原子核能谱的Staggering现象与四极相互作用

本文描述了质子-中子相互作用玻色子模型(IBM2)中原子核能谱的Staggering现象的改善方案,并利用这一方案对Ru和Pt同位素偶-偶核计算的结果,分析和讨论了原子核能谱的Staggering现象与四极-四极相互作用的关系.     

相互作用玻色子-费米子模型的Spin(6)的极限

本文以李群的表示理论为基础对原子核的相互作用玻色子-费米子模型(IBFMⅡ)的Spin(6)极限情况作进一步探讨, 用旋量与非旋量外积扬(Young)图法给出了群链. 的有关约化规则, 按这一群链分类的波函数以及具有这种动力学对称性的能谱.     

原子核结构研究的一些进展

简述在最近几年中原子核结构研究中的一些新的进展.原子核的超对称性在1980年提出,1999年在奇奇核中得到检验.在原子核结构的代数模型中,玻色子模型中的弱集体性困难最近得到解决,在八极振动中,代数模型给出了大量的电磁跃迁的解析表达式,对于实验研究十分方便,¹⁵⁸Gd是目前最好的八极振动核.在原子核的壳模型中蒙特卡罗壳模型,投影壳模型有较大进展.最后对今后原子核结构的发展作出展望.     

用中子晕弹核探寻同位旋非对称核物质状态方程

总结和评述了用中子晕弹核探寻同位旋非对称核物质状态方程。在具有同位旋和动量依赖的同位旋相关量子分子动力学框架内,采用对比中子晕弹核和相等质量稳定弹核在完全相同入射道条件下物理观测量的差别,来突出中子晕核明显的同位旋效应和加强物理观测量对于同位旋的灵敏性,从而提取核物质状态方程。例如,与稳定弹核碰撞系统相比,中子晕弹核明显提高了发射核子的中子-质子比和增加了它对于对称势的灵敏性,这两点特征非常有利于提取对称势。同样,由于中子晕弹核碰撞系统在低能区（E〈60MeV）由于内部松散结构减弱了核子碰撞力度和动量耗散,与稳定核碰撞系统相比,明显提高了原子核阻止;而在高能区由于两体碰撞同位旋效应的增加,从而明显提高了原子核阻止。利用这些特征可以提取核子-核子碰撞截面的介质效应和同位旋依赖性。     

IBM和IBFM在稀土区的应用

本文采用相互作用玻色子模型(IBM)和相互作用玻色子-费米子模型(IBFM)对稀土区的核进行了讨论.针对该区域核的特点,选用了Q.Q形式的Hamiltonian.计算了 ^182—186W,^186—187Os的能谱及¹⁸⁶W,¹⁸⁶Os的E2约化跃迁几率,理论结果与实验符合较好.     

d-玻色子体系波函数的SU_2SU_2基、物理基与无迹玻色子算符(Ⅲ)

本文把前文(Ⅰ)及(Ⅱ)发展的方法和获得的结果应用于原子核的相互作用玻色子模型(IBM)。我们采用SU_6(?)U_5(?)O_5(?)O_3表象,把求IBM哈密顿量矩阵元的问题归结为求d玻色子的一些基本矩阵元,并针对d玻色子体系的现有几类物理基建立了两种求基本矩阵元的方法,求出了相应的明显表达式.     

同位旋和动量依赖的相互作用在重离子碰撞中的同位旋效应

引入同位旋自由度将同位旋无关的动量相关作用改造成同位旋和动量依赖的相互作用. 利用同位旋依赖的量子分子动力学理论研究了同位旋和动量依赖的相互作用对中能重离子碰撞中动量耗散和同位旋分馏的作用. 计算结果表明动量相关作用具有重要的同位旋效应，尽管它没有明显的改变原子核阻止(动量耗散)对于两体碰撞截面和同位旋分馏强度对于对称势的灵敏依赖性，但它对于以上两种灵敏性产生了明显的减弱作用. 故动量相关作用中同位旋效应研究对于定量的研究和确定同位旋非对称核物质状态方程是重要的.     

相对论平均场理论对A=48同质量数链原子核对称能的研究

最新研究发现原子核对称能与平均的能级密度和同位旋矢量势直接相关. 在相对论平均场理论中, 势场可以分为同位旋矢量和同位旋标量两部分. 采用PK1，NL3, NLSH和TM1相互作用参数, 对于A=48同质量数链, 分别了计算势场中包含或不含同位旋矢量项时的原子核结合能, 研究了原子核的对称能, 即平均能级间距ε和同位旋矢量势的有效强度κ.     

∑-N相互作用的介子交换势

本文用文献[1]的方法从介子交换观点讨论了三超子与核子的相互作用,利用单玻色子交换(OBEP)和双玻色子交换(TBEP)两种机制,在低能近似下,得到一个Σ-N相互作用势.计算表明只有同位旋I=3/2,自旋S=0的Σ-N系统有可能存在束缚态.     

转动诱发原字核量子相变的一种可能途径

基于微观IBM理论，提出转动诱导出玻色子量子相变的一种可能途径：一旦原子核在受到高能激发或作快速旋转时，假如外界提供的能量足以使玻色子完成拆对顺排，则核处于集体相与单粒子态的共存相，其特征是出现较密集的能谱；假如能量不足以完成拆对或顺排，可能发生两种情况之一，当核旋转达到某个临界转动频率ωc时，或者一个高角动量的玻色子脱离“集体”而“游离”出来，或者发生一个高角动量的玻色子转变为一个低角动量的玻色子，核仍旧处于集体相；均会伴随出现光辐射，产生基态带的一条能级——相变信号．正是这类玻色子相变导致了原子核的量子相变．本物理图像统一了玻色子拆对顺排相变和退耦释放光子相变的描述．以100^Pd核的141^＋，142^＋和143^＋态的产生机理为例，对模型作了仔细说明．     

奇奇核的U~(B)(6)(12)U~(π)(4)动力学对称性

本文讨论奇奇核U~(B)(6)U~(v)(12)U~(π)(4)动力学对称性的SO(6)极限情形.除计算能谱外,对体系的波函数、E(2)电磁跃迁几率和单粒子转移反应强度都进行了计算,并得到相应精确解.最后就_(79)~(198)Au_(119)和_(77)~(188)Ir_(111)两核的实验能谱与理论计算值进行了比较并作了讨论.     

质子是永恒不变的吗?

原子核里有质子和中子,它们都是重子.通常认为,自然界中重子数守恒,质子是绝对稳定的.因此,自然界中最轻的原子核氢核以及稳定区的其它各种原子核都是永恒不变的. 最近温伯格和萨拉姆提出的弱相互作用和电磁相互作用统一理论,取得了很大成功.许多物理学家正在研究进一步把强相互作用也包括进去的统一理论[1].他们认为夸克和轻子间存在联系,存在带夸克和轻子量子数的玻色子.在很高能量区域中,弱相互作用、电磁相互作用和强相互作用将具有相同耦合常数,外推猜测玻色子质量在1015-1016电子伏特.这种理论的一个重要预言是,质子会通过交换上述玻…     

质子-中子相互作用玻色子模型的计算程序NPBOS的群链检验

应用质子玻色子和中子玻色子耦合的观点讨论了质子-中子相互作用玻色子模型(IBM2)的各种对称群链.IBM2的动力学对称群链分四类,其中某些对称群链是新发现的.应用群链检验方法,对广泛使用的IBM2计算程序NPBOS进行了检验,结果表明,除O(6)极限外,NPBOS程序的结果是正确的.我们改正了NPBOS中的错误,并利用改正后的NPBOS计算了¹⁵⁰Sm,¹⁵²Sm核的能谱和E2跃迁,得到了与实验符合较好的结果.     

IBFM模型U(6/4)超对称SO(6)极限的能谱统计

用相互作用玻色子费米子模型(IBFM)计算了奇A核U(6/4)超对称SO(6)极限的理论能谱，对不确定核的最近邻能级间距分布和能谱刚性度进行了研究，并对影响能谱统计特征的因素进行了讨论. 结果表明，有限的玻色子数N的大小显著地影响能谱统计. 当N接近于真实核的玻色子数时，子群SOBF(5)的作用强度和自旋对能谱统计起重要作用. 然而，当N趋于无穷大时，能谱统计总是趋于Poisson分布.     

原子核集体运动中的动力学对称性

本文回顾了核物理中动力学对称性的概念,我们把二种主要学派,即IBM学派和Elliott学派作了比较。这两种学派的主要差别在于IBM的多链动力学对称性可由实验探测而Elliott的单链SU(3)对称性只不过是作为选译转动集体态的Hilbert空间的一种手段。本文,我们通过相干态也详细讨论了IBM的几何化问题。最后我们指出,由IBM所揭示的多链动力学对称性的深刻概念是近来发展起来的费米子动力学对称性模型(FDSM)的关键组成部分,这个模型对高自旋和低自旋现象作了统一的解释,综合了两大学派的优点。     

原子核集体运动中的动力学对称性

本文回顾了核物理中动力学对称性的概念,我们把二种主要学派,即IBM学派和Elliott学派作了比较。这两种学派的主要差别在于IBM的多链动力学对称性可由实验探测而Elliott的单链SU(3)对称性只不过是作为选译转动集体态的Hilbert空间的一种手段。本文,我们通过相干态也详细讨论了IBM的几何化问题。最后我们指出,由IBM所揭示的多链动力学对称性的深刻概念是近来发展起来的费米子动力学对称性模型(FDSM)的关键组成部分,这个模型对高自旋和低自旋现象作了统一的解释,综合了两大学派的优点。     

A^80核区在束γ谱学研究进展

为深入研究原子核手征对称性自发破缺等重要的科学问题,山东大学(威海)核物理研究团队利用在束γ谱学实验技术,系统研究了A^80核区一系列原子核的能级结构,丰富了这个区域原子核的谱学信息,并对这些原子核的对称性、形状和运动模式等问题进行了探讨。研究结果表明,在A^80核区存在包括奇奇核和奇A核在内的多例候选手性原子核,能级寿命测量支持80Br的手性解释。此外,本文也讨论了随着中子数的增加,手征几何和八极关联效应的演化情况以及这个核区近球形核的中子跨壳激发现象。     

从晕中子核引起核反应中提取对称势

利用同位旋相关量子分子动力学理论研究了中子晕核引起核反应机制中重要的同位旋效应以提取对称势. 因为同位旋相关量子分子动力学理论中的相互作用和介质中核子-核子碰撞截面都灵敏地依赖于碰撞系统的密度分布, 本项研究工作基于中子晕核扩展的密度分布. 该密度分布包含了反应机制中同位旋效应和疏散内部结构的平均特征. 为了弄清楚晕核引起核反应机制的同位旋效应, 在完全相同的入射道条件下, 比较了由中子晕核炮弹引起的同位旋效应和由相等质量的稳定核炮弹引起同位旋效应. 结果发现中子晕核炮弹引起的发射中子-质子比和同位旋分馏比明显大于相等质量稳定弹核产生的结果. 因而可以通过理论结果与实验数据的系统比较提取对称势.     

中子晕核引起核反应中的同位旋效应

利用同位旋相关的量子分子动力学(IQMD)对中子晕核，⁸He和¹⁰He引起核反应中重要的同位旋效应和松散的中子晕结构影响的平均特征进行了研究.因为IQMD中的互作用势和介质中核子-核子碰撞截面灵敏地依赖于碰撞系统的密度分布.而扩展的中子晕密度分布包含了中子晕核的同位旋效应和松散的中子晕结构的平均特征，从而将这些信息通过动力学碰撞带入到反应机理中. 为了清楚地鉴别中子晕核带入反应机理重要的同位旋效应和松散中子晕结构的影响，通过比较中子晕核和相等质量稳定弹核在相同入射道条件下，所得物理观测量之间的差别加以确定.计算结果确实发现具有初始晕核信息的中子扩展密度分布将重要的同位旋效应和松散中子晕结构带入到各种物理观测量中.例如与相等质量稳定相比，中子晕核的晕特征引起了原子核阻止的降低；并明显地增加了核子发射中子-质子比和同位旋分馏比. 关键词： 中子晕核 原子核阻止 核子发射中子-质子比 同位旋分馏比     

动量相关作用对两体耗散同位旋效应的重要性

利用同位旋相关的量子分子动力学,研究了中能重离子碰撞中动量相关的状态方程对原子核阻止基于两体耗散的同位旋效应的影响.计算结果表明原子核阻止对同位旋相关和同位旋无关的核子–核子碰撞截面(两体耗散)的差值强烈地依赖于动量相关势,即在有动量相关势的情况下原子核阻止对同位旋相关和同位旋无关的核子–核子碰撞截面的差值大于没有动量相关势的情况.这就意味着动量相关作用明显地提高了原子核阻止对于核子–核子碰撞截面的灵敏性.因此,在考虑动量相关势的情况下,原子核阻止可以更准确地作为提取同位旋相关的核子–核子碰撞截面的一个探针.