晶格振动的运动方程组,给出了具有不同大小在位势的长声学波振动模图像,直观展示出在位势使原胞中两种原子的振动位移不同,并且随在位势的增大,振动位移之差显著增大.     

弹性波散射问题的边界元解法

采用边界单元法求解弹性波对孔口的散射问题，给出了弹性波散射问题的边界积分方程，针对数值中出现的奇异积分，提出了一种改进的把动力基本解分解为正则部分和奇异部分分别计算的方法。最后讨论了Ｐ波和ＳＶ波对圆孔和椭圆孔的散射而引起的动应力集中。     

对声波和弹性波传播模拟的Hamilton系统方法

建立了离散化网格上的准粒子体系，引入此体系的Hamilton系统描述，用来模拟声波和弹性波的传播.介绍了准粒子间相互作用的九点模型并给出互作用系数.证明了Hamilton系统方法 和声波、弹性波方程的关系，并给出两个方法中所使用物理量的关系.使用辛算法对给定的 介质模型进行数值模拟. 关键词： Hamilton系统方法 九点互作用模型 声波方程 弹性波方程 辛算法     

局部激励法产生靶波来消除螺旋波

提出采用局部激励方法产生靶波来消除抑制激发介质中的漂移(和稳定的)螺旋波．通过在系统中任意选择一个格点进行采样，将采样格点信号反馈到系统局部区域可产生一个稳定的靶波．数值计算表明：该方法可以消除均匀和非均匀介质(扩散系数随时间或空间变化)中的螺旋波(稳定旋转的螺旋波和漂移的螺旋波)，并且对于时空噪声具有一定的抗干扰性．     

非连续反馈控制激发介质中的螺旋波

采用非连续反馈方法来控制Fitz-Hugh-Nagumo方程描述的激发介质中的螺旋波. 在控制过程中,对于系统各个格点快变量的幅值进行观测并和设定的阈值进行比较,当采样格点的快变量的值大于这个阈值时,则对系统进行直接小幅度的负反馈. 研究发现：在对系统所有格点快变量幅值观测时选择比较小的阈值则更容易将系统的螺旋波消除掉并使系统达到稳定均匀态. 在比较大的阈值下,系统的螺旋波则变得稀疏,也可以导致螺旋波的破裂. 在任意选择单个格点的快变量观测下,比较小的反馈强度仍然可以消除螺旋波,系统也达到稳定均匀态. 当 关键词： 螺旋波 Fitz-Hugh-Nagumo方程 反馈控制     

阻尼作用下一维非线性单原子链中的孤子

利用多重尺度法,研究了弱阻尼作用下一维非线性单原子链中的波动行为,发现在O(ε)级阻尼作用下其格波幅度减小,群速变慢.在晶格动力学中导出了参数耗散型非线性Schrdinger方程,对方程进行解析求解.结果表明在O(ε)级阻尼作用下一维非线性单原子链中的格孤波为传播的包络孤子;在O(ε2)级阻尼作用下,格孤波为钟状或扭结的孤子.     

阻尼作用下一维非线性单原子链中的孤子

利用多重尺度法,研究了弱阻尼作用下一维非线性单原子链中的波动行为,发现在O(ε)级阻尼作用下其格波幅度减小,群速变慢.在晶格动力学中导出了参数耗散型非线性Schr?dinger方程,对方程进行解析求解.结果表明:在O(ε)级阻尼作用下一维非线性单原子链中的格孤波为传播的包络孤子;在O(ε²)级阻尼作用下,格孤波为钟状或扭结的孤子.     

受禁锢的表面态电子波的驻波

在金属表面上把电子约束在纳米尺度的环形量子围栏中，导致电子波在围栏内形成同心圆状的驻波，本有无限高圆形对称散射势的分析方法模拟和分析了这种情况了受禁锢的表面态电子波的驻波，并介绍了实验上观察了电子驻波图象的方法。     

微小孔近场衍射中的传播波和倏逝波

用角谱法分析了微小孔近场衍射中的传播波和倏逝波,并对平面波圆孔衍射进行了数值计算,得到了一些新的结论.     

超声楔形换能器的体波和瑞利表面波指向性图案

对超声检测中常用的楔形换能器的远场作了分析和实验。在理论上给出了在半无限大各向同性介质中纵波和横波指向性图案,以及在介质表面的瑞利波指向性图案。对于钢介质,对这三种波型作了指向性图案的数字计算,并对纵波和瑞利波作了指向性图案的测量。指出超声检测中某些需要考虑的问题。     

等离子体中Langmuir波、横波和离子声波相互作用过程的孤立子行为

我们用Zakharov方程描述等离子体中Langmuir波、横波和离子声波的非线性相互作用,通过研究系统稳态的Sagdeev势的性质,讨论了该系统中孤立子可能存在的条件;同时和体系的极小能量状态相联系,构造了体系的Liapunov泛函,研究了孤立子的Liapunov稳定性。我们所采用的方法是完全非线性的,得到的稳定性判据在横波和Langmuir波解耦情况下退化为文献[8]的结果。 关键词：     

非线性电子磁漂移波

本文采用重整化方法处理了无剪切磁场漂移近似下的非线性电子磁漂移波,并分析了它与托卡马克电子反常输运之间的关系。所得到的扩散系数D_⊥～(ω_pe(T_e/cB₀L_nk_⊥²)与现有托卡马克实验结果大致符合。 关键词：     

标量-张量引力波

本文的结果大部分已在文献[1]中发表,这里给以完整的证明.此外,还证明了D型的标量-张量波不存在。     

高频引力波对环形波导中电磁波的调制作用

讨论了垂直入射的、频率为ω_g的平面高频引力波对环形波导管中频率为ω_e的电磁波的调制作用．一般情况下，在波导管中与引力波传播方向垂直的对称平面附近，电磁波的能流密度会出现三种新的频率成分（2ω_e±ω_g）和ω_g．在ω_g》ω_e时，能流密度振幅的相对调制量与引力波的无量纲振幅h₀数量级相同．特别是当ω_g，ω_e和电磁波绕波导传播的绕行频率ω₀满足关系ω_g＝2ω_e》ω₀时，由于类似于共振的机制，能流密度会出现比h₀大几个数量级的振幅相对调制量．这个结果不会由于参数的微小改变而消失，这对于探测极微弱的引力辐射信号将是十分重要的 关键词：     

柱面Love波频散分析与SH波场的数值计算

对贴井壁环型剪切源在柱状双层弹性介质中激发的SH波场进行了理论求解,导出了柱面Love波频散方程,讨论了柱面Love波存在的条件及其区域.通过数值计算考察了柱面Love波的频散特性和激发强度,发现最低阶柱面Love波具有截止频率,这与平面半空间双层弹性介质模型下的Love波无截止频率的特征不同.渐近分析与数值考察都表明,井径r₁→∞时,柱面Love波频散方程趋向平面双层半空间的Love波方程,柱面Love波的截止频率趋于零.全波计算还显示用激发SH波来探测侵入带外原状地层的横波信息是一个十分简洁的途径..     

静磁波法研究材料的磁性

设计了可在片状样品上宽频带内(2—8GHz)激发,接收静磁波的器件。在此基础上建立了测量静磁波频率-磁场关系的系统。用该系统不仅可以研究材料中的静磁波的激发,传播特性,也可以用来测量材料的基本磁性。用于基本研究测量时该系统显示出与铁磁共振方法不同的特点:样品不置于谐振腔内,可以在对样品进行某些处理的同时作测量。 关键词：     

工作在亚毫米波段的付里叶变换谱仪

本文介绍了我们研制成功的工作在亚毫米波段的付里叶变换谱仪。工作波长为33μm至500μm,分弁率为1cm^-1。本仪器的主要特点是:1,采用微型机控制的数据采集和数据处理;2,动镜采用液压驱动,激光控制取样;3,整个干涉仪置于真空之中,以防水蒸汽的吸收。